关于Fourier和的L~1收敛与L~1逼近

设f∈L_(zx)~1是个复值函数,■为f的L~1范数。设■是个复数序列，如果实数α≥0以及     

超塑性拉伸均匀应变值的定量判定

超塑性拉伸变形在载荷失稳点之后，仍能持续一段均匀应变ε，但是迄今为止，未见任何从实验测量或理论计算能针对实际材料给出ε的精确值。利用“拉伸变形应变速率敏感性指数力学涵义及其规范测量”一文给出m值的实验精确测量方法和“超塑拉伸变形应变速率敏感性指数的力学解析”一文所导出的m值的函数表达式，通过对比分析，提出均匀ε的判定方法，并结合典型超塑性合金Zn-5%Al在18℃和340℃温度下给出均匀ε的精确值。     

ABV~(p)函数Fourier系数和Riemann系数的精确估计

设f 是R~1的区间I=[a,b]上的实值函数,若I_n=[a_n,b_n](?)I,则置|f(I_n)|~p=|f(b_n)-f(a_n)|~p.假定区间I_n(n=1,2,…)是不相重叠的,若A={λ_n)是一非减的正实数序列,满足sum from n=1 to ∞1/λ_n=∞,并假定对于{I_n}的每一种选择,级数sum from n=1 to ∞|f(I_n)|p/λ_n 都收敛,则称f 具有p(≥1)次A 有界变差(ABV~(p)).这些和的上     

关于(f~((k)))~nf—a的零点

设f为一超越整函数,a为一复数。若f(z)—a至多有有穷多个零点,则a称为f的一个Picard例外值。关于f及其导数或某些特殊形式的微分多项式的Picard例外值的研究结果表明,当n≥1时f~nf′除零以外不可能有其他Picard例外值(参阅文献[1]与[3])。     

热弹性耦合系统解的渐近性质

一、引言 热弹性耦合理论是一个引入注目的研究课题。在热弹性材料中,物体上的温度不仅取决于热源、有关的热力学物性系数和换热边界条件,而且还受到弹性变形应变率的影响。另一方面,弹性运动也受到温度的影响,因此热传导方程和弹性运动方程必须耦合求解,其数学模     

具有三个公共值的周期亚纯函数的唯一性定理

设f(z)和g(z)是两个亚纯函数。若f(z)和g(z)在同点处以同样的重数取α-值,则α被称为f(z)和g(z)的一个公共值,并记为。已知任一亚纯函数由这样的五个公共值所完全确定。本文将证明亚纯函数的周期性在这样三个公共值下保持     

Hardy型加权块空间上的Caldern-Zygmund算子

我们知道，极大Fourier部分和算子Sf=sup|S_nf|不满足弱（1，1）型不等式，而满足Taibleson-Weiss不等式：|{x∈T:(Sf)(x)>λ}|≤C/λN_q(f),其中N_q(f)是f在块空间     

亚纯函数结合于导数的总亏量

一、Drasin的几个问题 设f(z)是开平面上的超越亚纯函数,k为一正整数,f(z)的亏值与亏量是函数值分布论中十分重要与基本的概念,由于这时f~(k)(z)也是超越亚纯函数,于是它也可以有亏值与亏量,那么f(z)的亏值与亏量和f~(k)(z)的亏值与亏量间是否存在什么联系呢?     

中温烧结Ca[(Li1/3Nb2/3), Ti]O3-δ 微波介质陶瓷

研究了B2O3对Ca（Li1/3Nb2/3）O3-δ的烧结性能、物相和微波介电性能的影响.实验结果发现,添加0.5％～4％B2O3可使该陶瓷的烧结温度从1150℃降低到1000℃而不降低微波介电性能,X射线表明材料是正交相结构,但是非化学计量Ca（Li1/3Nb2/3）O3-δ随着B2O3含量的增大向化学计量Ca（Li1/4Nb3/4）O3过渡;在 Ca[（Li1/3Nb2/3）1-x,Tix]O3-δ（0≤ x≤0.5）系统中,Ti含量增大时介电常数K增大,Q·f值减小,而谐振频率温度系数（τf）从负变正,对于x=0.2的试样,得到 K=40,Q·f=20500GHz,τf=0的一类新型中温烧结微波介质材料.     

Garsia不等式的函数论证明

那么称f(x)为f(x)的非增重排函数,简称f的重排函数.(1.1)式的记号表示使函数之值大于λ的点集的测度.不难验证,满足上述条件的f(x)是存在且唯一的。事实上     

压力跃变法测量超塑胀形m值的公式

应变速率敏感性指数m值是衡量材料超塑性的重要力学指标,作者曾在分析拉伸法测量m值的多种公式基础上建立起m值的力学解析理论,并给出了统一的测量方法,由于超塑变形强的结构敏感性,m值必然受应力状态的影响,罗子健等人已用实验数据证实了双拉应力状态和单拉应力状态的m值是不一致的,因此习惯上用拉伸法测得的m值代替胀形的m值是不适宜的,然而令人遗憾的是关于超塑胀形m值研究的报道很少,虽然文献[2—6]对研究超塑胀形的m值都做出了一定的贡献,但都未在理论上得到解决,在实验上采用的又是接触     

关于Fourier级数L~1收敛的Tauber型定理

我们知道,定义在全实轴上以2π为周期的一切复值L可积函数构成Banach空间L~1(T)(T=R/2πZ).设f∈L~1(T)的Fourier级数的部分和为     

周期线性微分方程复振荡的另一结果

周期线性微分方程的复振荡是复振荡理论的突出问题。S. Bank, I. Laine及高仕安先后证明: 设(本文使用值分布论的标准记号。另外以λ(f)记f(Z)的零点序列收敛指数,σ(f)记f(Z)的增长级)     

调和映照和全测地映照

设f:M→M＇是Riemaan流形间的C~∞映照,g＇是M＇的度量张量。若f的第一基本形式f~*g＇是丛⊙~2T*M中的平行截面,f便称为相对仿射映照。如把f的微分df视为f~(-1)TM＇-值的1-形式,f的第二基本形式B(f)就是共变微分▽df。当     

均匀电场中单个荷电粒子的双波函数描写

在双波函数理论中,对于均匀电场中的单个荷电粒子,我们假设:当我们测量力学量f时,将得到值〈f〉_E:     

中温烧结Ca[(Li1/3Nb2/3),Ti]O3-δ微波介质陶瓷

研究了B2O3对Ca(Li1/3Nb2/3)O3- 的烧结性能、物相和微波介电性能的影响. 实验结果发现, 添加0.5% ～ 4% B2O3可使该陶瓷的烧结温度从1150℃降低到1000℃而不降低微波介电性能, X射线表明材料是正交相结构, 但是非化学计量Ca(Li1/3Nb2/3)O3???随着B2O3含量的增大向化学计量Ca(Li1/4Nb3/4)O3过渡; 在Ca[(Li1/3Nb2/3)1?x, Tix]O3?? (0 ≤ x ≤ 0.5)系统中, Ti含量增大时介电常数K增大, Q@f值减小, 而谐振频率温度系数(??f)从负变正, 对于x = 0.2的试样, 得到K = 40, Q@ f = 20500 GHz, ??f = 0的一类新型中温烧结微波介质材料.     

多重临界点存在定理及其应用

熟知对于满足P.S.条件的c~1函数f,如果能找到适当的挽着,就可以利用极小极大原理得到临界值,另一方面如果f又是下方有界的,那末f必达到最小值。我们首先证明这时至少有三个临界点。     

构造超压能引起超高压变质作用吗?

针对“超高压变质岩在约３２ｋｍ深处受构造挤压作用而形成”的认识，列举岩石学和构造地质学论据，指出着应力引起的构造超压受到岩石强度的限制，由于岩石本身力学性质，应变速率及温度的影响，构造超压不会超过１ＧＰａ，更不会引起超主 变质作用，在计算塑性体变形或弹塑性体的塑性变形阶段的主应力值时，不应运用应力－应变的弹性本构方程。     

一类显式样条函数插值及其余项估计

在[2]中,作者通过对Ω_k (x)的平移和迭加给出一类增多了结点的样条函数q_k(x),它具有有限支集且满足q_k(i-j)=δ_(ij).记μf(x)=1/2[f(x 1/2) f(x-1/2)],则有     

关于亏函数的Shah猜测

1976年Shah提出猜测:如果f(z)为下级有限的整函数,它的所有亏值的亏量和满足则(2)式成立。1980年张庆德、黄珏证明了这一猜测。本文在将亏值易为亏函数的较广情况下证明了此猜测。 定理 设f(z)是下级μ有限的整函数,a_i(z)(i=1,2,3,…,n,n≤∞)为满足T(r,a_i(z))=0{T(r,f)}的整函数,如果