关于射影半对称联络的某些特征

本文在前文工作的基础上给出了有关射影半对称联络的某些特征。首先考查了射影半对称联络的不变量并利用该不变量给出了类似于文[4]的某些结论。     

平坦半模

通过真正合列和[1]文中的张量积相结合来定义平坦半模和K-平坦半模,给出了平坦半模和K-平坦半模的性质。讨论了平坦半模和K-平坦半模与内射半模及投射半模之间的关系。     

完全对称张量空间V^（m）中可合元素的一些性质

本文建立了完全对称张量空间V(m)中可合元素的生成向量的坐标与一组以可合元素的坐标为系数的多项式的根之间的关系,得到了可合元素的若干必要的和充分的条件,并由此得到了表示可合元素生成向量组的方法。     

圈与圈张量乘积的联结数

木文给出了圈与固张量乘积的联结数的计算公式,并给出了证明.     

b→sg衰变与荷电Higgs玻色子企鹅图贡献

在双稀格斯模型理论框架下，计算了荷电Ｈｉｇｇｓ玻色子对Ｂ介子衰变过程ｂ→ｓｇ的企鹅图贡献。计算结果，表明：在所考虑的参数空间内，在考虑了ＱＣＤ重整化群效应以后，荷电Ｈｉｇｇｓ粒子新贡献仍将对衰变分枝比Ｂｒ（ｂ→ｓｇ）给由８倍的增强。     

轴矢量介子f1(1282)在手征孤立子模型中的效应--f1运动方程的大NC分析

从U (2 ) L ×U (2 ) R 手征孤立子模型出发 ,通过(πωf1 )模型考察了轴矢量介子 f1 (1 2 82 )的时间分量和空间分量的量级与其手征伙伴ω的关系。通过对 f1 运动方程的大NC 分析 ,发现 :f1 的时间分量 f0 具有O(1N3/2C)的量级 ,其空间分量 fi 具有和ω空间分量ωi 相同的O(1NC)量级。因此 ,在研究孤立子转动激发时 ,fi 和ωi 应该同时考察。这是首次对于 f1 在手征孤立子模型中的效应进行定量估算。     

用微扰QCD方法研究Bc→J/ψ形状因子

采用两种不同的势模型下J/ψ波函数,在微扰QCD框架下,计算了Bc→J/ψ形状因子,并对结果进行讨论.     

再生核空间W~2_2[a,b]W~2_2[c,d]中的最佳Hermite插值逼近算子

本文构造了具有再生核的张量积空间Ｗ２２［ａ，ｂ］＾Ｗ２２［ｃ，ｄ］。利用再生核与算子张量积方法，给出了二元实函数非多项式型的最佳Ｈｅｒｍｉｔｅ插值逼近算子（ＨＵ２ｍ，２ｎｕ）（ｘ，ｙ）的具体表达式。当节点系无限加密时，能够保证（ＨＵ２ｍ，２ｎｕ）（ｘ，ｙ）一致收敛于ｕ（ｘ，ｙ），（ＨＵ２ｍ，２ｎｕ）ｘ′（ｘ，ｙ）一致收敛于ｕｘ′（ｘ，ｙ），（ＨＵ２ｍ，２ｎｕ）ｙ′（ｘ，ｙ）一致收敛于ｕｙ′（ｘ，ｙ），（ＨＵ２ｍ，２ｎｕ）ｘｙ″（ｘ，ｙ）一致收敛于ｕｘｙ″（ｘ，ｙ），并且误差按空间范数单调下降。     

The nonleptonic two body B decays involving a light tensor meson in final states

The nonleptonic two body Bu,d,s,c decays involving a light tensor meson in final states are studied in the perturbative QCD approach based on kT factorization. The decay modes with a tensor meson emitted, are prohibited in naive factorization, since the emission diagram with a tensor meson produced from vacuum is vanished. While contributions from the so-called hard scattering emission diagrams and annihilation type diagrams are important and calculable in the perturbative QCD approach. The branching ratios of most decays are in the range of 10-4-10-8, which are bigger by 1 or 2 orders of magnitude than the predictions given by the naive factor- ization, but consistent with the predictions from the QCD factorization and the recent experimental measurements. We also give the predictions for the direct CP asymmetries, some of which are large enough for the future experiments to measure. We also find that, even with a small mixing angle, the mixing between f2 and f′2 can bring remarkable changes to both branching ratios and the direct CP asymmetries for some decays involving f2（′） mesons. For decays with a vector meson and a tensor meson in final states, we predict a large percentage of transverse polarization contributions due to the contributions of the orbital angular momentum of the tensor mesons.