相干散射γ光子能量和线宽的实验研究

一、引言 我们知道,在非相干散射中,γ光子不仅发生能量移动,而且由于散射体内电子运动对非相干散射的影响,导致谱线发生多普勒增宽。谱线宽度因散射体种类的不同而有不同程度的增宽。这一谱线增宽现象,提供了用康普顿谱线轮廓法(Compton profile)研究电子动量谱的基础。     

γ射线康普顿轮廓分析装置的建立和电子动量分布的初步测量

在γ射线非相干散射中,由于散射体原子中电子的运动,散线光子的能量将产生多普勒展宽.这种展宽的谱线轮廓,即康普顿轮廓(Compton Profile),包含了散射体原子中电子动量分布的信息.假设k_1和k_2分别为入射光子和散射光子的波矢,E_(y1)和E_(y2)分别为入射光子和散射光子的能量,p 为散射电子在碰撞前的动量,并且取散射矢量k=k_1-k_2的方向为z 轴方向,则根据能量守恒定律(假设电子碰撞前后所处的势能相同),可得     

用双晶γ谱仪研究正负电子对的近阈产生

用活度仅为2.7μCi的~(60)Co弱γ源代替强源,测量了~(60)Co源γ光子在Al、Zn、Sn、Pb四种物质中电子对产生近阈截面。验证了在近阈条件下,对产生截面满足σ=(Z~2 αZ~4)σ_0关系式,求得对~(60)Co γ光子α=(1.62±0.30)×10~(-4),并用与~(22)Na源对比测量方法求得四种物质对产生的绝对截面值。测量结果与国外用~(60)Co强源的测量值在测量误差范围内是一致的,并达到同等水平的测量精度。     

日环食期间海平面大气中100—830keV能区γ射线的实验观测

海平面大气放射性与太阳活动和大气条件的相关性,很早就引起人们的兴趣。 1987年9月23日我国发生了一次日环食。我们选择这个时机,在位于日环食带南缘的安徽省天长县,即东经119°01′,北纬30—41′,海拔高度20.8m,对海平面大气中100—830keV能区γ射线进行了实验观测。当地日环食发生时间为:初亏8点33分,食甚10点01分,     

用γ射线大角度康普顿散射研究电子动量分布

本文介绍我们最近建立的用γ散射方法获取康普顿轮廓(Compton profile)数据的实验装置及初步测量的结果.采用的放射源为~(241)Am(210mCi),散射角为165°测量了国际标准校核样品:水.测量结果与国外发表的结果在±1%之内相符合,达到国际相互校核的水平.还测量了Al(三种不同厚度)、LiF和Cu样品.对测量结果进行了分析和讨论.