非因子化方法研究B~-→π~0π~-衰变过程

本文用 QCD因子化和光锥 QCD求和规则系统地计算了 B- →π0 π- 衰变过程的强子矩阵元和分支比 ,其计算结果与实验相一致 .     

进一步探讨H粒子的结构

利用手征SU（3）夸克模型和推广的手征SU（3）夸克模型,在集团组态下研究了H粒子的结构,分析了两种不同的短程相互作用机制即矢量介子交换效应和单胶子交换效应、不同的禁闭势、耦合道及标量介子混合角等因素对H粒子结合能的影响.研究表明,准确的实验信息将有助于检验理论模型,决定如何选取禁闭势和是否需要考虑标量介子混合角等问题.     

双Higgs模型Ⅲ下的稀有衰变B→X_s

在模型III下计算了对B介子稀有衰变过程的新物理贡献.在所考虑的参数空间里,发现:对稀有衰变的新物理贡献能够使其分支比提高一到两个数量级,接近目前的实验测量限制;根据ALEPH等实验组的实验测量数据,可以给出对Yukawa耦合tλt的限制.     

轴矢量介子f1(1282)在手征孤立子模型中的效应--f1对于静态质量和转动惯量的贡献

从U (2 ) L ×U (2 ) R 手征孤立子模型出发 ,通过(πωf1 )模型考察了轴矢量介子 f1 (1 2 82 )对于孤立子转动惯量和重子多重态质量劈裂的影响。通过 f1 对转动惯量贡献的计算发现 :1 .f1 对于转动惯量具有一定的减小作用 ,但是量级很小 ,这表明以往忽略 f1 的研究是近似合理 ,f1 介子的引入可以略微增大质量劈裂 ;2 .在合理选取ω与重子流耦合常数的情况下 ,得到的静态质量与实验比较符合。这是首次对 f1 介子在手征孤立子模型中的效应进行定量估算。     

非因子化方法研究D0→(K)0π0衰变

用光锥QCD求和规则系统地计算D0→(K)0π0衰变过程的强子矩阵元,它包括领头阶因子化部分,as修正的硬胶子交换部分和软胶子交换部分的贡献.计算发现在D0→(K)0π0衰变中软胶子交换部分贡献相当大,甚至超过领头阶因子化部分以及as修正的硬胶子交换部分的贡献.最后计算了该衰变过程的分支比,其计算结果与实验数据相一致.     

Bc介子质量及波函数

利用基于BS方程的有效势模型理论计算束缚态（cb）体系质量谱和波函数，给出了考虑延延效应和略掉延迟效应两种情况下，（cb)体系质量谱和Bc介子波函数。     

B介子系统CP破坏研究

本文对B介子系统进行了全面系统的研究,计算了Bd与Bs到各种可能双重子未态衰变过程中的cp破坏效应。我们的结论是:Bs系统中存在大的混合效应,但cp破坏的不对称号参数较小,实验上难以探测到。Bd系统中,B_d~o(■_d~o)→P过程是观测cp破坏的最有希望的反应道,观察到cp破坏需b对数甘为10~8。     

核子第一正宇称激发态结构的研究

利用几种夸克和手征场耦合模型讨论了核子第一正宇称激发态N*(1440)的结构,分析了各种介子交换效应对能量的影响.结果表明,引入π、σ介子场后可以使激发态能量降低,但比实验值还要高110MeV.在手征SU(3)夸克模型下,由于η,η'和σ'介子提供排斥作用,计算结果增加了50 MeV.最后考虑了矢量介子场耦合,由于ρ介...     

重夸克极限下激发态B介子光锥分布振幅的计算

在重夸克展开的领头阶计算了激发态B介子,包括矢量介子B＊（3 S1）、轴矢量介子B1（1 P1、3 P1混合）及标量B介子（3 P0）的光锥分布振幅.利用运动方程以及重夸克对称性的限制,得到了2粒子和3粒子分布振幅的关系.矢量介子B＊的分布振幅关系与文献[1]中基态赝标量B介子（1 S1）相同;但对于轴矢量介子B1和标量B介子,给出了新的结果.对这些新的振幅关系进行求解,进一步模型无关的确定了B1和标量B介子夸克-反夸克2粒子分布振幅的表达式.与基态B介子情况类似,最低扭度的分布振幅中也有来自多粒子态的贡献.