关于调和同态的某些注记

Riemann流形之间将调和函数芽拉回到调和函数芽的映射称为调和同态,它等价于水平弱共形调和映射。特殊流形之间调和同态的分类、构造是主要问题,已有很多调和同态的有趣的例子(参见文献[3～7]和Gudmundsson的文章)。 研究调和同态的整体性质必涉及临界点集的性质。本文首先利用调和同态的符号(sym     

球面中等距浸入为2重调和映照的子流形

当M紧致时,Riemann流形间的2重调和映照f:M→N是2重能量泛函E_2(f)=∫_M‖τ(f)‖~2*1的临界映照,它的张力场τ(f)恰为Jacobi场。利用活动标架法,在目标流形N为单位球面S~(m p)(m=dimM,p=codimM)时,我们研究了2重调和的等     

光滑映照应力-能量张量的一些性质

1.引言如果物理系统的场方程可从作用量泛函导出,人们就试图定义应力-能量张量,使在泛函的临界点这个张量是守恒的。最近,Baird和Eells对Riemann流形间的光滑映照成功地引进了这种张量。他们证明了调和映照满足守恒律。从Baird-Eells公式容易看出相对仿射映     

关于收缩系数的一个估计

文献[1—3]中所给出的关于K膨胀调和映射的Riemann度量与体积元素的收缩系数的估计远非精确,事实上只要用作者文献[4]中的方法,十分容易得到较其为精确的估计。设M是一个m维Riemann流形,N是一个n维Riemann流形,今分别取正交上标架{θ~i},     

Killing不变量的第一变分与e-极小子流形

最近吴光磊教授和陈维桓得到欧氏空间中子流形的Killing不变量的第一变分公式,推广了经典的体积变分公式。本文把他们的公式推广到黎曼流形的子流形,并进一步研究e极小子流形。特别,我们研究了球中第二基本形式的长度为常值的e极小子流形,推广了文献[2]的结果。     

调和映射的一个性质及其应用

熟知若M及N都是黎曼流形,φ:M→N是调和映射,rankφ=1,则φ(M)是N中的测地线弧。本文考虑M是伪黎曼流形的情形。由于这时M中存在迷向超曲面,因而结论有所不同。我们证明了下面的定理 设M是伪黎曼流形,N是黎曼流形,其维数均大于1。又设φ:M→N是光滑映射,且rankφ=1。作分解φ=ψof,其中f:M→R,ψ:f(M)→N,并设由ψ确定的曲线参数为弧长,那么     

关于极小子流形的稳定性

极小子流形是体积泛函的临界点。作为变分问题,研究其稳定性是很重要的。本文的目的是要给出由M. Do Carmo提出的下述问题的一个解答:已给极小子流形M~n→(?)~(n+p),寻找一个仅与M~n和(?)~(n+p)的度量有     

关于稳定调和映照的不存在性定理

设S~n表示n维欧氏球面。我们知道,如果n>3,则不存在从S~n到任意Riemann流形或从任意紧致Riemann流形到S~n的非常值稳定调和映照,并且彭家贵和潘养廉进一步证明了下述结果:设M(?)E~(n+)为n+1维欧氏空间中的凸闭超曲面,其主曲率满足     

关于P调和映射热流的一个注记

本文的目的有二:一是指出Chen等关于P调和映射热流全局存在性适合于12)维光滑无边Riemann流形,S~n是R~(n 1)中的单位球面.考虑下述发展调和映射的全局存在性:     

非紧完备Riemann流形的L~2调和形式

给出具有极或中心的非紧完备Ｒｉｅｍａｎｎ流形上的Ｌ＾２调和形式的消灭定理,改进了Ｅｓｃｏｂｅｒ的结果。     

Einstein流形中超曲面的平均曲率流

Huisken证明了Riemann流形中满足适当凸性条件的超曲面沿其平衡曲率向量演化时收缩成一点。本文研究了在正拼嵌(pinched)的Einstein流形N~(n+1)中一类非凸的初始超曲面M_0的演化方程,获得同样的收敛结果。 以g=(g_(ij))和A=(h_(ij))分别表示M_t的诱导度量和第二基本张量,以H=g~(ij)h_(ij)和A~2=h~(ij)h_(ij)表示它的平均曲率和第二基本形式的模长平方。是N~(n+1)的Riemann曲率张量,是它的共变导数。证明如下:     

关于伪Riemann流形的极大子流形

设N_v~n是指标为v的n维伪Riemann流形,M_μ~m是等距浸入N_v~m中的指标为μ(≤v)的m(相似文献   

关于(S~3,g)中同胚于S~2的极小曲面的个数

1979年在美国普林斯顿高等研究院举办的几何讨论会上,丘成桐教授提出了微分几何中120个未解决的问题(参见Yau, S. T., Seminar on Diiferential Geometry, 669—706),其中之一:在任意同胚于S~3的黎曼流形中是否存在至少4个同胚于S~2的嵌入的极小子流形,在“任意同胚于S~3的黎曼流形中4个极小S~2的存在性”一文中,作者运用扰动能量的方法(参见Sacks, J. ＆ Uhlenbeck, K., Ann. of Math.,113(1981),1—24),并且运用Finsler流形中变分     

关于弱Hardy空间的Fourier变换的增长

研究弱Hardy空间的兴趣来自于调和分析中某些基本算子的尖锐性问题, 近20年来非交换Fourier变换成为Heisenberg群上的调和分析的一个有力工具.本文在Heisenberg群上对弱Hardy空间的Fourier变换的增长进行估计.Heisenberg群 H~n是一个Lie群,它的基础流形是R×C~n,乘法由下式确定:     

调和映照和Gauss映照

设C∞映照f:M→(?)在局部坐标下为f:(x~1,…,x~n)|→(f~1(x),…,f~m(z)),则称为f的张力场,称为f的能量密度,E(f)=∫_Me(f)*1称为f的能量(如果M紧致),映照f称为调和的,如果τ(f)(?)0。调和映照是能量泛函E:C~∞(M,(?))→R的临界点。     

关于调和同态的一个Bernstein型定理

设φ:M→N是Riemann流形间的光滑映照。如果φ将N上调和函数芽拉回到M上的调和函数芽,则称φ为调和同态。调和同态等价于水平弱共形调和映照。研究调和同态的文章已越来越多,尤其在低维流形情形(参见文献[3～7])。在文献[4]中,Baird和Wood证得:(ⅰ)任何从三维球面(S~3,g_(can))到一Riemann曲面N~2的非常值调和同态必为Hopf纤维化π:S~3→S~2与一个弱共形映照的复合。特别地,N~2=S~2。(ⅱ)任何从R~3到N~2的非常值调和同态是正交投影R~3→R~2与一个弱共形映照的复合。本文希望将此结果推广到高维,我们有     

等参梯度映射Brouwer映射度的计算

设M,N是m维定向闭流形,g:M→N是光滑映射。众所周知,g的Brouwer映射度(简称映射度),其中y是g的任一正则值。当M=N=S~(n+1)时,g的同伦类[g]∈π_(n+1)S~(n+1)≌Z完全由g的映射度确定。而讨论π_(n+1)S~(n+1)中元的调和表示是一个重要的研究课题。因此计算映射的映射度成为必要。 设g:R~(n+2)→R为k次等参多项式(定义见第1节),则Φ=(1/k)▽f为R~(n+2)→R~(n+2)的齐次映射,Φ|S~(n+1)为S~(n+1)→S~(n+1)的映射。彭家贵、唐梓洲利用活动标架法和等参超曲面的几何,根据映射度的几何定义求出了等参梯度映射Φ的映射度,从而给了球面之间新的调和映射。本文根据映射度的拓扑定义,首先研究Φ的切映射与f的Hessian之间的关系,然后用类似于文献[4]的方法对等参多项式进行分解,并求出其中某些部分的明确表达式,从而得出所有Φ的映射度。     

在Hrmander条件下的两参数随机微分方程解的密度光滑性

对两参数Wiener泛函的Malliavin随机变分已由Nualart和Sanz建立,在一定条件下,证明了两参数随机微分方程的解具有光滑密度,但是,这个条件与Hrmander条件相互独立。最近,我们利用他们的一些技巧及解决单参数相应问题所采用的一些方法得出了下面的结论:     

量子散射中的二次变分法原理

在量子散射的变分计算中,为了提高一级近似,又不加倍机时,二次变分法提供了一种技巧,它是只用一组试探函数基联合两种变分泛函实现的,下面阐述一种构造。     

线弹性动力学中新的变分原理

Gurtin利用卷积理论,于1964年提出了能反映线弹性动力学初值问题的全部特征的变分原理。Gurtin的工作是对弹性动力学变分原理的重要发展。最近,作者建立了形式上比Gurtin型变分原理简单的新的变分原理。作者通过所提出的新途径,系统地导出了这种以卷积表示的五类变量、四类变量、三类变量、二类变量及一类变量的变分原理。现只给出五类变量变分原理的泛函式