载流螺绕环轴线上磁场为零的条件

用毕奥-萨伐尔定律计算出非密绕螺绕环轴线上的磁场分布，然后给出了载流螺绕环轴线上磁感应强度为零的条件，并定性导出了螺绕环外部磁场为零的条件．     

螺线管磁场的另一计算方法

无限长载流螺线管磁场的计算方法在现有教材中都是使用螺绕环中心轴线的磁场来计算的，得到螺线管内部磁场是匀强磁场，外部磁场为零，这种方法只能说明螺线管中心轴线的磁场，对其它区域没有说服力．现介绍另一种计算方法，能全面定量计算螺线管磁场分布。     

载有稳恒电流导体内净电荷和导体内外电场分布

作者从运动电荷在磁场中受到洛仑兹力作用和能量守恒出发，阐明了载有稳恒电流的导体内部净电荷不为零和导体内，外部均存在电场强度的径向分量。     

在气轨上演示载流线圈在磁场中的运动

载流线圈在非均匀磁场中由于受到的磁力矩和磁力都不为零，载流线圈除了发生转动外还要平动。     

一种螺绕环自感系数的近似计算

针对现行经典电磁场理论中的计算和讨论均不够详尽，采用计算与图示相结合的方法，提出了忽略环管截面内沿垂直环管轴线半径方向上的磁场变化时的单层密绕螺绕环自感系数的近似计算方法。给出了环管轴线半径远远大于和等于环管截面半径时的计算结果。近似计算出多层密绕螺绕环的自感系数，并对结果进行了讨论。     

弱磁场作用下的磁偶极子模型建立与分析

利用磁偶极子理论,建立稳恒微弱地磁场作用下管类试件线状缺陷段产生的漏磁场模型.根据磁偶极子空间磁场分布,导出了地磁场下管状工件表面细长缺陷段产生的弱磁场法向分量的计算公式,并且分析了不同纵向磁化强度下,作为磁记忆检测方法重要判据的磁场法向零值线形状及分布特点.研究了管件处于外部弱磁场的缺陷段的位置对表面磁场法向分量零值线分布的影响.结果表明,利用磁记忆方法作无损检测,寻找和定位缺陷段位置时,应该考虑法向分量零值线的这种分布特征.     

中微子静止质量测量新方法及讨论

选用母核和子核的自旋都不为零的原子核放置在超低温并外加强磁场条件下来实现原子核极化，由测量沿外磁场方向时光子的计数和沿外磁场相反方向时光子的计数来确定中微子的螺旋值，进而确定中微子是否有静止质量．在现有的实验条件和不考虑其它误差的情况下，中微子的静止质量不等于零．     

微波场下自旋偏压驱动的量子点输运特性

采用非平衡态格林函数方法,研究了外磁场、微波场对自旋偏压驱动量子点输运特性的影响.数值结果表明:外磁场破坏量子点能级的自旋简并,相应自旋流的共振峰劈裂,电荷流不为零,不能获得纯自旋流;微波场作用下,量子点会有更多的隧穿通道,产生了许多的边带峰,特别是强微波场作用下多光子过程起了重要作用.     

反铁磁/非磁多层结构的磁极化激元

1972年,C. Manohar和G. Venkataraman讨论了反铁磁体中磁振子和电磁波(光子)的耦合模式,他们假设了外加静磁场H_0为零,这样自旋波的自身涨落导致光子场变化的磁光效应就显示出来,而这种相互作用在反铁磁体的磁振子与外加光子的耦合中起着重要作用。1975年,S. M. Bose又在反铁磁体中讨论了外加静磁场H_0不为零且沿晶轴方向的情况,得到了两个沿外场方向传播的圆偏振模和它们的色散关系,1977年,E. F. Sarmento     

代数基本定理的一个初等证明

首先,用归纳法证明引理在复数体上,不为零的系数的个数不小于2的复数系数方程必有根。证明Ⅰ。在复数体上,对于不为零的系数的个数为2的任一方程含有形式ax~k+b=0其中a,b均不为零且k为任一自然数,显然它有根。所以,不为零的系数的个数为2的方程     

噪声平均值不为零时的信号误差概率分析

本文讨论最佳接收机的信号误差概率。传统的误差分析方法中 ,假定噪声为零平均值的高斯随机噪声。在这篇文章中 ,我们讨论高斯噪声平均值不为零时 ,最佳接收机的信号误差概率。计算结果表明 ,如果噪声的平均值不为零 ,将会增加信号的误差概率。     

基于Capstone软件的传感器地球磁场实验中的问题

利用美国PASCO公司传感器地球磁场实验系统,对于地球磁场测量过程中遇到的问题进行了分析讨论,研究发现PS-2162型磁场传感器清零后数值不为零,并且随着采样率的增大,噪音信号会增多;在地磁场测量中,由于噪声信号影响,导致利用Capstone软件拟合功能计算时拟合结果和真实的实验结果存在很大误差;由于Capstone软件版本问题,可能会与新的通用接口以及PASPROT传感器之间出现不兼容问题。     

自感串联佯谬及解释

长直螺线管的自感系数公式L＝μ0b^2V忽略了长直螺线管磁场的端点效应，并认为磁场局限在螺线管内的体积中。长直螺线管串联时，如果应用公式L＝μ0n^2V,不管它们之间的位置关系如何，螺线管之间不存在互感。串联后的总自感系数等于各螺线管自感系数之和，所以顺接和反接公式都不成立。实际上，长直螺线管串联时，如果它们之间的距离不太远，由于其端点效应它们之间有互感。顺接、反接公式只是在重叠绕制的螺线管、螺绕环上的线圈等情况时适用。     

噪声平均值不为零时的信号误差概率分析

本讨论最佳接收机的信号误差概率，传统的误差分析法中，假定噪声为零平均值的高斯随机噪声，在这篇章中，我们讨论高斯噪声平均值不为零时，最佳接收机的信号误差概率。计算结果表明，如果噪声的平均值不为零，将会增加信号的误差概率。     

静电场中电位移D的环流

讨论静电场中电位移矢量Ｄ环流，在一般情况下不为零，在一些特殊情况下才为零。     

圆盘锯齿型石墨烯量子点的电子结构研究

通过数值求解Dirac方程,研究了在垂直磁场下锯齿型（zigzag）石墨烯（graphene）量子点的能谱结构。无磁场时,量子点能谱没有带隙,并存在能量为零的边界态。当外加磁场时,能谱中出现朗道能级,最低朗道能级能量为零且与磁场大小无关,随着磁场的增加,朗道能级简并度会随之增加。同时发现,磁场对K点与K’点的能谱结构有...     

室内行人航向修正算法研究

室内环境下的行人导航问题是当前导航领域的研究难点与热点,基于足绑式MEMS是行人导航的主要形式之一。针对目前行人导航航向发散的问题,同时避免磁力计引入外部误差,在零速更新（ZUPT）的基础上,研究了磁角速率更新（MARU）的航向修正算法,假定行人处于零速区间时磁场是恒定的,当惯性传感器转动时,磁力计的三维矢量也会相应变化,利用磁场的变化信息作为零速时刻陀螺仪输出角速率的观测值,并通过扩展卡尔曼滤波（EKF）对角速度误差进行补偿,从而限制航向角的漂移。实验结果表明,该算法航向跟踪性强,对航向修正有一定的有效性,其终点定位误差占总路径的0.55%,达到了良好的定位精度。     

基于微机电系统的室内行人航向修正算法

室内环境下的行人导航问题是当前导航领域的研究难点与热点。足绑式微机电系统(MEMS)是行人导航的主要形式之一。针对目前行人导航航向发散的问题,同时避免磁力计引入外部误差,在零速更新(ZUPT)的基础上,研究了磁角速率更新(MARU)的航向修正算法。假定行人处于零速区间时磁场是恒定的,当惯性传感器转动时,磁力计的三维矢量也会相应变化。利用磁场的变化信息作为零速时刻陀螺仪输出角速率的观测值;并通过扩展卡尔曼滤波(EKF)对角速度误差进行补偿,从而限制航向角的漂移。实验结果表明,该算法航向跟踪性强,对航向修正有一定的有效性,其终点定位误差占总路径的0.55%,达到了良好的定位精度。     

PMC边界手征负折射平板波导模式特性及场分布

从理论上分析了以理想磁导体(perfect magnetic conductor, PMC)为边界的手征负折射平板波导的模式特性及其磁场的具体分布. 利用PMC边界条件, 导出了手征负折射波导的色散方程和磁场各分量表达式. 通过波导的色散曲线发现, 当手征参数 κ>1时, 某些区域曲线出现下凹, 左旋圆极化(left circularly polarized, LCP)波的折射率为负值, 实现了负折射特性, 截止频率也不再是传播常数β=0所对应的频率. 根据传播常数β和k₊, k₋的关系, 将色散曲线分为3个区域, 给出了各区域一阶奇模和一阶偶模磁场的具体分布, 并与一般手征媒质平板波导的磁场分布作了比较. 结果发现, 切向分量场H_y,H_z 在上下边界处为零, 满足PMC边界条件. 而由于面磁流的存在, 法向分量H_x在边界处不为零.     

变温平板绕流换热的一个数学解

本文给出了在平板壁温不为常数,绕流壁面的横向速度也不为零和Pr数是变量时的一个数学解。平板壁温Tw正比于x~m(m为正整数)。