李型单群_1~2(K)的阶及其同构型

设域K_0的特征p>3,域K=K_0(-1~(1/2))且K■K_0。在[5]中,利用[4]的结果构造了李型单群_1~2(K)。当K为有限域时,本文计算了_1~2(K)的阶,并进一步证明了_1~2(K)■_m(K),其中m=1/2。     

关于S4^1[△mn^（1）]空间插值

针对样条空间S_4~1(△_(mn)~(1)),本文提出了一类插值问题,并给出了其误差估计。     

甲烷水合物6(H_2O)_4分子14面体（4~66~8）笼型结构

对于水分子和水分子簇结构的再认识,以杂化轨道理论为基础,按照H_2O分子中O原子发生p~3s不等性杂化(2p~43s~0→(p~3s)~2(p~3s)~1(p~3s)~1(p~3s)~0)的观点,认为H_2O分子的O原子价层里既有1个含有1对电子的非键轨道,又有1个非键空轨道。在此基础上,提出了水分子簇的(H_2O)_4分子是由单体H_2O分子之间通过3c-2e(3原子、2电子)的O—H—O氢桥键形成的氢桥环结构;由(H_2O)_4分子彼此之间通过氢键连接成的6(H_2O)_414面体(4~66~8)型分子笼、5(H_2O)_4分子10面体(4~56~412~1)型分子笼是甲烷水合物晶体里的2种水分子笼构型。     

_1~2H~*-e 接触俘获与_1~2H-_0~2N 聚变(冷聚变探索(Ⅱ))

本文在分析研究冷聚变基础上提出一个_1~2H-_0~2聚变的理论模型,并讨论了电解池中某些聚变效应,氘核对钯晶中电子接触俘获的条件以及双中子态的质量和结合能.作者进一步给出氚产额和骤发中子群的两个表达式,并利用理论结果解释了氘核-氘核聚变框框中不能理解的一些实验现象.     

关于R~n上复值函数的Fourier级数的绝对收敛

本文利用差分,连续模,积分连续模的性质与经典的Young-Hausdorff-Riesz定理,当n维Euclid空间R~n上复值函数f(x_1,…,x_n)∈L([0,2л]~n)时,对比f的Fourier级数更一般的级数sum from n=m_1,…,m_n■to +∞(|m_1|+1)~B 1…(|m_n|+1)~B n|C_(m_1-m_n)|~n)(其中β_1,…,β_■0,0相似文献   

关于含参变量无穷积分∫_0~(+∞)x~m~e(-ax~n)cos(bx~n)dx与∫_0~(+∞)x~me~(-ax~n)sin(bx~n)dx的2种计算方法

利用复变函数论中的Cauchy积分定理和建立常系数线性微分方程组的方法给出了计算含参变量无穷积分∫_0~(+∞)x~m~e(-ax~n)cos(bx~n)dx与∫_0~(+∞)x~me~(-ax~n)sin(bx~n)dx的2种计算方法,其中:m-1,n0,a0,b≥0.     

含低价钨的双核化合物(Et_4N)_2[(CO)_4W(μ—S)_2MoS_2]和(Et_4N)_2[(CO)_4W(μ—S)_2WS_2]的合成及晶体结构

用新方法合成并测定了含W(O)的双核化合物(Et_4N)_2[(CO)_4W(μ—S)_2MoS_2](Ⅰ)和(Et_4N)_2[(CO)_4W(μ—S)_2WS_2)(Ⅱ)的晶体结构。Ⅰ和Ⅱ均属正交晶系,其空间群分别为PbCm和Pbam。Ⅰ的a=18.334(5),b=11.946(3),c=13.448(6),Z=4,R=0.057;Ⅱ的a=12.007(2),b=13.523(3),c=18.414(4),Z=4,R=0.058。Ⅰ和Ⅱ的阴离子均为以W(O)为中心的八面体和以Mo(Ⅵ)或(W)为中心的四面体共边且以μ—S连接,W(μ—S)_2M(M=Mo,W)共平面。其中W—Mo键距为2.964(3),W—W键距为3.0103(8),并发现其IR中M(O)—S_b键的ν在424.3～437.8cm~(-1)范围。     

Sine-Gordon方程组的全局吸引子的Lyapunov函数和维数（英文）

该文考虑了sine-Gordon方程组的解的渐近行为.首先,研究方程组(1)的吸收集及其生成的半群S(t)的渐近紧性,并证明在空间(H_0~1)~2×(L~2(Ω))~2中该方程组存在全局吸引子A.其次,为了解更多有关全局吸引子A的信息,研究全局吸引子A的Lyapunov函数.最后,证明了全局吸引子A的Hausdorff维数及分形维数具有仅取决于ε和特征值的有限上限。     

Luxemburg范数的Orlicz函数空间的装球

C.E.Cleaver引进指标数β=■,估计了Orlicz范数的Orlicz函数空间■的装球临界值λM_s。本文引进另一指标数β_1=■利用他的方法估计了Luxemburg范数的Orlicz函数空间■的装球临界值λ(M_s)。为了估计上界,这讨论了线性算子的插值定理。     

直径为2的有向图的彩虹连通

利用概率方法证明:直径为2的有向图D的彩虹数cr→(D)∈{2,3,4,5},直径为2的k-正则有向图D的强彩虹数scr→(D)≤[(e(4_(μ2)k-2_(μ2)+1))1/μ1],并且存在无穷多个满足cr→(D)=scr→(D)=2的有向强正则图.     

S_2~1（△_（mn）~（2））插值样条函数的渐近展开

利用二元样条空间Ｓ_２~１（△_（ｍｎ）~（２））的Ｂ样条基，本文讨论了带适当边界条件的中心插值问题，首次获得了非来积型二元样条插值的误差渐近展开．进一步，在边界条件（Ｂ）下，得到了十分简洁的渐近展式和在特殊点上的超收敛结果．     

Adams谱序列中的非平凡积■_(s+3)g_0(英文)

利用Adams谱序列,May谱序列和上纤维序列等工具,并以某些相对低维的Ext群的结果为基础,具体地计算了Ext群中的某些元的第一阶数与第二阶数,并由此得出在Adams谱序列中乘积■_(s 3)g_0∈ExtsA 5,(s 3)p2q (s 3)pq (s 3)q s(Zp,Zp)非平凡,并且收敛到πS中的非平凡的p阶元素,其中p≥7的奇数,0≤s相似文献   

方程(γ_μ _μ+m)M=0的通解

F.Sauter(1930)引入了方程,(-i γ_μ ~μ-e/cγ_μA~μ+imc)M=0,其中M是4×4矩阵,以代替Dirac方程,(-i γ_μ ~μ-e/cγ_μA~μ+imc)Ψ=0,其中Ψ是4×1矩阵.F.Sauter(1930),A.Eddington(194)和M.F.Ross(1986)分别给出了这个方程当A~μ=0时的一个特解.本文则借助于广义逆矩阵的理论,求出了这个方程当A~μ=0时的通解.     

关于到H~n中的等距极小浸入(Ⅰ)

设M是一个m维黎曼流形,H~n是标准的双曲空间,它有常数截曲率-1。我们研究M到H~n中的等距极小浸入得到下述结果:定理3 对任何f∈C~∞(M),△和(?)是关于度量<·,·>和(·,·)的Laplace—Beltrami算子,则(?)f=x_n~2△f+(2-m)x_n。定理4 如果(?):M→H~n是一个等距极小浸入,那么(?)=-mx_n(E_n)~N+(2-m)x_n(E_n,(?)_*((?)(?)))·β这里β=(1,1,…,1)是一个常向量。     

关于[Co(NH_3)_5NO_2]Cl_2和[Co(NH_3)_5ONO]Cl_2键合异构体合成实验的改进

本文报导了一种作者改进的合成键合异构体[Co(NH_3)_5NO_2]Cl_2和[Co(NH_3)_5ONO]Cl_2的新方法。     

关于边Ramsey数研究的综述(英文)

综述了已有的关于特殊图的边Ramsey数的数值、上下界和渐近阶。介绍了Erds等提出该问题的原始形式,以及关于二部图(r(Km,n)、r(Kn,n))、多部图(r(Km(n)))、度限制图(r(Tnd)、r(Kn,Tnd))、剖分图、低阶图以及变形星图(r(S1,q)、r(S2,q))和相关星图(r(K1,n,F))等方面的研究成果,并给出了这些结果相关的参考文献。     

乙炔在多元稀土化合物—三乙基铝—第三组分催化体系中的聚合规律(Ⅰ)

本文研究了La(Naph)_3,La(P_(204))_3,La(Naph)_3+La(P_(204))_3,Nd(P_(507))_3+Nd(P_(204))_3,La(P_(204))_3+Nd(P_(204))_3与三乙基铝及第三组分组成的络合催化剂使乙炔聚合的规律。结果表明多元稀士化合物有比单一稀土化合物催化剂更高的活性,且具有一些特有的性质。     

Galerkin解的外推法

在剖分T_h∶0=x_0相似文献   

又证正交表L_(12)(2~(11))列间交互作用的均匀分布性

本文用水平号对换的方法给出了构造正交表L_(12)(2~(11))的一种规则,并据此证明了该表交互作用的均匀分布性.     

线性有限元逼近的L~∞估计和内超收敛估计

本文针对区域ΩR~2上的Dirichlet问题:-△u=g|x-x_0|σ≡f,inΩ,u=0 on■Ω,讨论了真解u的分块线性Galerkin逼近问题,得到误差u-u~h如下L~∞估计和内超收敛估计:如0<σ<2则■如果Ω_1不含f的奇点,则■其中Ω_0Ω_1Ω,d=dist(x_0,Ω_1)