Uq（Sp（2n））-模同构R= οf^-οP中 的简化

给出了Uq（Sp（2n））-模同构R= οf^-οP中 的一个简化表达式 ′,即 ′=1×1＋∑ht（μ）≥2 μ≠τ（μ）（q^-1-q）Fμ ×Eτ（μ）＋∑ht（μ）≥1（-1）^ht（μ）（1 -q^-2）qμFμ×Eμ＋∑μ=τ（μ）^μ≥α1（q^-2-1）（1 ＋qμ）Fμ×Eμ.     

类硼离子C~(1+)的电子碰撞电离──单通道截面的共振增加

使用R-矩阵方法，在库仑-玻恩非交换近似下采用三态密耦图像，计算了类硼离子C1+的电子碰撞电离截面，给出了总的能量微分截面及分波能量微分截面．计算结果揭示了明显的Rydberg系列共振，并指出共振对截面的贡献大于直接电离过程对截面的贡献，这与Chidichimo的结论相一致．     

量子辛型群O（Spq（6））的一种实现

通过Uq（sp（6））的最高权模的自然表示理论,给出了量子辛型群O（Spq（6））的所有定义关系式。     

■(Sp_q(4))经由U_q(sp(4))的Jantzen途径实现

Jantzen由Uq(sl2(C))的表示论通过R-矩阵的方法给出了SLq(2)的定义关系式,用Jantzen的方法通过Uq(sp(4))的表示理论实现了■(Spq(4))的定义关系式.     

电子碰撞激发的R矩阵计算

本文采用Ｒ矩阵方法，在二态密耦近似下，计算了电子与Ｎｅ＋碰撞的弹性和激发散射截面，并对结果进行分析讨论     

作为Backlund变换周期固定点的可积系统

通过对广义非线性Schrodinger方程的Backlund变换加上周期固定点条件,得到了一组有限维系统,并用r-矩阵方法证明了它们的完全可积性和Hamilton形式。同时还指出存在一个R-矩阵使得这些系统的量子化形式的可积性可由量子反散射方法证明。在这些量子可积系统中,包含了一种非齐性的ⅩⅩⅩ模型作为特例。     

锂原子激发态光电离的R矩阵计算

运用R矩阵理论方法, 分别在单通道近似和三态密耦近 似下计算了Li原子激发态 (1s²2p)²P的不同过程、 不同分波的光 电离截面及分波 的光电离截面随有效量子数的变化规律. 计算结果表明, 在三态密耦近似下, 由于大量的自 电离态与连续态的相互作用, 光电离过程中存在非常丰富的 Rydberg 系列共振结构.     

用计算机代数建立R-矩阵与Yang-Baxter方程的解(Ⅱ)

给出用计算机代数系统 Ｍａｔｈｅｍａｔｉｃａ 建立 Ｙａｎｇ － Ｂａｘｔｅｒ 方程解的统一方法,此方法可用于具有动力 Ｒ－ 矩阵的约束系统     

Uq(Sp(2n))-模同构R=Θ。~f。 P中Θ的简化

给出了Uq(sp(2n))-模同构R=Θ(°)(f)(°)P中Θ的一个简化表达式Θ',即Θ'=1⊕1+Σht(μ)≥2μ≠τ(μ)(q-1-q)Fμ⊕Eτ(μ)+Σht(μ)≥1(-1)ht(μ)(1-q-2)qμFμ⊕Eμ+Σμ=τ(μ) τμ≥α1(q-2-1)(1+qμ)Fμ⊕Eμ.     

P-阵的两个新子类

通过引入双BπR-阵和MBπR-阵概念，研究其性质，给出了P-阵的两个新子类——双BπR-阵和MBπR-阵。最后用数值例子对所得理论结果进行了说明。