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261.
262.
Terras,于1984年得到了Poincar(?)上半平面M=SL(2,R)/SO(2)的中心极限定理.这是在非紧致Riemann对称空间上得到的第一个非Euclid中心极限定理.以球Fourier变换作基础,利用Lohoue和Rychner得到的热核表达式,我们在本文中建立起非紧致一秩Rie-mann对称空间上的非Euclid中心极限定理.设M=G/K为非紧致Riemann对称空间,9和(?)分别是G和K的Lie代数,(?)=(?) (?)为Cartan分解,a是(?)中的极大Abel子空间,a是a的对偶空间,a~ 是a中的正Weyl室,Ω~ 是Lie代数 (?)相对于a~ 的全体正根之集,ρ=1/2∑_(λ∈Ω)~ mλ·λ是(?)的半正根和,其中m_λ为根λ的重数,(?)=(?) a n为相应的Iwasawa分解,x∈G,H(x)∈a是x在a中的投影.G上的初等球函数定义成 相似文献
263.
设E为Banach空间,T为E上的有界线性算子。如果下式成立: ‖I T‖=1 ‖T‖,I为恒等算子,(1)则称T满足Daugavet方程。由于Daugavet方程在逼近论、Banach空间几何理论以及算子的可逆性等方面具有基本重要的应用,因此,有关Daugavet方程的研究受到广泛的关注(有关文献及研究近况可参见文献[1~3])。 自Daugavet证明每个C[0,1]上的紧算子满足Daugavet方程以来,关于Daugavet方程研究的最为出色的工作之一是下面的本质上属于Holub的结论: Holub定理 设T为L~1(μ)(一般地,AL或AM空间)上的有界线性算子,则T满足: 1 ‖T‖=max{‖I T‖,‖I-T‖},(2)即T或-T满足Daugavet方程。 设f:E→E为Lipschitz连续算子,f的最小Lipschitz常数L(f)与Dalhquist常数M(f)分别定义为: 相似文献
264.
郑中山 《济南大学学报(自然科学版)》1997,(1)
从热力学第一定律出发,详细讨论了理想气体准静态过程中的摩尔热容。提出了用理想气体准静态过程中的初、终态温度来确定对应过程吸、放热情况的方法 相似文献
265.
Slutsky定理指出:如果随机变量序列{X1n},{X2n},…,{Xmn}分别依概率收敛到m个有限常数a1,a2,…,am,那么任意一个有理函数R(X1n,X2n,…,Xmn)也依概率收敛到常数R(a1,a2,…,am),只要R(a1,a2,…,am)有限.本文从两个方面推广了这一结果:第一,若上述随机变量序列分别依概率收敛到随机变量X1,X2,…,Xm,g(x1,x2,…,xm)是m维欧氏空间Rm上的连续函数,则g(X1n,X2n,…,Xmn)依概率收敛于g(X1,X2,…,Xmn).第二,若上述随机变量序列分别收敛到m个有限常数a1,a2,…,am,又Borel可测函数g(x1,x2,…,xm)在点(a1,a2,…,am)处连续,则g(X1n,X2n,…,Xmn)依概率收敛到g(a1,a2,…,am). 相似文献
266.
本文我们得到以下结果:定理设f(z),aj(z)是复平面C上的亚纯函数,若a1,…,aq各自满足T(γ,aj(z)=S(γ,f)(j=1,…q)则对于任何正数ε>0,我们有m(γ,f)+Σ^qj=1m(γ,1/f-αj)≤(2+ε)T(γ,f)-1/nN(γ,1/W)-1/nm(γ,(L(f)^n/W+S(γ,f)这里L(f)和W是由如下两个朗斯基行列式所定义。L(f)=W(a1,…aq,f)W= 相似文献
267.
崔秀新 《新疆师范大学学报(自然科学版)》1997,(4)
代数拓扑是拓扑学的重要分支,它的特征是借助于一系列代数的对象、方法,如群、环、同态等,进行研究拓扑空间在连续形变下的不变性质.同伦论是代数拓扑的基础,而基本群是同伦论的一个重要概念.Seifert-Van Kampen定理主要用来确定某些较复杂的空间的基本群的结构,对于此定理的证明需要许多代数方面的知识,而且证明过程篇幅较长,本文仅用点集拓扑所涉及的方法给出Seifert-Van Kampen定理的一种特殊情形的证明. 相似文献
268.
本文对二维移动边界半线性抛物型方程边值问题进行定性分析,应用抛物型方程的基本理论,给出了该问题的分析近似解。 相似文献
269.
利用实分析中函数项级数收敛的性质,建立其相关的等式,证明了如下结果:设f(x)在[0,1]上单调增加并且满足下式:∫10fn(x)dx=pn+1,n=1,2,3,…其中,p为正常数,那么有:0<p≤1且f(x)=(x+p-1)/p,x∈(1-p,1)0,x∈(0,1-p]{。证明具有一定的技巧性,逻辑性强,条理清楚。 相似文献
270.
以关于非线性全连续算了的锥不动点定理为工具,研究边值问题x^n+f(t,x)=0,ax(0)=βx(0),γx(1)=δx(1)。在不假定f单调的情况下,得到了上述问题存在正解的若干充分条件。 相似文献