扩展Hubbard模型的关联函数

在连续化极限情况下把量子一维格点扩展Ｈｕｂｂａｒｄ模型变换为连续的费米场．进而采用玻色化方法得到模型的玻色场形式．比较玻色化扩展Ｈｕｂｂａｒｄ模型和玻色化ＸＸＺ链,导出了两者的等价性．利用ＸＸＩ链模型的严格解和玻色化解的关系,计算了格点扩展Ｈｕｂｂａｒｄ模型的关联函数,给出了格点扩展Ｈｕｂｂａｒｄ模型的相图．当模型的相互作用发生变化时,扩展Ｈｕｂｂａｒｄ模型会历经四个不同的相,并在相区分界线处存在不同类型的相变．最后,提出了扩展Ｈｕｂｂａｒｄ模型相图中电荷密度波和自旋密度波相边界漂移的合理解释．     

变形的一维半满t-J_⊥-J_z-V模型的量子相图研究（英文）

借助于变形玻色算符手段、费米-玻色转化技术及重整化技术,研究了在依赖自旋的最近邻磁交换作用下,一维半满t-J扩展模型(t-J_⊥-J_z-V)的弱耦合量子相图.相图显示,来自最近邻格点间各向向异性自旋交换作用(J_⊥-J_z)和库仑斥力作用(V)的相互竞争使得此扩展模型基态总呈现绝缘密度波的关联行为,并且此模型量子相图的拓扑结构可通过特征参数(V/tδ~2)_c=4/π来刻画,这里参数δ∈(0,1]表征玻色算符形变程度.一旦甩掉作用V(较弱的库仑作用,以致可略去),此模型基态则会呈现绝缘相向金属相间的转变.有望此结果能为理解一维强关联t-J系统及其扩展提供了一种图景和参考.     

具有局域E2对称性的推广玻色-哈巴德模型

利用局域的E2生成元构造了一种具有准严格解的推广玻色-哈巴德模型.与原来的玻色-哈巴德模型类似,推广玻色-哈巴德模型可用于描述格点玻色系统从超流相到Mott绝缘相的量子相变.介绍了模型的准严格解及其显著特点,给出了一维推广玻色-哈巴德模型填充数ρ=1时的相图,并计算了N=M=14时体系的基态纠缠度随控制参量的变化特征.     

具有四自旋交换作用的自旋梯子模型中二聚化相

利用玻色化方法和重整化群技术, 研究了一个具有四自旋交换作用以及链间次近邻阻挫相互作用的自旋梯子模型的相图。在考虑了量子涨落效应以后, 发现体系的相图变得非常复杂。除了存在所谓Haldane相和Rung-Singlet相以及它们之间的SD型二聚化(staggered dimerized)相之外, 亦可能出现一个新的CD型二聚化 (columnar dimerized)相。     

腔中超冷玻色气体的扩展哈伯德模型

最近的实验中,ETH小组成功地将玻色气体载入置于腔中的光晶格中,从而在实验上实现了带有长程相互作用的扩展哈伯德模型。文章基于自洽平均场和微扰法,分析了扩展哈伯德模型的量子相变。基态相图展示了带有CDW态的有趣图案。计算了Mott绝缘相到超流相的临界跃迁振幅和超流相到正常流体的临界温度。进一步研究了在固定化学势(μ=0.5)下超流的热力学性质,其显示了有限温下不同长程相互作用强度对体系的影响。     

一维准无序光晶格中硬核玻色气体的量子相变

文章研究处于一维准无序光晶格中的超冷玻色气体,主要研究非对角无序强度对强排斥相互作用极限下即硬核玻色气体的基态性质的影响。基于非对角Aubry-André模型,采用严格的数值计算方法,给出了硬核玻色气体的多体基态波函数。超流因子的计算结果表明,随着无序强度的增加,系统基态会发生从超流态到玻色玻璃相的量子相变。此外,计算了单粒子密度矩阵、自然轨道及其占据等物理量来进一步刻画系统基态量子相的性质。     

一维周期量子阱中玻色-爱因斯坦凝聚的特性研究

一维周期量子阱中的玻色-爱因斯坦凝聚可以用非线性薛定谔方程即定态Gross-Pitaevskii方程来描述,对于这个方程可以得到一组精确非线性布洛赫解,利用这组精确解文章对一维周期量子阱中玻色-爱因斯坦凝聚的特性进行了详细的研究,如有效质量、压缩率、声速等物理量,同时还研究了凝聚体在一维周期量子阱中的集体激发和量子损耗,并得到了这些物理量随势阱深度和非线性相互作用的变化关系。     

玻色—爱因斯坦凝聚在一维周期量子阱中的有效质量研究

当玻色爱因斯坦凝聚体处于一维周期量子阱中的时候,我们可以得到定态GP方程的一组精确解,利用这组精确解我们对玻色爱因斯坦凝聚体在一维周期量子阱中的有效质量进行了研究,经过研究发现原子间的非线性相互作用使得有效质量增大。     

三腿梯子上硬核玻色-哈伯德模型的量子蒙特卡罗研究

运用集团平均场和密度矩阵重整化群方法得到三腿梯子中玻色-哈伯德模型基于z方向密度交错排布的超固体相,比单层三角晶格多一种超固体.然而平均场超流序参量没有考虑超流的方向,这种超固体的本质有待于进一步探索.本文运用可靠的有向圈随机序列展开量子蒙特卡罗方法模拟了三腿梯子上硬核玻色-哈伯德模型,通过测量层内和层间的结构因子和超流刚硬度,发现系统具有密度ρ=1/2的固体,增加量子隧穿后,z方向不存在超固体.计算结果有助于冷原子实验寻找新的量子相.     

液4He在Tλ的玻色凝聚及其奇异性质

液态^4He在Tλ=2．17K时发生相变，由HeⅠ相进入HeⅡ相，表现出“超流”等奇特性质。“超流”现象从本质上是一种量子效应——玻色凝聚，可以用玻色凝聚的统计力学理论以及“二流体模型”予以解释。     

Hubbard模型反铁磁相的电子相关

基于同一格点的电子相关,本文用局域方法研究了 Hubbard 模型的反铁磁相。在R=0,a 近似下,计算了与铁磁基态的序参量、能隙、局域磁矩和基态能量,给出了基态相图.与 R=0 近似所得的结果相比,对给定的 n和U,序参量、能隙及基态能量均变小;随U增加,反铁磁相的区域明显变小。     

附相t-t′-U Hubbard模型的约束路径Monte Carlo方法研究

利用约束路径MonteCarlo方法的双维表示,对附相t-t′-UHubbard模型进行了研究.在研究中,我们发现,当在t-t′-UHubbard模型中加入一体现内部非均匀性的相因子时,不同的相因子对扩展的s-波,d-波的配对关联函数和顶角贡献有一定的影响.而在相同的相角时,负的t′值减小了关联函数顶角贡献的短程关联性.     

扩展Hubbard模型局域方法的四阶近似

应用局域方法四阶近似，计算了扩展Ｈｕｂｂａｒｄ模型顺磁相的相关性，局域磁矩和反铁磁极化。计算表明，当电子密度ｎ较小时，尽管Ｕ和Ｗ可以很大，对三阶近似结果仍没有明显修正，只有当ｎ，Ｕ和Ｗ都较大时，对三阶近似结果的修正才变得明显。     

强相关扩展的Hubbard模型二阶近似磁化率

用微扰展开的方法计算了单带扩展的 Hubbard 模型的磁化率。讨论了最近邻格点的电子与电子之间的排斥作用对系统铁磁和反铁磁磁化率的影响。并指出,在二阶近似的情况下该模型在高密度区存在反铁磁相变,相邻格点电子之间的相互排斥对反铁磁临界温度几乎没有影响。     

扩展Hubbard模型局域方法的二阶近似

本文把局域方法用于扩展Hubbard模型,在二阶近似下,计算了顺磁相的相关能、局域磁矩及由局域磁矩引起的反铁磁极化。结果表阴,当原子内库仑作用U一定,n=1时,相关能随原子间库仑作用W增加而变大,局域磁矩和反铁磁极化变小,当W和U一定时,局域磁矩和反铁磁极化随n增加而增大。     

Hubbard模型反铁磁相的局域方法三阶近似

利用局域方法,对Hubbard 模型反铁磁相进行三阶微扰计算。与二阶微扰计算结果相比较,反铁磁基态的序参量,能隙和局域磁矩在n 和U 都较大情况下有定量的修正,得到的基态相图反铁磁区域变得稍大一些。     

Atomic phase diagram

Based on the Thomas-Fermi-Dirac-Cheng model, atomic phase diagram or electron density versus atomic radius diagram describing the interaction properties of atoms of different kinds in equilibrium state is developed. Atomic phase diagram is established based on the two-atoms model. Besides atomic radius, electron density and continuity condition for electron density on interfaces between atoms, the lever law of atomic phase diagram involving other physical parameters is taken into account, such as the binding energy, for the sake of simplicity.     

注气混相驱完整p-X相图模拟计算研究

为了对状态方程的适应性进行评价,以获得油气体系在临界区和两相区的相态特性。通过对油气烃类体系相平衡热力学理论模型的分析,建立了以摩尔质量等比关系和以体积等比关系为基础的注气过程油气烃类体系完整p—X(压力—组成)相图的模拟计算方法,并结合实验数据可以模拟计算出不同注入溶剂(富气、干气、N₂、CO₂)的注气过程烃类体系完整p—X相图。计算结果表明,所建立的方法可靠,能很好地描述烃类体系的相态特征。这对于进一步运用相图确定原油与注入溶剂形成混相的条件及混相机理具有重要的应用意义。     

一维扩展Hubbard模型在强耦合极限下的磁化率

本文在强耦合极限下,讨论了一维扩展Hubbard模型的磁化率性质,并得到铁磁性、反铁磁性和顺磁性在此模型中都可能出现的结论。特别是在磁化率的表达式中出现了相当于有两种点阵存在时的交换积分J_1和J_2,而此模型只考虑了一种点阵。