哈密顿原理中算符δ的意义

本文讨论了哈密顿原理的数学基础,指出该原理中算符δ的两种意义: (1) 在某些情况下,哈密顿原理中的算符δ代表一端固定、另一端变动的变分。 (2) 在一般情况下,它不同于变分法中的算符δ,而表示对作用量实行变分运算以后再对时间取极限     

加速系中的高阶微分变分原理和积分变分原理

建立了加速参考系中的最一般的高阶微分变分原理及积分变分原理，假定了高阶微分运算ｄ和高阶变分运算δ的新型交换关系，建立了与之相应的各种形式的高阶非线性非完整系统的积分变分原理．并由此导出相应的加速系力学组的运动方程，还推广了Ａｐｐｅｌｌ－Чｅтａｅв关于约束加在虚位移上的条件．     

欧氏空间中求近似逆Hesse阵的变尺度变分法

考虑下列变分问题min E∈V(E,E) (1)这里V={A:A~T=A,Ar_K=ρδ_K-H_Kγ_K (2) γ_K=g_(K+1)-g_K,δ_K=x_(K+1)-x_K (3) S={A:A~T=A} (4)其中δ_K~Tγ_K(?)0,g_K=(?)f(x_K),f(x)为欧氏空间R~n上的无约束极小化目标函数,x_K为f(x)之极小点的第K次近似(K=1,2,…),H_K为f(x)在x_K的近似逆Hesse阵,ρ为任意参数,(*,*)为欧氏空间S上的内积函数。若E_K为(1)式的解,则有变尺度矩阵递推公式:     

关于完整约束与非完整约束的比较

通过对完整与非完整约束的比较,揭示了Ｃｈｅｔａｅｖ定义的本质,在引入完整变分和非完整变分的概念后,讨论了ｄ－δ运算的交换关系。     

无爪图的周长

设 G为 n阶 2连通无爪图,δ=min{d(x)|x∈V(G)},δ~*=min{max(d(x),d(y))|x.y∈V(G).d(x.y)=3},则(i)c(G)≥min{n.2δ~*+4};(ii)当 δ~*≥(1/2)(n-δ-2)时 G是哈密顿图。     

非线性水波的变分原理与反问题

利用变分原理推导非线性水波方程以及变分反问题。主要结果是对给定的泛函,变分反问题δH（u)/δu=Q(u)具有簇H（u)=∫（b)∫（u)^Q(u)δudx。     

一类P（x）-Laplacian型Robin问题的特征值

研究了一类p(x)-Laplacian型Robin问题:{-Δp(x)u=λ|u|p(x)-2u, in Ω;|▽u|p(x)-2(δ)u(δ)n+β|u|p(x)-2=0,on (δ)Ω. 利用Ljusternik-schnirelmann原理和约束变分方法,得到了其无穷多特征值序列的存在性.     

1坚韧图的哈密顿性

设G是 p阶1坚韧图,且δ=min{d(u)|u∈V(G)},证明了,若δ≥max{a,p/3},则G 是哈密顿图;若 δ≥(1/3)(p-2+x),则G 是哈密顿图。     

样条函数与基于样条函数的数据拟合方法

I.J.Schoenberg于1946年发表的著名论文奠定了样条函数的理论基础。目前,样条函数在计算机几何设计、图形处理、有限元分析等重要领域与学科分支中都有重要应用。本文首先从截断单项式入手,通过算符推演利用积分运算和差商运算,对微分算子D作逼近时取△h=(h=xr+1-xr),从δ(x)出发经过△nD-1这样的磨光算子作用k+1次,得到基本样条函数Ωk(x)、B样条曲线。然后创造性地对微分算子D采用高阶逼近,并用磨光算子反复磨光δ(x)从而得到高精度的磨光算子,成功推导出高精度的样条拟合曲线为S(t)=∑PiΩn,k(t-i)。     

相对论热力学中的温度、热量和熵

当时空经受洛伦兹变换时,温度变换的公式并不唯一确定。最简单最合理的温度变换式是T=T_0(1-β~2)~(1/2)。 传统上关于热量的变换公式δQ=δQ_0(1-β~2)~(1/2)不适用于有相对运动的物体间所传递的热量。因此,所有依赖于δQ=δQ_0(1-β~2)~(1/2)而推导出来的温度变换式,其推导方法都是有毛病的。 在求得热量δQ的一般变换式后,结合T=T_0(1-β~2)~(1/2)就可以证明一个一般热力学过程的总熵变恒大于零,并且与所选取的惯性参考系无关。就是说,熵是不变量且随时间单调地增加。     

论非完整系统的哈密顿原理

对非完整系统的哈密顿变分原理已知的三种形式是分别由盖利杰,伏龙茨和苏斯洛夫提出的。在本文中对于一般非线性约束的情形特别是线性约束的情形分析了一些条件,在分析这些条件时导出非完整系统的哈密顿原理的三种形式。证     

变号位势哈密顿椭圆系统解的存在性

考虑以下具有变号位势的非周期超二次哈密顿椭圆系统{-△u+b(x)·▽u+V(x)u=H_v(x,u,v),-△v-b(x)·▽u+V(x)v=H_u(x,u,v),x∈R~N u(x),v(x)→0,|x|→∞其中z=(u,v):R~N→R×R,当|z|→∞时,H(x,z)关于z是超二次的,在位势V变号的假设下,利用强不定泛函的临界点理论证明此系统存在一个非平凡解。     

一类哈密顿型椭圆方程组解的存在性与多重性

考虑哈密顿型椭圆方程组{-△u+V(x)u=Hv(x,u,v) x∈RN -△v+V(x)v=Hu(x,u,v) x∈RN u(x)→0,v(x)→0 | x |→∞其中z=(u,v):RN→R×R,N≥3.假设位势V是非周期的,0(∈)σ(-△+V);H(x,z)关于x是非周期的,关于z=(u,v)是渐近二次的.利用变分方法讨论了解的存在性与多重性.     

用数学归纳法证明欧拉定理

一个简单多面体的顶点数 V,棱数 E,面数 F 之间有以下关系:V-E+F=2(1)这就是欧拉定理。以下用数学归纳法对其进行证明。首先可以验证棱锥适合(1)式。(i)V 最小为4;此时简单多而体只有四面体一种,它显然满足(1)式。(ii)假设 V=n(n≥4)时(1)式成立,考虑一个有 n+1=V 个顶点的简单多面体Γ,用 E、F 表示Γ的棱数、面数.不失一般性,设Γ不是棱锥。取Γ的顶点 P,Γ中所有与 P 连成棱的顶     

能量积分及转动佯谬——力学问题两则

一、关于理想、完整、稳定、保守组之动能和能量积分设系统由n个质点(m_i)组成,受k个理想、完整、稳定约束(?)(r)=0(l=1,2,3,……,k)(1)且主动力有势F_i=-▽_iV(r)(i=1,2,3,……,n)(2)目前发行的力学教科书几乎都断言这样的系统的动能是广义速度的二次齐次函数,因而有能量积分T+V=E。这个结论对惯性系广义坐标诚然不错,但末顾及到广义坐标选择的广泛灵     

Sufficient Condition for Hamiltonian Graphs Concerning Degree and Neighborhood Union

IntroductionWeuseBondyandMurty[1]forterminologyandnotationnotdefinedhereandconsidersimplegraphsonly.LetGbeagraphofordern.Foranya∈V(G),AV(G)orasubgraphAofG,andanysubgraphHofG,NH(a)={v∈V(H):av∈E(G)}NH(A)=∪v∈ANH(v)=NH(V(A)).DenoteNG(a)=N(a),dH(v)=|NH(v)|,andthedegreeofvbyd(v)=|N(v)|.Letα=max{|S||SisanindependentsetofG},δ=min{d(u)|u∈V(G)}.LetSandTbetwosubsetofG,thenweusee(S,T)todenotethecardinalityofedgeswhichjointStoTandG[S]isasubgraphofGinducedbyS.Thedistance,denote…     

关于非完整系统力学中三种变分的关系

0 引言 文[1]对非完整系统力学中d—δ运算交换关系的三种观点进行了有益的讨论。三种观点是:(1)Hlder观点。这一观点认为无论系统是否完整,d—δ运算都可交换;(2)以为代表的一方则认为,仅对与独立的广义速度相对应的广义坐标才成立d—δ交换性;(3)国内学者郭仲衡、高普云证明了对一阶非线性非完整系统,d—δ运算可交换性成立。文[1]指出,第三种观点本质上不同于第一种观点。本文对这三种变分所满足的条件作进一步的讨论,并揭示了它们相互之间的关系。     

变系数系统的ЛУРЪЕ问题

本文应用大系统分解理论讨论了下面的变系数的鲁里叶问题:dx_s/dt=-a_(sδ)(t)x_δ+suma_(sj)(t)+h_s(t)f_s(σ) fromj=1to n (j≠s) (s=1,2,...n),其中σ=sumC_i(t)x_i from i=1to n,f(0)=0我们得到了此非线性变系数系统的全局稳定性的充分条件,这里所使用的方法比较简单,不需要复杂的代数运算,在应用上也比较方便。     

论哈密顿原理

证明了积分变量与变分无关的情况下积分运算与变分运算次序的可交换性,从不同角度论述了哈密顿原理的含义。     

广义的哈密顿变分原理

文献[1]、[2]中指出利用拉格朗日乘子法可以将有约束条件的变分原理写成无条件形式,从而建立起弹性力学中广义变分原理。本文将把这种讨论引入分析力学,建立广义的哈密顿原理。然后再出此出发,结合勒让德变换,导出不同形式的有条件的哈密顿原理。根据哈密顿原理,在端点条件