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本文用带电粒子在磁场中运动的Landau理论和GL超导电性理论相结合,计算了由不同GL参量(K_i)相区别的、堆积在大块超导填底(K_2)上的(1)薄的(K_1)和(2)厚的(K_1)膜的两种极限情况系统的第三临界场Hc_3,以及(3)三薄层超导膜系统(K_1—K_2—K_1)的临界场H_k。结果表明,在情形(1)中,当K=K_1/K_2=1时,Hc_3与半无限空间样品的H°c_3相一致。当K1时,Hc_3H°c_3;而当K时,Hc_3H°c_3。在情形(2)中,当K=1或K_1层厚d→∞时,则Hc_3=H°c_3。当K1时,Hc_3H°c_3。当K1时,Hc_3H°c_3。所得的这些结果对实验结果作了分析。在情形(3)中,当K1时,H_KK°,H_(K°K)是同厚度单层薄膜的临界场。当K>>1时,H_K=3K°K;而当K1时,H_KH°K;当k<<1时,则H_K随√K而变化。当K=1时,K_K=H°_K。与Ginzberg的结果一致。 相似文献
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徐龙道 《南京大学学报(自然科学版)》1963,(6)
根据巴丁(Bardeen)所提出的在非定域理论中对金兹波尔格——蓝道理论的推广方法中,求得对皮派尔(Pippard)型带电流薄细金属丝被电流所破坏超道性的临界磁场,以此与伦敦(Lodon)型超导体比较,在所研究的样品中,皮派尔型样品的超导性比伦敦型更易为电流所破坏。 相似文献
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在GL理论基础上,考虑Josephson电流,给出DSC系统在微波辐照下的Gibbs函数,并得出临界磁场与绝缘层的厚度、相干长度的关系 相似文献
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本文用带电粒子在磁场中运动的 Landau 理论和 GL 超导电性理论相结合[1—5],计算了由不同 GL 参量(K_i)相区别的、堆积在大块超导填底(K_2)上的(1)薄的(K_1)和(2)厚的(K_i)膜的两种极限情况系统的第三临界场 Hc_3,以及(3)三薄层超导膜系统(K_1—K_2—K_1)的临界场 H_K。结果表明,在情形(1)中,当 K=K_1/K_2=1时,Hc_3与半无限空间样品的 H°c_3相一致。当 K≥1时,Hc_3≥H°c_3:而当 K≤时,Hc_3≤H°c_3。在情形(2)中,当 K=1或 K_1层厚 d→∞时,则 Hc_3=H°c_3。当K≤1时,Hc_3≥H°c_3。当 K≤1时,Hc_3≥H°c_3。所得的这些结果对实验结果作了分析。在情形(3)中,当 K≥1时,H_K=K°,H_(K°K)是同厚度单层薄膜的临界场。当 K≤1时,H_K=3K°_K;而当 K≤1时,H_K≤H°_K:当 K<<1时,则 H_K 随 K~(1/2)而变化。当 K=1时,K_K=H°_K。与 Ginzberg 的结果一致。 相似文献
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由Josephosn关系,得出DSC系统分别处于稳恒磁场和交变磁场时,两结间所加交变电压的直流分量改变,将导致系统的dc Josephson电流产生多次阶梯效应。 相似文献
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基于由扩展的BCS理论所得到的各向异性非均匀系的完整GL方程,用尺度变换方法给出在新尺度系统挡磁场H→HC2时类同的各向同性非线性GL方程.在稳定的三角涡旋格子形态下又变换到原尺度系统的形态,在不同条件下呈现平行四边形、三角形、长方形、正方形、菱形和链状等形态,这些形态在实验上均被观察到. 相似文献
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