溶液中一种离子菁J-聚集体对相反电荷离子菁聚集体形成的效应

我们研究了室温下,外加盐反离子在一种阴离子菁J-聚集体中所起的作用。认识到在J-聚集态,反离子按电价关系束缚于染料离子堆叠体邻近。结合人们对聚电解质引起带相反电荷离子菁生成J-聚集体的效应的认识,我们想到:离子菁J-聚集体中,染料离子堆叠体可以起类似于聚电解质的作用,引起带相反电荷的另一离子菁生成J-聚集体。两种J-聚集体以电性相互作用相束缚而形成一种“总体”结构。这样一种“总体”的形成,结合对光谱增感能     

金属中低温高密度氘离子体核聚变的可能性

金属晶体中低温高密度自由电子气的极强的库仑屏蔽效应,一方面使在金属晶体中形成低温高密度氘离子体成为可能,同时又使晶体中D~++D~+碰撞的聚变截面增加;而逐渐形成的低温高密度氘离子体又会进一步增强库仑屏蔽效应并增加聚变截面。金属晶体中高密度自由电子气的这种催化作用以及由此形成的高密度氘离子体的自催化作用,使金属晶体中低温高密度氘离子体核聚变的可能性增加。     

鋅离子对蟾蜍离体排卵的影响

我們研究胰島素对激素在离体排卵过程中作用的影响时,曾經使用了两种激素,一种为含鋅胰島素,另一种是不含鋅的胰島素。当含1μg/ml睾酮的任氏液中加入0.5—1.0 IU/ml的胰島素后,发     

奇特毒虫——芫菁

绿叶上趴着一只带着黄黑条纹的美丽甲虫，这么醒目，可居然还肆无忌惮的抱着绿叶大嚼特嚼，就不怕爱吃虫儿的小鸟要了它的命吗？要是你这么认为，那就大错特错了。这只甲虫就是自然界著名的毒虫——芜菁，它可是自然界中运用警戒色御敌的最典型的例子之一。     

对称冠醚菁染料的合成

冠醚菁染料迄今未见报道。作者成功地合成了2-甲基-5,6-骈-(15-冠-5)-苯骈噻唑(Ⅰ),2-甲基-3-乙基-5,6-骈-(15-冠-5)-苯骈噻唑碘季铵盐(Ⅱ);最后成功地合成了一种新型冠醚菁染料——3,3′-二乙基-5,6,5′,6′-双骈-(15-冠-5)-硫碳菁碘季铵盐(Ⅲ)。     

稀土离子4f轨道和配位体的共价行为研究

一、引言 稀土离子4f轨道是否参与成键是一个引入注目的课题,多年来一直存在不同见解。一种认为不参与成键,理由是由于5s,5p壳层的屏蔽,4f轨道位于内壳层,并且到目前为止,分子轨道理论计算结果表明4f轨道不参与成键。另一种认为可以形成较弱的共价键,并发展了一种角重迭模型利角参数来研究共价行为,但是具体共价行为的数量级尚未有明确结论。我们在     

菁染料聚集态结构的STM观察

光谱增感染料在溶液中和在各种基底上,分子平面以直立或侧立的方式紧密有序的排列形成各种聚集态。一种特定的染料在不同条件下可以形成各种不同的聚集态或几种聚集态同时并存,导致吸收光谱偏离溶液中分子吸收光谱±100nm。吸附在卤化银晶体表面上的染料分子,其聚集态的不同影响卤化银的感光性能,因而染料聚集态的结构一直受到感光科学界的重视。过去人们已从实验上和理论上对它进行了广泛的研究,认为所有聚集态的基本结     

菁染料与氮氧自由基的相互作用

菁染料作为增感染料是一类有效的光敏剂,不仅在感光材料中有广泛应用,而且在生物、医学等领域也有十分重要的应用前景.其光物理及光化学过程涉及菁染料激发态的辐射和非辐射跃迁,及与其它分子或卤化银等半导体间的相互作用、能量转移或电子转移.尽管人们对其辐射跃迁和电子转移给予了重视,但对其非辐射跃迁的直接测定尚未见报道.本文用稳态荧光及时间分辨荧光光谱、脉冲激光光声微量量热等方法,对两种典型菁染料激发态的辐射和非辐射跃迁及其与稳定氮氧自由基的相互作用进行了研究.1 实验菁染料为3,3’-二磺酸丙基-5,5’-二苯基-9-乙基(口恶)碳菁(简称B114-3)及1,1’-二乙基-3,3’-二磺酸丁基-5,5’-二氰基咪碳菁(简称55026)为化工部第一胶片厂产品,其结构分别为:     

冠醚菁染料的光谱增感作用

菁染料作为光谱增感剂在照相乳剂中起着很重要的作用。正是依靠它们,现代才能制造     

离子极化和离子水化能

近年来,随着离子交换、离子选择性电极和电渗析等新技术的发展,离子在水溶液中的行为正日益受到重视和研究,离子水化能就是其中重要的方面之一.离子水化能是气态离子溶于大量水中成为无限稀释溶液时释放的能量,即反应     

离子选择性电极离子活度计算图

离子选择性电极测量法发展极为迅速。Gran提出标准加入法测量电位的图算法,应用于离子选择性电极电位测量,提高了测量精度。现有专门印制的Gran计算图纸,因它仅适用于20℃时的标准斜率,且要采用特制的多线束计算图,限制了它的应用和推广。赵藻藩提出以ΔE和Δ_(px)为纵轴的图算法;陈洪渊等提出多点增量三元计算图。此二     

2,2′菁染料聚集体表面增强拉曼散射效应

菁染料常用于感光敏化剂和生物荧光探针。但近年来,实验发现菁染料的J聚集体表现出特殊的光学和非线性光学性质,这对光通讯、光计算机等领域的应用具有潜征的意义,因而又引起了人们的兴趣。目前人们对菁染料J聚集体的动力学发光行为的研究做了大量工作。本文则研究了1,1′-二乙基-2.2′菁染料(简称2,2′菁染料)J聚集体吸附于银胶体的表面增强拉曼散射(SERS)效应,首次观察到增强的泛频和组合频等高阶拉曼散射,讨论了其增强机理及J聚集体的吸附特点。     

超离子导电体

金属和半导体借助于自由电子导电,导电时不发生化学性质的变化,这类导体人们常称第一类导体。电解质溶液借助于离解成的正离子和负离子导电,导电时伴随有化学反应,这类导体人们常称第二类导体。绝缘体则由于缺少可自由运动的电荷载体(如自由电子、已离解的正、负离子等),所以是电的不良导体,实际上不导电。离子晶体一般属于绝缘体。在完善的离子晶体中,没有可供导电的自由电子,而离子也都被约束在格点附近作微小的振动,不能自由移动,所以不导电。在     

Fokker-Planck模拟离子声波中离子的能量输运

利用线性化Fokker-Planck方程模拟了激光等离子体中的离子声波, 重点研究了离子声波过程中的离子热流. 通过将线性化Fokker-Planck方程转化为本征值问题, 求解得到离子声波的本征模和扰动分布函数, 进而计算出ZT_e/T_i和kλ_ii对离子热导的影响, 这里Z, T_e/T_i, k, 分别表示离子的有效电荷数、电子与离子的温度之比、离子声波的波数和离子的平均自由程. 在碰撞极限下kλ_ii→0数值计算给出的离子热导与Braginskii的结果一致. 当kλ_ii较大时, Braginskii理论不再成立, 离子热流出现受限的现象. 在朗道阻尼可以忽略的情况下, 离子热导随kλ_ii的演化能够非常好地用公式进行拟合, 并给出了拟合参数与ZT_e/T_i的关系.     

大气离子计数

在成千上万次不停地袭击着地球的雷暴雨的补充下，地球的电荷产生了一个通常为每米高程100伏左右的电场。而当雷暴云在头顶上聚集起来时，这一电场可迅速增强为每米数千伏。本刊今年第10期的“业余科学家”专栏介绍了如何用一台名为“电场计”(field mill)的巧妙仪器来测量这些电场。该期专栏还提到，如果不是因为     

超离子晶体

不久以前,人们还认为:所有物质的存在形式只能是固体、液体、气体和等离子体四种状态。然而,最近的研究成果表明,物质能够以特殊的混合状态而存在,这种物质叫做超离子晶体。它和所有的晶体一样,不但具有机械强度和弹性,而且具有良好的传导性。所以,科学家们认为:这种晶体特别适用于蓄电池、普通电池和燃料电瓶等,以取代目前正在采用的液体电解质。     

溶剂对菁染料激发态异构化无势垒反应的影响

采用基态吸收光谱，荧光光谱，皮秒时间分辨荧光光谱和飞秒瞬态吸收光谱，研究了溶剂的空间位阻及多羟基官能团对3，3′-二（3-磺丙基）噻菁三乙胺盐激发态异构化无势垒反应的影响，结果表明；与长链单羟基醇类溶剂不同，由于受溶剂立体阻碍或所含羟基数目的影响，基态漂白信号具有不同的“短时间”行为，另外，荧光寿命与溶剂黏度并不呈现通常的线性关系；但在同一种溶剂中荧光寿命仍具有波长相关性，即随着检测波长向长波方向移动，瞬态组分寿命增长，以上结果与飞秒荧炮上转换技术测定的结果一致，进一步证明了染料激发态的异构化是一个无势垒过程。     

大自然中的空气离子

本文比较系统地论述了大自然中空气离子的产生与消失的原因与机制,阐明了空气离子的性质、生物学作用以及空气离子在各种自然与人为环境下的分布情况.并提出了用空气离子浓度作为大气污染质量评价的指标,为科研工作者进一步探索大自然中空气离子的奥秘以及进一步深化和推进空气离子研究提供理论基础与科学依据.