非晶Fe73.5Si13.5B9Nb3Cu1激波晶化实验研究

用X射线衍射、差热分析、透射电镜分析等研究了激波对非晶Fe73.5Si13.5B9Nb3Cu1合金的作用，结果表明：激波能使非晶转变为纳米晶，晶化主相α-Fe的晶粒尺寸为20－40nm，晶格常数比纯铁的小，并形成了多种中间相和亚稳相。同时发现在非晶Fe73.5Si13.5B9Nb3Cu1的激波晶化过程中，铜、铌阻止晶粒长大、细化晶粒的作用失效。并讨论了压力和温度在晶化过程中的作用。     

用多极理论保角变换法分析未屏蔽平板线

提出了用多极理论保角变换组合法计算未屏蔽平板线特性阻抗的问题,保角变换将未屏蔽平板线的无穷边界无界场或边值问题转化为有界场域边值问题,再利用多极理论方法进行求解。3种未屏蔽平板线的计算结果表明：多极理论方法确实具有较高的计算精度,多极理论保角变换组合法是分析未屏蔽平板线特性阻抗问题的一种有效方法,可以很方便地应用于传输线工程问题的设计与计算。     

激波对金属,合金的作用与影响

激波作用于金属，合金，金属，合金产生诸如点缺陷，位错，热点，割阶，偶极位错，孪晶间裂缝等微结构，致使金属，合金性能发生变化，甚至发生相变。本文就此进行系统总结，并结合我们的非晶激波晶化工作，展望激波材料研究的前景。     

低杂波电流驱动等离子体中热电导的分析(英文)

研究了在HT-7托卡马克低杂波电流驱动实验中,等离子体环电压不为零时热电导与剩余环向电场之间的相互作用.实验发现在部分非感应电流驱动实验中,热电导增强了电流驱动.给出了低杂波电流驱动实验中等离子体的热电导.     

非晶合金激波晶化的微观动力学机制

从非晶的有序原子集团和位错模型出发，利用位错动力学讨论了在激波作用下，非昌合金晶化为纳米晶的过程，激波与ｃｌｕｓｔｅ周围局域应力场的相互作用，使ｃｌｕｓｔｅｒ旋转，类液区ｃｈｕｓｔｅｒ、类晶ｃｌｕｓｔｅｒ切变沉积到有序原子集团，在μｓ内形成微晶。理论结果与实验值符合很好。     

基于双CMOS的多光谱成像系统设计研究

传统摄影术所记录和复制的图像数据颜色是基于同色异谱原理的颜色复制技术,虽然能够提供高分辨率的图像,但是由于同色异谱现象,不能实现颜色的真实复制.文章利用多光谱成像技术,设计一个多光谱成像系统,根据系统对目标的数字响应,采用适当的算法,来重建其光谱维信息.     

非晶Fe73.5Cu1Nb3Si13.5B9激波晶化的X射线衍射研究

用Ｘ射线衍射研究了激波对Ｆｅ７３５Ｃｕ１Ｎｂ３Ｓｉ１３５Ｂ９ 非合金的作用． 结果表明： 激波能使非晶态转变为纳米晶． 晶化主相αＦｅ 晶粒尺寸为２０ ～５０ ｎｍ , 晶格常数比纯Ｆｅ 的小． 同时形成了多种中间相和亚稳相． 差热分析进一步证实, 非晶的激波晶化比较完全, 而且晶化相相当稳定     

非晶的激波晶化与高压变态对比研究

研究了非晶合金Ｆｅ７８Ｂ１３Ｓｉ９ 、（Ｆｅ０９９ Ｍｏ００１）７８Ｂ１３Ｓｉ９ 的激波晶化特点． 用Ｃｌｕｓｔｅｒ 模型讨论了在激波作用下晶化相的形成, 并把激波晶化与非晶高压变态作了比较． 为了更好地理解激波与非晶合金的相互作用, 还需要更进一步的实验工作和理论研究     

几种展伸不确定度的比较分析

文章就近几年有关文献上出现的展伸不确定度的各种表达式进行比较、分析、从而得出优劣结果。     

激波作用下三种铁基非晶合金的纳米晶化

在气体激波管中，利用激波对非晶的直接作用，在微秒量级时间内，成功地将ＦｅＢＳＩ，ＦｅＭｏＢＳｉ及ＦｅＣｕＮｂＢＳｉ等非晶合金转变成为纳米晶，主晶化相晶粒平均尺寸在２０－６０ｎｍ范围，晶化相分数〉９５％和常规退火晶化比较，激波晶化在晶化相，晶化动力学和晶化机理等方面具有一系列独有的特点。