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1.
用新的方法研究了球对称动态黑洞的热效应 .从Dirac四分量方程出发 ,经广义Tortoise坐标变换 ,直接导出黑洞的事件视界面方程及温度函数 ,并最终获得了Dirac粒子的热谱公式 . 相似文献
2.
用旋量零标架方法导出球对称动态黑洞时空中Dirac粒子的能级 总被引:1,自引:1,他引:1
孟庆苗 《山东师范大学学报(自然科学版)》2004,19(4):24-26
用旋量零标架方法对球对称动态黑洞时空中旋量粒子的Dirac方程分离变量,并退耦为普通微分方程组,从所获得的径向方程和角向方程出发,进一步导出了Dirac粒子的能级方程.得到了粒子的能量分布不仅与粒子的质量、自旋量子数、角量子数、磁量子数有关,还与黑洞周围的时空结构及视界的变化有关. 相似文献
3.
周駿 《山东科技大学学报(自然科学版)》1990,(4)
本文根据狄拉克的相对论量子力学理论,对产生正常塞曼效应(帕邢—巴克效应)和反常塞曼效应的磁场强弱进行了分析,给出了划分强磁场与弱磁场的临界位计算式。计算结果表明与实验值相吻合。 相似文献
4.
从Dirac方程出发,经广义Tortoise坐标变换后,在视界曲面附近求解直接导出Kcrt黑洞的视界位置及视界表面重力,证明了Kerr黑洞的视界是球对称的。 相似文献
5.
精确求解了N-维无限深球势阱中的Klein-Gordon方程和Dirac方程,结果表明:在N-维无限深球势阱中,Klein-Gordon方程和Dirac方程的径向方程在形式上与非相对论中的三维中心场的径向方程一致,均为贝塞尔方程。通过求解Bessel方程,任意束缚态的本征函数已被获得,其解可用通常的球贝塞尔函数表示。利用径向波函数在r=a处的连续性条件,其相应的能谱公式也被发现.对于Klein-Gordon方程:En2r,l′=m2 xn2r,l′/a2,而对于Dirac方程,则En2r,l′=-m2 m2a2 xn2,l′/a2. 相似文献
6.
李德明 《山西大学学报(自然科学版)》1993,16(4):387-394
由广义Dirac方程及其厄米共轭导出守恒流的要求引出共轭算子的限定,然后附加上存在i的要求,这就使高维统一场论的Clifford维度及指标有很强的限定,值得注意的是此限定与超弦理论要求不谋而合。 相似文献
7.
二维氢原子能级的精细结构 总被引:2,自引:0,他引:2
柯善哲 《南京大学学报(自然科学版)》1995,31(1):25-32
对于二维氢原子,其狄拉克方程中不出现x3,对于因x3隐退而简化了的狄拉克代数可取二维表示,于是严格求得能级的精加结构:E=μ/,1+Z2a2/(v+np)2将二维和三维氢原子的能级作比较,可见维度降低导致相应能级降低而能级间隔增大. 相似文献
8.
对以普通的时间t为变量的1+1维动态时空中对Dirac旋量粒子的动力学行为进行了研究。采用既不同于稳态又不同于以超前爱丁顿坐标V描述的动态时空的乌龟坐标方程。得到了黑洞附近Dirac方程的解,求得了视界位置和Dirac粒子的辐射温度及谱,并且得到此黑洞的一个特殊性质,它的局部事件视界是由两个视界面组成的,它的温度是由两个事件视界共同决定的。 相似文献
9.
刘振修 《湖南师范大学自然科学学报》1991,(1)
F.Sauter(1930)引入了方程,(-i γ_μ ~μ-e/cγ_μA~μ+imc)M=0,其中M是4×4矩阵,以代替Dirac方程,(-i γ_μ ~μ-e/cγ_μA~μ+imc)Ψ=0,其中Ψ是4×1矩阵.F.Sauter(1930),A.Eddington(194)和M.F.Ross(1986)分别给出了这个方程当A~μ=0时的一个特解.本文则借助于广义逆矩阵的理论,求出了这个方程当A~μ=0时的通解. 相似文献
10.
郭守元 《山东师范大学学报(自然科学版)》1997,12(3):272-275
研究了带有电磁荷的直线加速黑洞的视界几何特征,利用广义动量算子得到黑洞的视界面方程,尝试地使用分离法初步找到视界的基本几何特征。 相似文献