Be等电子序列高激发态结构(J=0,1,2,偶宇称)

本文应用本征通道量子亏损理论(EQDT)系统地研究了J=0,1,2,偶宇称Be等电子序列(BeI—SiⅪ)的高激发态结构.得到了描述高激发态结构的EQDT基本参量(μ,U_(i))以及它们随有效核电荷数增大的变化规律.以这些参量作为输入,获得了类Be体系2sns,2snd和2pnp(双激发态)组态的全部Rydberg能级及混合系数.计算结果表明,在高激发态,我们的理论结果与实验值相对误差在10~(-5)左右.     

钼(Mo)原子奇宇称能级自然辐射寿命的测量

介绍了测量原子（离子）激发态自然辐射寿命的原理方法, 并运用激光诱导荧光时间分辨光谱技术和激光烧蚀产生等离子体技术对钼（Mo）原子的5个奇宇称高激发态能级自然辐射寿命进行了测量.      

Au原子偶宇称J=1／2,3／2Rydberg能谱的QDT分析

根据QDT对Au原子偶宇称J=1/2,3/2能谱实验数据进行了分析,重新计算了电离阈值,修正了前人结果;计算了ns~2S_(1/2)、nd~2D_(3/2)2个系列n≤300的所有589个谱项值,合理地再现了所有现存实验观测结果,同时对534个谱项值作了理论预言。     

谐振子势中附加δ势后偶宇称态的近似解

为获得较为准确的基态能量,选用试探波函数来计算基态能量.在一维谐振子势中附加δ势后,原来的奇宇称定态解仍是解,而原来的偶宇称定态解不再是解.为此,分别用定态微扰论与变分法计算偶宇称定态的近似解,用变分法求解薛定谔方程,计算所得的偶宇称定态能量近似值与严格值吻合很好,特别在激发态,其相对误差小于10-3,且所有能级的能量近似值都大于严格值.结果表明,用定态微扰论或变分法计算谐振子势附加δ势后的偶宇称定态近似能量是简单可行的.     

双模纠缠相干光场与Σ型三能级原子相互作用系统的原子偶极压缩效应

研究双模纠缠相干光场与Σ型三能级原子相互作用系统的原子偶极压缩效应, 分析了双模纠缠相干光场的纠缠程度、 原子的基态概率幅、 失谐量以及平均光子数对原子偶极压缩效应的影响. 结果表明, 双模纠缠相干光场的纠缠程度对原子的偶极压缩没有明显的影响; 原子初态完全处于基态或激发态时, 原子偶极压缩现象均未出现, 原子处于基态概率和激发态概率相等的初态时, 原子偶极压缩量最大; 原子偶极压缩的频率随失谐量增加而增加; 当保持场模1的平均光子数不变而场模2的平均光子数增加时, 原子的偶极压缩深度变浅而偶极压缩频率保持不变.     

双模纠缠相干光场与Σ型三能级原子相互作用系统的原子偶极压缩效应

研究双模纠缠相干光场与Σ型三能级原子相互作用系统的原子偶极压缩效应, 分析了双模纠缠相干光场的纠缠程度、原子的基态概率幅、失谐量以及平均光子数对原子偶极压缩效应的影响. 结果表明, 双模纠缠相干光场的纠缠程度对原子的偶极压缩没有明显的影响;原子初态完全处于基态或激发态时, 原子偶极压缩现象均未出现, 原子处于基态概率和激发态概率相等的初态时, 原子偶极压缩量最大;原子偶极压缩的频率随失谐量增加而增加;当保持场模1的平均光子数不变而场模2的平均光子数增加时, 原子的偶极压缩深度变浅而偶极压缩频率保持不变.     

偶偶Cd同位素核的负宇称带研究

作者将具有正宇称的gds轨道空间扩大到包含具有负宇称的1h11/2轨道，采用修正的表面δ相互作用（MSDI），对^106Cd和^108Cd两个偶偶核作了形变Hatree-Fock(HF)计算，得到了基态和一些激发态的解，同时，还用近似角动量投影形变Hartree-Fock(PDHF)方法，对^106Cd和^108Cd进行了能谱计算，得到其正、负宇称带的解，计算结果与实验谱基本一致。     

双模纠缠相干光场与∑型三能级原子相互作用系统的原子偶极压缩效应

研究双模纠缠相干光场与∑型三能级原子相互作用系统的原子偶极压缩效应，分析了双模纠缠相干光场的纠缠程度、原子的基态概率幅、失谐量以及平均光子数对原子偶极压缩效应的影响．结果表明，双模纠缠相干光场的纠缠程度对原子的偶极压缩没有明显的影响；原子初态完全处于基态或激发态时，原子偶极压缩现象均未出现，原子处于基态概率和激发态概率相等的初态时，原子偶极压缩量最大；原子偶极压缩的频率随失谐量增加而增加；当保持场模1的平均光子数不变而场模2的平均光子数增加时，原子的偶极压缩深度变浅而偶极压缩频率保持不变．     

三能级原子-场系统中原子的偶极平方压缩

研究了三能级原子与单模辐射真空场相互作用中原子的偶极平方压缩效应.运用数值计算方法讨论了辐射场与原子的2种耦合常数的相对大小以及原子的初始相干性对原子偶极平方压缩的影响.研究结果表明若初始原子处于基态或最高激发态,则相互作用系统在演化过程中不会出现原子的偶极平方压缩效应;当初始原子处于基态与最高激发态的相干叠加态时,系统在演化过程中可出现原子偶极平方压缩效应;原子偶极平方压缩的深度由反映初始原子相干性的位相因子决定;在其他条件一定时,若初始原子处于最高激发态的几率为1/4而处于基态的几率为3/4,则原子可呈现最佳偶极平方压缩效应;当辐射场与原子的2种跃迁耦合常数均不为0时,压缩量呈周期性变化;压缩量变化的周期由2种跃迁耦合常数的相对大小决定.     

原子的基态和它的矢量模型

一、导言理论和实验都表明,较轻原子中存在着L-S耦合,而j-j耦合只在高激发态中存在。对重原子说来,电子间的相互作用介于L-S耦合和j—j耦合之间;纯粹的j-j耦台只能在极重原子的光谱中观察到。值得注意的一点是L-S耦合不仅对较轻原子有效,而且对重原子的低激发态,特别是重原子的基态都仍然有效。这就是我们用量子数L,S,J标记所有原子的基态原因所在。     

高激发态的氢原子和谐振子

本文介绍了处于高激发态(n>>1)的氢原子和谐振子,其能级公式具有一致性。指出了在高激发态时氢原子与谐振子之间的联系。     

高离化态Si的束箔光谱的理论分析

用ＨＸＢ方法计算了Ｓｉ离子高离化态束箔光谱的跃迁波长、振子强度、跃迁几率以及能级寿命等．对不同束流能量入射下的Ｓｉ离子谱进行了具体分析．并将部分计算结果与有关文献中的实验值做了比较     

光腔中光子数态的形成

以单光子跃迁Ｊ－Ｃ模型为基础研究了大量激发态原子逐个穿越光腔后，腔内光场统计分布的变化特性，给出了纯光子数态的形成条件及光场的挤压效应的一般规律。腔场稳定时，出射原子保持其入射时的激发状态     

高激发态原子的二次蔡曼效应

本文对高激发态原子的二次蔡曼效应进行了讨论,并着重分析了类氢原子光谱计及二次蔡曼效应的磁场条件。     

Ar原子(J=0)的高激发态结构

本文依据多通道量子亏损理论对Ar原子J=0的高激发态结构进行了理论分析,确定了基本结构参量,得到Lu-Fano图和全部分立态能位、通道混合系数,预言了自电离共振结构。     

二烷氨基香豆素在烯烃和聚合物中的荧光行为

7-二乙氨基-4-甲基香豆素(DAMC)在液态烯烃和固态聚合物介质中的激发(吸收)波长和发射波长随介质的极性增大而红移。DAMC在聚合物介质中荧光量子产率和荧光寿命决定于介质的极性,辐射失活速率常数与非辐射失活速率常数也与此相关。处在单线激发态的DAMC与活泼烯烃会发生化学反应。据此说明DAMC的单线激发态构型为扭动两性离子是合理的。     

N=N双键及N=C双键的核自旋偶合常数的最大键级杂化轨道研究

前文［１～３］阐述了利用直接键连原子间核自旋偶合常数１ＪＡＢ与原子的杂化轨道Ｓ成份和原子净电荷之间的如下线性关系：１ＪＡＢ＝ＫＡＢ（Ｓ％）Ａ（Ｓ％）Ｂ＋（ＫＡＱＡ＋ＬＡ）（Ｓ％）Ａ＋（ＫＢＱＢ＋ＬＢ）（Ｓ％）Ｂ＋ＬＡＢ．（１）计算了Ｎ－Ｂ键的偶合常数１ＪＮＢ得到了较好的结果．在此基础上,本文进一步将（１）式应用于讨论Ｎ＝Ｎ双键及Ｎ＝Ｃ双键的偶合常数１ＪＮ＝Ｎ和１ＪＮ＝Ｃ．１计算结果利用与前文相同的最大键级杂化轨道方法和ＭＮＤＯ方法,对一系列的含有Ｎ＝Ｎ双键,Ｎ＝Ｃ双键的化合物分别进行了计算,计算…     

NO_2分子5708A带的实验测定及辐射寿命研究

本文报道了我们实验测定的 NO_2分子5708A 附近的一个振动带的光谱结构以及属于该带激发态的辐射寿命,求得了 NO_2分子电子激发态及基态的转动常数以及旋—轨偶合常数,并对实验结果进行了分析讨论。     

NH自由基基态及低激发态从头算研究

本文用耦合簇理论中的CCSD(T)方法和二次组态相互作用中的QCISD(T)方法并结合aug-cc-pv5z基组对NH自由基的基态和激发态进行从头计算研究. 我们拟合出了NH自由基基态和低激发态的势能函数, 以得到势能函数为基础计算出了NH自由基相应态的光谱常数, 并与实验值进行比较, 发现误差比较小; 通过求解NH自由基基态及激发态的径向Schrödinger方程, 得到了NH自由基在转动量子数J=0时基态及低激发态的振动能级及离心畸变常数.