磁荷的多极辐射场强和能流密度

在Dirac磁单极存在的情况下,考虑保持Maxwell方程双矢势下的电磁对偶性。利用有磁荷存在的d′Alembert方程推迟解,求出了带磁荷粒子的电磁辐射的表达式。最后得到磁多极辐射表达式。     

静磁广义多极系统的对称性群及谐波势

将静磁普通多极系统的概念推广到静磁广义多极系统，后者由静磁普通多极系统及静磁圆透镜所组成；并将静磁普通多极系统的Ｍ函数的定义推广到静磁广义多极系统的Ｍ函数，导出了静磁普通多极系统的对称性群与其对应的静磁广义多极系统的对称性群之间的关系，以及它们对其ｍ次偏谐波势的约束之间的关系．在分析了某些重要的静磁广义多极系统后，得到下述结论：如果静磁偏转多极系统和静磁圆透镜很靠近并都含有磁芯，人们就不能肯定地说，由这两者所组成的系统恒可用聚集偏转复合系统理论来处理     

电偶极和磁偶极辐射的SO（2）对偶理论

在引入Drac磁单板(即磁荷)的情况下，首先介绍了Maxwell方程双矢势下的电磁对偶性．接着给出了有磁荷存在的d‘Alembert方程，利用这个方程推迟解求出了带磁荷粒子和双荷粒子的电磁辐射的表达式．最后讨论了电偶板和磁偶板辐射在双矢势下的表达式．     

基于磁荷模型的永磁体空间磁场的有限元分析与计算

基于等效磁荷模型对永磁体空间磁场进行分析，并利用泛函理论建立了与该模型对应的交分形式，再利用变分原理详细地讨论了有限元计算方法．由于等效磁荷模型使用仅有一个自由度的标量磁位，因而计算起来比具有3个自由度的矢量磁位的等效电流法更简便．从永磁磁力轴承磁场的算例中可以看出，用等效磁荷模型的有限元法计算永磁体空间磁场是非常简便和有效的。     

磁多极场的场参数理论

通过对磁多极场的分析,其对称性可分为两大类:一类是二、六、十、十四、…极场,另一类是四、八、十二、十六、…极场.根据磁多极场的对称性,导出了磁多极场磁感应三个分量的泰勒级数展开式,定义了磁多极场的场参数.结果表明,通过y轴上By分量的数个参数,就可以近似计算得到整个空间的磁感应值.     

引力辐射的多极展开和引力——电磁多极辐射的对偶性

本文用小参数法对引力辐射作多极展开,得到了各极引力辐射的一般表达式,对沿任一方向引力辐射的角分布作了严格的证明。在质量作某种对称分布的情况下,这种展开法在处理四极以上的引力辐射时可以不涉及更高阶张量。此外,还计算得到了线性四极振子和八极振子的引力辐射功率和角分布的解析式,并讨论了它们与电磁多极辐射之间的某些对应类似关系。     

求解三维准静态矢量磁位的快速多极方法

将快速多极算法（FMM）应用于三维准静态电磁场矢量磁位的求解，首先根据计算精度的要求把连续分布的场源进行离散化处理，然后通过静电类比分析，将求解三维准静态矢量磁位的问题转化为多体问题，进而利用快速多极方法来计算三维空间中载流导体产生的矢量磁位，可以将计算量由O（N^2）降低为O（N）次运算，大大提高了计算速度．算例的计算结果表明，当取剖分体积单元的边长等于0．25倍透入深度时，采用FMM方法计算的电流密度不均匀分布载流导体在其自身所在空间的磁矢位与精确解的相对误差小于0．005，而其在自身所在空间以外的磁矢位的FMM计算结果，具有更高的精度．经过积分方程离散和静电模拟分析，应用FMM算法可正确地计算三维空间载流导体的矢量磁位，计算误差可通过剖分密度进行控制．提出的方法扩展了FMM算法在准静态矢量磁位数值计算领域中的应用，为芯片上互连电感参数的计算奠定了基础．     

双荷粒子系统偶极子电磁辐射场的双矢势对偶理论

利用电磁场的双矢势对偶理论,给出了广义Maxwell方程和d'Alembert方程.利用有纯电荷粒子存在时d'Alembert方程的推迟解,求出了纯磁荷粒子和双荷粒子电磁辐射场的表达式.最后得到了双荷粒子系统电偶极和磁偶极辐射场表达式,并对其物理性质进行了讨论.     

磁单极子的多极辐射(英文)

导出磁单极子的多极辐射公式和拉摩公式,从而可以发现磁单极子的辐射性质明显地不同于荷电粒子,同时也给出了磁单极子的多极矩定义．导出磁单极子的多极辐射公式和拉摩公式,从而可以发现磁单极子的辐射性质明显地不同于荷电粒子,同时也给出了磁单极子的多极矩定义．     

辐射场多极展开的新方法

针对真空无界空间中的辐射问题,运用电磁场矢量的积分解,研究辐射场的多极展开技术,给出另一种新的处理方法和计算公式.     

振荡电偶极子在磁各向异性媒质中的辐射场

利用磁各向异性推迟势公式，运用在各向异性直角坐标系中的计算方法，求得在磁媒质为各向异性而电媒质为各向同性的介质中振荡电偶极子系统的辐射电磁场。     

在各向异性介质中磁向量势的多极矩展开

本文给出在线性各向异性介质中磁向量势(?)的多极展开,指出它的特点,并由此导出相应的各级磁场,为研究磁各向异性的磁场提供一个范例.     

通过磁现象与电现象的对称性探讨磁单极

本文以物理定律具有对称性的观点,讨论了磁现象和电现象的对称性与磁单极的关系。在进一步研究磁现象和电现象的对称性时,发现电场可以是涡旋场,也可以是有势场,磁场却只有涡旋场而没有静磁场,即出现了磁现象与电现象的不完全对称性。如果我们承认狄拉克的磁单极假设,那么磁荷的静磁场就是有势场,则磁流的电场与电流的磁场就是相似的,实现了电磁现象的完全对称性和麦克斯韦理论的完全对称性。     

双四维矢势及用其构造的电磁场张量

讨论了在磁荷存在时如何用两个四维矢势来构造电磁场张量,用所构造的电磁场张量及其对偶张量可以把电磁场的Ｌａｇｒａｎｇｅ密度,Ｍａｘｗｅｌｌ方程,能量－动量张量等表述更加简洁,更加明显地展示电与磁之间的对称性,并展示了其与通常无磁荷时相类似的形式,同时还证明了磁荷为零的区域两个四维矢势可以合并为一个。     

旋波媒质中无散并矢格林函数和电波辐射

应用文献[1]的方法给出了旋波媒质中电磁场矢量的无散并矢格林函数的普遍形式，然后由此构造出旋波媒质中辐射场的无散磁矢势，并且以电偶极辐射为例，进一步研究了旋波媒质中电磁波的辐射问题。     

引力辐射多极展开的经典形式

采用小参数法对经典引力辐射作多极展开,得到各极引力辐射的一般表达式,并给出了沿任一方向引力辐射的角分布的严格证明,这种展开法在处理四极以上的高阶引力辐射时却可以不涉及更高阶的张量计算,简化了计算,对引力辐射的研究具有实用性。     

SU(2)规范理论与N个磁单极运动体系的电动力学

本文扼要地阐明了关于规范势Bμ可分解和具有内部结构的基本观点,指出Bμ可分解为bμ和Γμ两部分,bμ满足伴随变换,它对应于某种具有质量的矢量粒子Γμ。满足规范势的变换,它可由更基本的场组成。在SU(2)规范理论中这种基本场是Higgs场φ~→(x)。从这一观点出发,导出了N个磁单极运动体系存在时的电动力学的基本方程。由于这一理论自身包含了磁单极的拓扑守恒流,由此给出磁荷量子化条件,并且证明了φ~→(x)的零点的世界线对应磁单极的运动轨迹,磁单极的电动力学由φ~→(x)零点的电动力学描述。文中得到了对应于N个磁单极运动体系的SU(2)规范场方程的无源解,并将吴—杨势推广到N个磁单极的运动体系的情况。     

稀薄等离子体对多极子的屏蔽

本文分析了稀薄等离子体对多极子的屏蔽，导出了多极子的电势在稀薄等离子体中的屏蔽因 子，并给出了多极子势在无界的稀薄等离子体中的格林函数．最后，就稀薄等离子体对偶极子势 和四极子势的屏蔽作了讨论．     

快速多极子边界元法在三维势流问题中应用

以Rankin源为基本解,采用快速多极子方法加速后边界元法求解由格林第二公式导出的三维势流边界积分方程,进而计算其势场的分布.无限区域中水流绕射算例的数值计算证明,多极子边界元法能给出满意的结果,与传统边界元方法在运算速度和内存消耗上相比具有明显的优势,表明其适合于在现有的计算条件下求解大尺度多未知量势流问题.     

电流环与磁偶极子等效变换中的磁荷计算

应用"磁荷观点"与"分子电流观点"在磁场计算中的等效性,计算了电流环与磁偶极子等效变换的量值关系.结果表明,一个半径为R,电流为I的电流环与一个"正负磁荷分别位于圆环两侧轴线,且距离环心各为±413R,磁荷量各为±4-13μ0πIR"的磁偶极子完全等效.分析指出,这种等效变换的适用条件是"磁荷可视为点磁荷".