KLOE和KLOE-2实验上双光子物理和跃迁形状因子的测量（英文）

介绍KLOE实验介子达利兹衰变中η|π~0介子的跃迁形状因子的测量结果以及在γγ碰撞中η|γγ衰变宽度的测定.升级后的探测器从2014年11月开始取数,评述了双光子物理的前景.     

WASA-at-COSY实验介子跃迁形状因子（英文）

介绍了WASA-at-COSY实验中对轻中性介子(π~0,η和ω)的研究,着重介绍中性介子的跃迁形状因子.并给出了η介子分支比研究的最新进展.     

确定π~ο介子的形状因子的一种可能方法

怎样测定π~ο介子的形状因子?这是近来感兴趣的问题之一。因为一直还没有测出任何一个玻色子的电磁结构。测定π~ο介子的形状因子一般有两个办法。一是如文献[1]指出利用正负电子对而产生π~ο介子和光子的反应。另一是测量由π~ο介子衰变而成的正负     

美因茨电子回旋加速器MAMI和MESA上的精细强子物理（英文）

美因茨电子回旋加速器MAMI是用于强子和低能粒子物理领域固定靶实验的高流强电子加速器.它提供了能量高达1.6Ge V的极化束流.目前MAMI上两个主要的装置正在安装:高分辨谱仪A1和由晶体球探测器连同TAPS量能器组成的探测器A2.在MAMI上研究规划的亮点是:测量质子的电磁形状因子和极化度,这会涉及质子半径困惑;η介子的跃迁形状因子和斜率参数的测量;以及寻找假想的暗物质规范玻色子即暗光子.目前,美因茨的新电子加速器MESA正在准备之中,它将允许低动量传递下电弱混合角的精确测量及核、强子和粒子物理中各种低能电子-核子/原子核散射的测量.     

北京谱仪Ⅲ上D介子缪子半轻衰变的绝对测量(英文)

使用基于北京谱仪Ⅲ探测器(BESⅢ)及其软件系统(BOSS)的蒙特卡罗模仿方法,给出了对D介子缪子半轻衰变分支比绝对测量的进行方法及其所能达到的统计精度.这些缪子半轻衰变是D0→Mμ+νμ和D+→Mμ+νμ,其中M表示K-,π-,K0,K*0等轻介子.     

在BES上测量质子电磁形状因子的研究

回顾了世界各实验组在类时和类空过程中电磁形状因子的测量状况，根据BESⅡ上R值扫描所获取的2.0-3.0GeV各能量点的数据，探讨如何在BES上测量类时过程的质子电磁形状因子，最后结合BESⅢ给出该实验的展望。     

基于全息AdS/QCD分布振幅D→ρ跃迁形状因子及半轻衰变的研究

基于新的全息AdS/QCDρ介子分布振幅,利用完整QCD光锥求和规则计算了D→ρ半轻跃迁形状因子A1、A2、A3、V,并与以前基于传统分布振幅的光锥求和规则、格点计算及最新CLEO实验给出的结果进行了比较.研究表明,所给出的跃迁形状因子整体上与CLEO实验给出的结果符合的更好.在此基础上,我们对D→ρlν半轻衰变进行了研究,计算了D+→ρ0l+ν、D0→ρ-l+ν的衰变宽度并结合分值比的最新实验测量值抽取了CKM矩阵元Vcd.利用D0→ρ-l+ν过程抽取的CKM矩阵元与当前世界平均值符合的很好,D+→ρ0l+ν对应的结果也在误差范围内与世界平均值一致.     

Bc介子非轻子两体衰变

计算Bc介子非轻子两体衰变Bc→X+Y,末态强子之一X是P波Xc态或hc态过程的衰变宽度.强子跃迁矩阵元写成形状因子的形式,形状因子表示初态末态介子波函数的重叠积分,介子波函数采用势模型理论求得.     

B_c介子非轻子两体衰变

计算 Bc介子非轻子两体衰变 Bc→X+Y,末态强子之一 X是 P波 χc态或 hc态过程的衰变宽度 .强子跃迁矩阵元写成形状因子的形式 ,形状因子表示初态末态介子波函数的重叠积分 ,介子波函数采用势模型理论求得     

质子电磁形状因子的测量

回顾了世界各实验组在类时过程中电磁形状因子的测量状况,根据RESII上R值扫描所获取的2.0-3.0GeV各能量点的数据,探讨如何在BES上测量类时过程的质子电磁形状因子,最后结合BESⅢ给出对该实验的展望。     

BESⅢ探测器寻迹效率的蒙特卡罗研究

通过分析蒙特卡罗模拟BESⅢ探测器在BEPC-Ⅱ上正负电子对撞质心系能量为3.773 GeV处采集的e+e-→ψ(3770)→D的数据,研究了BESⅢ主漂移室对带电p介子和K介子的寻迹效率.同时,利用这一方法,可以确定数据和蒙特卡罗样本中的带电p介子和K介子寻迹效率之间的差异.     

D→K_1跃迁形状因子及其在半轻衰变中的应用

跃迁形状因子是描述强子遍举衰变中非微扰QCD相互作用的重要物理量.在重夸克有效场论的框架内,利用光锥求和规则的方法计算了D介子衰变到轴矢量介子K1的跃迁形状因子并在此基础上对D→K1(1270),K1(1400)半轻衰变进行了研究,计算了相应过程的分支比.计算表明D→K1(1 270)半轻衰变过程的分支比为10-3量级,而D→K1(1400)的分支比要小大约两个量级,这些结果可以被将来更为精确的实验所检验.     

重夸克展开至次领头阶D→K~*lν衰变的研究

在重夸克有效场论(HQEFT)的框架内,考虑重夸克展开次领头阶修正,对D→K*lν半轻衰变过程进行了研究.首先利用光锥求和规则的方法计算了D→K*跃迁形状因子A1、A2、A3、V.对于重夸克展开领头阶部分,考虑K*介子光锥分布振幅到扭度4;对于次领头阶修正,只考虑扭度2的分布振幅.计算表明,重夸克展开次领头阶对不同跃迁形状因子有不同的修正,最大为领头阶结果的17.5%.在此基础上计算了相应半轻衰变过程D+→K*0l+ν、D0→K*-l+ν的分支比,两者都与实验符合的很好.     

中性D介子半轻子衰变分支比的理论计算

根据4种将非微扰的强相互作用参数化为形状因子的模型得到的4种强子形状因子,分别计算了中性D介子D~0→K~-e~+ν_e和D~0→π~-e~+ν_e两个半轻子衰变过程的衰变分支比.将计算结果与实验测量值比较,得到极点修正模型对D_0→K~-e~+ν_e过程的理论计算结果中心值与实验测量值非常接近,而对D~0→π~-e~+ν_e过程两参量多级展开模型符合较好.然而由于非微扰效应的存在,形状因子f+(0)和强耦合常数g等参数误差过大,因此得到的理论计算结果误差较大.     

基于全息分布振幅D、D_s→K~*跃迁形状因子的计算及相关半轻衰变的研究

利用全息分布振幅,通过光锥求和规则在完整QCD框架内计算了D、D_s→K~*跃迁形状因子.由于只与带电流相关,D→K~*衰变只涉及4个半轻类型的跃迁形状因子A_1、A_2、A_0、V.D_s→K~*衰变既与带电流相关也与味改变中性流相关,除了上述4个跃迁形状因子外还涉及3个张量类型的跃迁形状因子T_1、T_2、T_3.整体上来看,所给出的跃迁形状因子与以前文献中通过其他方法(基于传统分布振幅的光锥求和规则、格点模拟、光前夸克模型、重轻手征夸克模型)给出的结果在误差允许的范围内基本一致.利用给出的跃迁形状因子通过半轻衰变D~+→K~(*0)l~+νl、D~0→K~(*-)l~+ν_l结合分支比的最新实验测量结果确定了CKM矩阵元︱V_(cs)︱.预言了D_s~+→K~(*0)l~+ν_l过程的分支比并和当前实验测量结果进行了比较,可以被将来更为精确的实验所检验.     

基于光锥求和规则和重夸克展开B_((s))→a_2(1320),K_2~*(1430),f_2(1270),f′_2(1525)跃迁形状因子的计算

利用光锥求和规则和重夸克展开的方法计算了B_((s))到P波2~(++)轻张量介子a_2(1320)、K_2~*(1430)、f_2(1270)、f′_2(1525)跃迁形状因子并利用给出的形状因子对相关半轻衰变的分支比、纵向极化分数等可观测量给出了预言.研究表明,在重夸克极限下,描述企鹅类型形状因子的领头阶波函数与相应描述半轻类型形状因子的领头阶波函数完全一样,从而只有4个半轻类型形状因子是独立的.半轻衰变B_((s))→a_2(1320)(K_2~*(1430),f_2(1270),f′_2(1525))■的分支比在10~(-5)量级,纵向极化分数大约是0.6～0.7.这些过程将来有可能在超级B工厂和升级后的LHCb实验中观测到.     

关于Bs→K跃迁形状因子的计算

本文用QCD求和方法以及K介子光锥波函数，计算了Bs→K的跃迁形状因子，计算结果与夸克模型的计算结果比较表明：在大动量转移范围内基本吻合，而在小动量转移范围内，我们的计算结果更精确。     

D~ →π~0l■_l衰变过程研究

用光锥QCD求和规则研究D →π0lv~l衰变过程,在计算D →π0跃迁形状因子过程中,通过构造新的关联函数,消除了tw ist-3波函数的不确定性给计算结果所带来的影响,从而使计算结果更加精确.最后计算得到的分支比与最近的实验数据相一致.     

单标记双光过程中π~0π~0产生及f_0(980)和f_2(1270)形状因子的测量（英文）

报告了单标记双光子过程中π0对产生微分截面的测量.该测量基于KEKB不对称能量正负电子对撞机上运行的Belle探测器获取的759fb-1数据.该截面测量中,Q~2高达30GeV2,Q~2是负的标记虚光子不变质量平方;双光子不变质量W和π介子散射角|cosθ*|分别在0.5W2.1GeV和|cosθ*|1.0范围内,首次测量了f~0(980)和f_2(1270)螺旋度为0,1,2的形状因子.并将所得测量结果与理论预期进行了比较.     

D+→π0l~vl衰变过程研究

用光锥QCD求和规则研究D^＋→π^0lvl衰变过程，在计算上D^＋→π^0跃迁形状因子过程中，通过构造新的关联函数，消除了twist-3波函数的不确定性给计算结果所带来的影响，从而使计算结果更加精确．最后计算得到的分支比与最近的实验数据相一致．