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1.
余万伦 《四川师范大学学报(自然科学版)》1991,(3)
本文研究了四角对称下 3d~5离子四阶自旋哈密顿参量 a 和 F.主要结论包括:i)低对称晶场对立方参量a 有贡献 a′;ii)a′一般是不可忽略的,且大体上为-1/2F;iii)低对称场 B_(20)和 B′_(40)对 a′和 F 都有贡献,它们具有类似的重要性;iv)激发态中,~4T_1,~4E,~4T_2,~2T_2和 ~2E 对 a′和 F 的贡献是重要的,而其余的多重态的贡献则可忽略.理论上得出的 F 的符号与实验一致.本文正确地解释了一些物质的四阶自旋哈密顿参量. 相似文献
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3.
1963年,Low和Rosengarten近似计算了一些立方对称化合物中Fe~(3+)(3d~5)的基态~6S的分裂,发现要取得与电子顺磁共振(EPR)一致的结果,必须取自旋-轨道耦合常数大于自由离子值。因此,作者在该文中表示了对晶体场理论对3d~5离子光谱精细结构和基态 相似文献
4.
本文研究了Ni2+离子在LiNbO3晶体中的占位.采用完全对角化哈密顿矩阵方法,计算了Ni2+:LiNbO3的零场分裂和光谱结构,计算值与实验观测值一致.研究表明,Ni2+离子占Li+位并且沿C3轴向氧八面体中心移动约0.22 相似文献
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余万伦 《四川师范大学学报(自然科学版)》1992,(6)
本文用Racah不可约张量算符方法和Wigner定理表述中间场耦合图象,从而为晶体场理论提供了一种极为简便的计算方法. 相似文献
6.
研究有旋转六角洞的三角点阵二维光子晶体的带结构,探索单元核几何对称性减少对绝对带隙值和局域缺陷模频率值的影响。对洞的中等旋转角,我们揭示此结构的最大绝对带隙可以获得,且该角依赖于洞的半径和背景材料的折射指数。我们也研究了由洞的缺失产生的缺陷模的特点,讨论了此结构模的可调性。 相似文献
7.
采用完全对角化方法,首先计算了LiNbO3:Cr3+,Mg2+晶体中Cr3+(Ⅰ)离子的光谱精细结构,并重点分析了Cr3+(Ⅰ)离子的零场分裂和R线(2E→4A2跃迁)分裂.然后,根据LiNbO3:Cr3+,Mg2+晶体的EPR谱和吸收光谱,进一步研究了Cr3+(Ⅰ)和Cr3+(Ⅱ)离子的占位情况.计算结果表明:Cr3+(Ⅱ)离子应占Nb5+位,同时沿着C3轴向八面体中心移动0.013±0.001nm,对于该占位,Cr3+(Ⅱ)离子的零场分裂以及2E、4T2态的能量均与实验值符合;对于Cr3+(Ⅰ)离子,存在着两种可能占位,即占Nb5+位和Li+位,并且都沿着C3轴向八面体中心移动约0.049nm,它们的零场分裂值和2E态分裂都能与实验值相符合. 相似文献
8.
晶体中过渡金属离子零场分裂参量的微观解释I:等效哈密顿理论(英文) 总被引:1,自引:0,他引:1
余万伦 《四川师范大学学报(自然科学版)》2002,(6)
文献中已经提出了很多计算晶体中过渡金属离子零场分裂的微观理论 ,它们适用于不同对象 .证明了这些理论可以发展成一个统一的理论 ,称这个统一的理论为等效哈密顿理论 .若将自旋 轨道与自旋 自旋相互作用作为微扰 ,静电势与晶场势作为零级进行处理 ,其收敛情况很好 ,并且适用于所有过渡金属离子 (3dN ,N =2~ 8)以及所有对称 .在发展与建立等效哈密顿理论的过程中 ,还给出了各相互作用矩阵元的计算公式、等效哈密顿的表达式 ,自旋哈密顿的矩阵形式 ,以及各种对称下非零零场分裂参量等 ,这些表达式对于研究过渡金属离子零场分裂参量和光谱具有普遍适用的意义 . 相似文献
9.
在Baranowski B櫣ttner Voit模型下,研究了计入静电场后聚对苯亚胺PNB(pernigraniline base)中的双激子(biexciton)激发态.数值计算表明,当电场为零时,双激子是自陷的极化子双激子;随着电场强度E的增加,缺陷将沿电场方向发生移动;而当E 1.8×104V/cm时,双激子将被静电场解离,形成正、负双极化子(bipolaron)而束缚在链端.这与赵等人关于高分子(如PPV,PPQ等)在强电场下,双激子不能产生而只能形成双极化子的结论相似.计算中没有出现反向极化现象. 相似文献
10.
余万伦 《四川师范大学学报(自然科学版)》1995,(1)
本文采用微扰理论,很好地解释了Fe~(3+):KMgF_3晶体中FeF_5O占位的异常大的零场分裂,研究表明,当O~(2-)取代F~-时,将产生很大畸变,使得四角晶场很强,最终导致异常大的零场分裂.研究发现,在各种影响零场分裂的因素中,O~(2-)和F~-离子的位移的影响最大. 相似文献