全文获取类型
收费全文 | 234篇 |
免费 | 4篇 |
国内免费 | 24篇 |
专业分类
系统科学 | 1篇 |
丛书文集 | 7篇 |
教育与普及 | 51篇 |
理论与方法论 | 3篇 |
现状及发展 | 3篇 |
综合类 | 197篇 |
出版年
2024年 | 2篇 |
2023年 | 4篇 |
2022年 | 5篇 |
2021年 | 8篇 |
2020年 | 1篇 |
2019年 | 2篇 |
2018年 | 4篇 |
2017年 | 1篇 |
2016年 | 5篇 |
2015年 | 4篇 |
2014年 | 7篇 |
2013年 | 5篇 |
2012年 | 3篇 |
2011年 | 9篇 |
2010年 | 7篇 |
2009年 | 8篇 |
2008年 | 12篇 |
2007年 | 7篇 |
2006年 | 7篇 |
2005年 | 13篇 |
2004年 | 9篇 |
2003年 | 11篇 |
2002年 | 10篇 |
2001年 | 8篇 |
2000年 | 4篇 |
1999年 | 5篇 |
1998年 | 12篇 |
1997年 | 15篇 |
1996年 | 9篇 |
1995年 | 16篇 |
1994年 | 9篇 |
1993年 | 10篇 |
1992年 | 10篇 |
1991年 | 5篇 |
1990年 | 7篇 |
1989年 | 5篇 |
1988年 | 1篇 |
1987年 | 2篇 |
排序方式: 共有262条查询结果,搜索用时 15 毫秒
221.
高注量的氦注入硅中并经热处理所形成的微孔,对金属原子的吸除作用已为大量的研究所证实。作者报道了该技术应用于平面二极管理中对金杂质吸除的研究,其结果表明,在粗糙研磨表面上形成的氦诱生微孔,同样具有良好的吸除效果。 相似文献
222.
224.
在非平衡统计断力学的基础上研究了辐照条件下金属的氦脆断裂问题;明确了高温氦脆(HTHE)的微观机理,建立了晶界上氦泡形核和长大模型,推导出氦泡形核和长大速率公式。应用氦泡演化方程得到氦泡密度分布函数和材料寿命,所得计算结果与实验值一致。 相似文献
225.
用两态原子轨道展开方法研究计算了中高能H^+与类氦离子(Be^2+,B^3+,C^4+,N^5+,O^6+)和He原子碰撞的电子俘获截面,结果表明在中高能区本结果与实验较好地符合。 相似文献
226.
用全活化空间多组态自洽场方法,计算了BHe^+(^3Σ^+),CHe^2+(^3Σ^-),NHe^+(^3Σ^-_OHe^2+(^3Σ^-),FHe^+(^3Σ^-)和NeHe^2+(^3Σ^-)等含氦的双原子簇合物离子三态的自旋-轨道偶合常数,得到了一些有意义的结果。与原子中的情形一样,随着电子数的增加,电子的轨道运动和自旋运动的相互作用迅速增强。 相似文献
227.
简要回顾了我们小组在1996~2004年中发表的有关质子滴线附近β缓发质子衰变的实验结果, 即运用氦喷嘴快速带传输系统 +“p-γ”符合方法, 在稀土区质子滴线附近首次观测了9种新核素的β缓发质子衰变, 在A = 90核区的N = Z 线附近获得了5种核素的β缓发质子衰变的新数据. 同时着重补充了一些重要的实验技术细节. 汇总了这14种核素的半衰期、自旋、宇称、形变以及生成反应截面的实验结果, 并与流行的核模型理论预言进行了系统的对比讨论. 从中看出: (ⅰ) 85Mo, 92Rh以及“等待点”核89Ru和93Pd 半衰期的实验值比近期Möller等人的宏观-微观理论预言值长5~10倍, 因而明显地影响天体rp-过程的核素丰度; (ⅱ) 实验指认的质子滴线核142Ho和128Pm的自旋和宇称, 与流行理论预言不符, 但用Woods-Saxon-Strutinsky方法计算得到的位能面可以解释自旋和宇称的实验值; (ⅲ) 实验估计的9种稀土核的生成截面比通用的Alice和HIVAP程序的计算值要小1~2个数量级. 相似文献
228.
用二级轻气炮作为冲击压缩加载手段和多通道瞬态辐射高温计作为主要测量工具, 测量了冲击压缩下氦气(初始温度293 K, 初始压力为0.6, 1.2和5.0 MPa)的Hugoniot曲线和高达15000 K的冲击温度. 发现用Saha方程和Debye- Hückel修正模型计算初始压力为5 MPa的氦气物态方程与实验数据有较好的符合程度. 理论计算的氦气(初始压力P0 = 5.0 MPa, 初始温度T0 = 293 K)在低压条件下冲击波速度与粒子速度关系D = C0 + λu (u<10 km/s, λ = 1.32)与Nellis液氦实验数据拟合的D-u曲线近似平行(λ = 1.36), 这表明氦流体的Hugoniot参数λ不依赖于初始密度ρ0;当冲击温度约大于18000 K(冲击压缩氦气电离度达到10-3量级)后, 气氦D-u曲线很快过渡到λ = 1.2另外一条曲线, 达到了压缩氦气的极限值. 相似文献
229.
用微扰法作了一些简化处理,具体计算了氦原子基态能量到二级修正,并与实际结果进行了比较. 相似文献
230.