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71.
基于三波耦合的能量、动量守恒条件和KBe2BO3F2(KBBF)晶体最新的色散方程,研究了共线Ⅰ类、Ⅱ类相位匹配和非共线Ⅰ类相位匹配KBBF晶体的角度调谐曲线;并比较了共线相位匹配和非共线相位匹配的特点. 相似文献
72.
用传输矩阵理论,研究了双周期一维光子晶体结构模型(AnBn)m的光传输特性。结果发现:当光正入射通过光子晶体时,光予禁带内有两个区域出现多条窄带透射峰,其透射率均为100%,两区域的透射峰数目可单独由周期数M来控制,且与M-1数值对应,可实现双系多通道光滤波功能;随着周期Ⅳ的增大双系出现互相靠拢的趋势,同时双系透射峰会越来越锋锐,即周期数Ⅳ的增大起到提高光滤波品质的作用;随着介质折射率的增大,双系透射峰带宽均变宽,而且透射峰劈裂变为振荡峰。双周期结构光子晶体的光传输特性,对设计双系多通道滤波器具有指导意义。 相似文献
73.
尹卓湘 《贵州工业大学学报(自然科学版)》1999,28(2):91-94
根据钠,磷对铝合金的变质,细化机理,用赤磷,磷酸钠辅以石墨碳粉,按一定比例配制的变质剂对过共晶Al-Si合金熔体变质,细化处理,达到了细化,球化硅晶体的效果,蓟了分布均匀的微观组织。 相似文献
74.
本文提出了一种利用转移矩阵来计算一维光子晶体的光子禁带结构的新方法,并讨论光子晶体的光子禁带位置,禁带宽度和结构与构成光子晶体的材料厚度,折射率之间的相互关系. 相似文献
75.
76.
目标在三维空间复杂转动时,传统的逆合成孔径成像算法得不到聚焦的二维像。通过对复杂转动目标等效散射中心相位变化的分析,提出了一种基于奇异值分解的成像算法。该算法首先估计多个散射中心的相位历程,获得相位矩阵|然后对相位矩阵进行奇异值分解,并根据奇异值之间的关系对目标是在三维空间转动还是在二维平面内转动进行判断。根据判断结果分别进行处理:当目标在平面内转动时得到目标的二维像|当目标在三维空间转动时得到失真的三维散射中心模型。仿真及实测数据处理结果验证了所提算法的有效性。 相似文献
77.
基于电光效应的基本原理,讨论了铌酸锂(LiNbO3)晶体横向电光调制实验中利用锥光干涉图暗十字线图样确定起偏器和检偏器偏振方向分别平行于晶体x,y光轴的方法,及光强透过率曲线偏移对测量铌酸锂晶体半波电压的影响. 相似文献
78.
基于 ABAQUS 子程序 VUMAT 二次开发平台, 将位错和孪晶的演化过程引入晶体塑性有限元方法(crystal plastic finite element method, CPFEM)中, 实现了多晶塑性材料力学行为的有限元模拟, 并通过试验和模拟结果的对比, 验证了所提出方法和二次开发程序的有效性. 应用含孪晶效应的晶体塑性有限元方法 模拟分析了孔洞对于板材开孔问题的影响, 结果表明: ① 当孔径小于板宽一半时, 强度损失采用线性近似估算值是偏于安全的, 而超过板宽一半时, 不宜采用线性估算值; ② 当孔距较小时, 孔径排布方式对开孔板材的韧性以及极限承载力有重要影响, 排布方式可分弱影响区、强影响区和过渡区 3 种模式. 对于承受单向拉伸荷载的板材, 开孔时应选择沿轴线排布的方式. 相似文献
79.
YUFeng-meit FANGAi-hua ZOUHua-min WANGRen-hui DUANXiao-feng 《武汉大学学报:自然科学英文版》2005,10(2):393-397
The atomic structure of the pcrfect AIPdMn icosahedral phase has been studied on a single crystal specimen by quantitative convergent beam electron diffraction (QCBED) technique in combination with describing the shape of atomic surface by symmetry adapted series of surface harmonics. The spherical model was used as the starting model for the refinement. By fitting the calculated electron diffraction intensities to the experimental line scan profile, the coefficients in the surface harmonics expansion of the boundaries of atomic surface are refined. The refined parameters show that the fluctuations of the external boundary of atomic surface for Pd at n0 can be as large as 0.2 nm. The boundaries of atomic surfaces for Mn show little fluctuation. In the present model. the number of unphysically short interatomic distances is significantly reduced in comparison with the spherical model. 相似文献
80.