绝对值方程解的一个存在性条件

通过对绝对值方程的光滑形式构造同伦方程, 证明了同伦路径的存在性、 有界性和收敛性, 得到了绝对值方程解存在的一个条件, 该条件比现有条件更弱.     

14 MeV中子防护体设计的MCNP模拟

用富氢材料防护产额为108个/s的D T中子发生器, 当富氢材料厚度大于76 cm时, 其中子辐射剂量低于0.025 mSv/h. 为降低防护体厚度, 用铜和含硼聚乙烯组成的双层材料作为14 MeV中子防护体. Monte Carlo(MCNP)计算结果表明, 若中子辐射剂量小于0.025 mSv/h, 则双层材料的最小厚度为52 cm, 硼的质量分数为1.00%, 铜和含硼聚乙烯的厚度分别为37 cm和15 cm.     

NIPGA法检测煤炭元素含量中的煤层厚度研究

在中子感生瞬发γ射线法分析煤炭元素含量中,用蒙特卡罗程序模拟出C,H和O的特征γ射线计数与煤层厚度之间的关系.结果表明:煤层的厚度为63,116和51 mm,这3种元素的特征γ射线计数分别达到最大值.在试验装置中,煤层的厚度为80 mm,对C,H和O测量结果的绝对误差分别为0.41%,0.16%和0.66%,低于煤层其...     

用D-T中子发射器检测煤炭含H量的改进

以D-T中子发生器为中子源分析煤炭中含H量时,煤炭内的热中子通量不是一个常数,含H量与其特征γ射线总计数间不再是线性关系.MCNP程序模拟结果显示,含H量三次方与其特征γ射线计数呈线性关系.用此关系计算含H量,测量结果的绝对误差小于0.25%,达到了煤炭工业应用的要求.     

磁体中的力场

在真空中,磁场力是用Lorentz力的定律f=q v×B=qv×μ_0H来定义的.但在实体介质中,场通常是用Maxwell方程来定义的,然而在实验观测中,所接触的场,无论是B还是μ_0H均为力场.如果认为宏观电磁场是微观电磁场的统计平均,则可证明这种微观场的统计平均值即宏观场将依赖于微观偶极子的性质,当其微观偶极子用电流回路组成时,则B所表示的场就是力场;当偶极子是由磁单极子偶所组成时,则μ_0H所示的场才是力场.     

电与磁在教学中的对称性

在大学物理教学中，相关对称性的教学内容很多，但电与磁间的对称性更为广泛，掌握其内在联系的对称性，对提高教学效率更有意义。     

磁体中的力场的再认识

在真空中．磁场力是用Lorentz力的定律来定义的。但在实体介质中，场通常是用Maxwell方程来定义的。在实验观测中，所接触的场均为力场。如果认为宏观电磁场是微观电磁场的统计平均．则可证明这种微观场的统计平均值即宏观场将依赖于微观偶极子的性质。     

提高14MeV中子热化效率的研究

为了提高14 MeV中子的热化效率,采用MCNP模拟,用多种材料、多层结构的组合对其慢化.用铅反射中子、慢化快中子,用镁聚集热中子,用水慢化中子.MCNP模拟结果显示,快中子反射层、快中子慢化层、热中子聚集层以及中子反射层可以使热化效率分别提高185％,37％,80％和538％.