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171.
设(?)是结构张量组为(F_A~B,G_(AB),F~A)的Sasaki流形,M~(2n)是等距浸入在(?)中的超曲面.(?)的结构张量组在M~(2n)上的诱导结构为(f_a~b,g_(ab),u~a,v~a,λ),N~A为M~(2n)在(?)中的单位法向量,其中λ是(?)中的结构向量F与M~(2n)的法向量N的夹角的余弦,即λ=cos.设M~(2n)为基本元为v~a的拟脐超曲面,即它的第二基本形式满足:h_(ab)=pg_(ab)+qv_av_b,若q=0,则M~(2n)是全脐的,特别若再有p=const.≠0,则称为特征全脐超曲面;若p=0,则M~(2n)是柱形的;若p=q=0,则M~(2n)是全侧地的. 相似文献
172.
与现行的其它超球谐方案相比,邓从豪等提出的直接求解多体Schrdinger方程的超球谐-广义Laguerre函数方法(HHGLF)具有径向收敛快、波函数形式解析和适合大基组计算等优点。但同其它方案一样,HHGLF方法也存在角度部分收敛慢(收敛需超球谐数目大)的缺点。由HHGLF方法很难得到与变分能量或实验值相近的本征能。为解决此问题,我们曾将相关函数(CF)的思想引入到HHGLF方法,提出了相关函数-超球谐-广义Laguerre函数方法(CFHHGLF)。由于相关函数描述了多体波函数的特点,波函数中剩下的部分就是超球谐基函数所容易拟合的。CFHHGLF方法已成功地应用于He和一系列类He离子的基态1~1S,以及与基态对称性相同的激发态n ~1S(n=2~5),得到了与变分数值吻合的本征能量。由CFHHGLF方法,通过利用置换群S_3的二维不可约表示之基代替超球谐基函数,也得到了与变分值相近的Li原子的基态~2S本征能。本文拟将CFHHGLF方法应用于类氦离子的~3S态,以进一步验证其适用性和精度。 相似文献
173.
水稻胚性悬浮细胞的玻璃化法超低温保存和可育植株再生 总被引:9,自引:0,他引:9
玻璃化法超低温保存(Cryopreservation by vitrification)是1980年代兴起的一种冷冻保存新技术,它的基本过程是将生物样品用一定配方的玻璃化法保护剂处理后快速投入液氮贮存。描述离体培养物或再生小苗高度含水化时也用“玻璃化”一词,但本文中的“玻璃化”是指一个生物物理学过程——细胞和溶液在快速降温时进入一种均一的无定形态,细胞里的水不转变成冰,而呈超冷液体状态,一种对细胞冷冻损伤最小的状态。为了使细胞呈玻璃化,首先要 相似文献
174.
用TiO_2/SO_4~(2-)固体超强酸催化苯氧乙酸与烯丙醇的酯化反应,研究分析了反应因素对酯化反应产率的影响;最佳反应条件下,产物收率可达86.0%. 相似文献
175.
176.
对Cu-26.69%Zn-3.82%Al形状记忆合金的超塑性的研究结果表明,该合金具有良好的超塑性.合金是空洞敏感材料、其超塑性断裂属于空洞断裂.经超塑性变形后,合金的记忆性能提高,并在较大的热处理工艺参数范围内具有良好的记忆性能. 相似文献
178.
179.
朱延彬 《华南师范大学学报(自然科学版)》1996,(1):1-16
光子扫描隧道显微镜(PhotonScanningTunnelingMicroscope,简称PSTM)的发明是在近场光学理论、全内反射理论、光纤技术、高灵敏度光电探测技术和计算机等获得重大进展的基础之上取得的,最近的研究结果表明其PSTM已实现1~3nm的超衍射极限的分辨率,如何解释PSTM能够获得如此高的超衍射极限分辨率?PSTM能获得的超衍射极限分辨率会是多少?本文提出一种关于PSTM的光子理论假说,这个假说是基于下面两个基本定律:1.光子不只是携带能量和光学信息的载体,也是具有一定空间尺寸的基本粒子2.当光子发生反射、折射、散射等时,仅改变它所携带的能量和光学信息,它的粒子尺寸并不改变,即photo=常数.将上面两个基本定律应用于PSTM时,所谓“消逝场(evanescentfield)”实际上乃是弱光子分布场,探测光纤尖端尺寸实际上相当于一个“门”,它控制着进入光纤的光子数量,通过一些计算,可获得如下几个结论:1.在PSTM的探测系统足够灵敏的条件下,探测光纤尖端的直径D和近场探测间距Z是决定PSTM超级射分辨率的两个最重要的因索.2.PSTM分辨极限将产生在D=photon和Z=photon.3P 相似文献
180.
四元数Kahler流形受到极大的关注,经常出现在数学与数学物理的不同的领域中.一类黎曼-爱因斯坦流形的几何及拓扑性质与四元数Kahler流形密切相关,这些流形都具有Sasakian结构,特别在一个具有正数量曲率的四元数Kahler流形上的SO(3)-主丛上,存在Sasakian结构.通过对已有结果进一步的研究,证明了每一个P-Sasakian流形都是某一个局部积流形的超曲面. 相似文献