浮区法制备金红石单晶及其光谱特性

采用锐钛矿型二氧化钛为原料, 通过浮区法制备金红石型二氧化钛单晶. 通过X射线衍射（XRD）和拉曼散射（Raman）测试, 对单晶体的结构进行表征, 表明晶体为典型的金红石相. 在Raman光谱中可观测B_1g(143 cm^-1),E_g(446 cm^-1),A_1g(605 cm^-1)和B_2g(826 cm^-1)4个Raman活性模, 并观测到可能属于2级Raman散射峰, 如273,316,327,519,700 cm^-1.     

Fe与BN反应形成Fe-N和Fe-B合金的热力学和动力学

利用机械球磨，常压和高压热处理技术对Fe与六方氮化硼(h—BN)(Fe与h—BN的体积比为l：12.5)的固态反应过程和产物进行了研究．在常压，770和1170K条件下对球磨30h的Fe／13N样品热处理1h，结果表明在770K处理的样品中观察到少量γ′-Fe4N相，在1170K得到少量7-Fe(N)相．利用机械球磨和高压热处理(4GPa，690—800K)可使所有的Fe与BN中的N原子反应形成单一的ε—FexN相．然而，在整个实验中没有观察到任何Fe-B合金相形成．本文对Fe—N合金形成和相转变的过程以及压力对固态反应和反应产物的影响进行了讨论，并利用Miedema模型与热力学和动力学理论对在Fe与BN固态反应过程中只形成Fe-N不形成Fe-B合金的热力学和动力学机制进行了探讨．     

机械球磨和高压对Co相变的影响

通过高能球磨和高压技术对Co的相变过程及其机制进行研究, 结果表明, 具有六角密积结构的α-Co经60 h高能球磨后完全转变为具有面心立方结构的β-Co, 但继续球磨直到120 h, 未观察到β-Co向α-Co的逆转变. 由于球磨碰撞引起的缺陷层错和局域温度导致α-Co到 β-Co的转变. 研究发现, 高压下β-Co向α-Co相转变, 由于β-Co向α-Co的相转变为无扩散相变, 因此, 压力可使其形核热力学势垒降低, 即压力对β-Co向α-Co的相转变具有促进作用.      

ZnO晶须的变温Raman光谱

采用浮区法制备微米量级的ZnO晶须,X射线衍射(XRD)和偏光显微镜分析表明,生长的ZnO单晶晶须为六方纤锌矿结构,沿(100)晶面择优生长取向.微区变温Raman光谱表明:当温度为93～706K时,声子频率随温度升高呈倒指数下降(红移);当温度超过500K时,E2high谱线随温度上升而加宽,ZnO分子较活跃,Raman模频率呈明显的硬化现象。