自感串联佯谬及解释

长直螺线管的自感系数公式L＝μ0b^2V忽略了长直螺线管磁场的端点效应，并认为磁场局限在螺线管内的体积中。长直螺线管串联时，如果应用公式L＝μ0n^2V,不管它们之间的位置关系如何，螺线管之间不存在互感。串联后的总自感系数等于各螺线管自感系数之和，所以顺接和反接公式都不成立。实际上，长直螺线管串联时，如果它们之间的距离不太远，由于其端点效应它们之间有互感。顺接、反接公式只是在重叠绕制的螺线管、螺绕环上的线圈等情况时适用。     

电磁能量的传输及长直螺线管外的磁场

在静场和恒定场中,能量的传输是由坡印廷矢量决定的。本文讨论了长直导线和长直螺线管的能量传输,并对导线外的电场和螺线管外的磁场做了分析。     

无限长直均匀密绕载流螺线管的磁场

针对普通物理学中螺线管模型不能说明的无限长直均匀密绕载流螺线管外的磁感应强度不为零的问题，提出建立与实际更接近的螺线管模型，并给出其解。     

一种有意义的载流模型

本文在Basab B.Dasgupta和Victor Namias等人关于任意形状长直螺线管磁场的讨论基础上,提出了一种有意义的载流模型:无限长横向载流片。给出了该载流模型在空间任意点的磁场公式,并以它为工具,简化了异形长直螺线管磁场的计算。     

长直螺线管的等效轴向电流及其磁场

分析了长直螺线管似圆电流的非封闭性 ,进而计算了等效轴向电流及其磁场 .     

磁聚焦法测量螺线管中心磁场

根据带电粒子在磁场中的运动特性,分析了电子束的磁聚焦原理,推导了螺线管中心磁场的计算公式,测量了长直螺线管中心磁场的磁感应强度。该方法测量原理简单、结果可靠。     

特种螺线管磁场分布及自感系数的研究

自感是电磁感应现象中的重要概念,关于自感系数的定义可归纳为静态法、动态法、磁能法三种。文章在讨论分析载流长直导线、载流螺线管全空间磁场分布的基础上,利用叠加原理,求解特种螺线管的空间磁场分布;利用磁能法,解析计算长直特种螺线管单位长度的自感系数。     

关于无限长直均匀密绕载流螺线管的磁场

本文根据安培环路定理、磁场的高斯定理及时称性求出了无限长直均匀密绕载流螺线管的磁场分布，并对某些结论加了必要的补充说明。     

求长直通电螺线管内外磁场的简明方法

在许多教科书中,计算长直通电螺线管的磁场的方法,有的有失严密,而方法严密者又有失简明.本文给出一个简单、直观、严密的求真空中长直均匀通电螺线管的内外磁场的方法,介绍如下.首先,将管面上的电流密度分解为纵向(即轴向)电流密度 j_     

一种利用霍尔效应测量螺线磁场的新方法

给出了一种利用霍尔效应测量螺线管磁场的新方法：用数字电压表取代电位差计等诸多仪器测量霍尔电热差，进而计算出通电长直螺线管内轴向磁场的分布，实验证明，该方法测量精度高、稳定性好，克服了以往测量方法的缺点，极大地提高了实验精度和实验效率。     

长直载流螺线管的磁场的研讨

应用新物理模型——螺旋形面电流,根据磁场的边界条件,边值关系,分析讨论了长直载流螺线管激发的磁场分布,得到其磁感应强度为={μ0nIez(rR),μ02πrIeθ(rR).     

截面为任意形状的长直螺线管的磁场

<正> 我国现行的《电磁学》教材中,都没有对“无限长直螺线管外的磁场为零”这个结论给出证明,或虽有证明,但其证明过程在实际教学中学生往往不易接受.赵凯华、陈熙谋合编的《电磁学》教材对这个结论没有证明,只是硬抬出了在“L→∞的极限情况下,整个外部空间的磁感应强度趋于零”的结论(上册P291)。在梁灿彬等合编的《电磁学》教材中对此作了证明,方法如下:如图一所示为长直螺线管的竖直过轴截面,作环路bcfeb,接右手法则,环路所包围的电流为-nll,(n为单位长度匝数),故有:     

对称分析在普通物理学中的应用

对称性是一种很普遍的自然现象．也普遍存在于普通物理中。从对称性角度出发，以求通电无限长直螺线管的磁场分布为例．分析电磁学中的E与B。并给出电磁场中两种基本类型的对称分析方法及其应用。旨在使电磁学中E与B的教学更具直观性。     

对霍尔效应测量磁场实验的方法改进

针对大学物理实验中"霍尔效应法测量磁场"项目只能测长直螺线管轴线上的磁场分布的不足,提出一种改进方法,测量任一未知磁场在二维空间中的分布,进而可扩展到测量三维空间磁场的分布。经改进后的实验可使学生深刻理解霍尔效应测磁场的原理及磁场的性质,并可作为设计性实验项目在大学物理实验课中开出,培养学生的创新意识。     

关于通电无限长直密绕螺线管磁场分布的论证

一般教科书对无限长直密绕螺线管的磁场分布都没有进行细致的论证。多数教材都是根据由毕萨定律证明的管内轴线上任一点的磁感应强度B=μ_onI的结果给出管内磁场均匀的结论。就是后来用安培环路定理加以论证时,也是以管外的磁感应强度可以忽略不计(即假定B外=0)为前题,这在逻辑上是不合适的。有的教科书虽然对这个问题作了较     

一个电磁感应问题的模拟实验

一、问题的提出 文献中有这样一个问题:如图1所示,一半径为a,单位长度上匝数为n的无限长直螺线管,通过电流为I=I_0sinwt(。管外套一均匀导体环,在A、B两点接电流计G,A、B间电阻分别是(1/3)R和(2/3)R,电流计内阻为r,求两种接法中的电流。作者认为原题解答是错误的。实际上,两种接法中均无电流通过电流     

密绕椭圆截面螺线管电流的磁场分布

利用叠加原理和数值计算方法,求解密绕椭圆截面螺线管电流的磁场,分析磁场与长短轴之比、螺线管长短的变化关系.计算结果表明,长短轴之比越大,螺线管越短,磁场在垂直于螺线管轴线方向的分量越大,螺线管内匀强磁场的区域越小,但当长短轴比接近于1或螺线管较长时,磁场与密绕圆截面螺线管的磁场相似,螺线管内匀强磁场的区域较大,只在螺线管端口是非均匀磁场.     

利用MATLAB研究多螺线管磁场分布

利用Matlab软件对多螺线管磁场分布趋势及强度进行了研究,计算结果表明当各个螺线管通以同向电流时,各个螺线管相对几何中心处磁感线相互排斥,且磁场强度变小,当在4个螺线管几何对称中心轴正上方再放置一个螺线管时,各个螺线管产生的部分磁感线会沿着正上方放置的螺线管磁感线方向行走且当计算选取微元和步长越小结果越准确.     

有限长螺线管磁场的全空间解

无限长螺线管的磁场和大家所熟悉的,但在文献中没有对有限长螺线管磁场全空间解的讨论,我们得到了它的级数解,除了螺线管柱面外,这一级数解处处收敛,用上述级数解计算了几种不同形状的螺线管的磁场,这些结果丰富我们对有线长螺线管磁场的认识。     

无限长螺线管内外磁场研究

本文在书载流密绕无限长螺线管导线中电流视为均匀分布在螺线管表面的面电流情况下,可以定量计算出螺线管内外磁场大小。