4～8级大风的次声波三维动态频谱测量研究

将三台次声接收器 ,以次声三点阵形式安装在北京昌平 ,测量到 2 0 0 0年 1～ 4月 12次 4级大风、10次 5级大风、5次 6级大风、3次 7级大风和 2次 8级大风的次声波P t曲线。用快速傅立叶变换得到它们的三维动态频谱。频谱分析结果表明 ,4～ 8级大风均能产生振幅较强、方向可测的次声波 ,它们有许多 5 ,8,10 ,12 ,15min左右的短周期成分 ,同时也有 30～ 6 5min的长周期成分 ,每隔一段时间就出现从短周期到长周期连成一片的现象 ,风力越大 ,连接出现得越频繁。大风的次声波三维动态频谱的强振幅平均值与风力级数的大小有关 ,前者随后者的增加而增大 ,根据风的次声三维动态频谱用得到的经验公式可以估算出风力级数     

拱顶罐改装内浮顶罐的结构设计

文中描述了内浮顶罐的特点和作用，讨论了拱顶罐改造为内浮顶罐的结构设计，并探讨了设计中的一些相关问题。     

二维空间中半线性波方程整体解的渐近性

研究二维空间中半线性波方程初值问题utt-△u=εf(u,ε), t＞0, x∈R2,u(0,x,ε)=u0(x,ε), x∈R2,ut(0,x,ε)=u1(x,ε), x∈R2,整体解的渐近理论.在古典空间C2中讨论了解的适定性及形式近似解关于时间T=∞时的合理性,并用这些结果描述了形式整体解的合理性.同时给出了该渐近理论的一个应用,在二维空间中分析了一个特殊的波方程.     

二嵌段共聚物-(PPP)x-(PA)y-的态密度特征

在紧束缚近似的基础上，对均聚物－（PPP）x－（PA）y－以及二嵌段共聚物－（PPP）x－（PA）y－的态密度（DOS）进行了计算分析，发现共聚物的态密度与均聚物地态密度有着显著的区别，共聚物的带隙的大小介于大带隙的－（PPP）x－和小带隙的－（PA）y－之间，在共聚物中与－(PPP)x-的导带和价带的子带隙以有共聚物的导带底和价带顶中，所存在捅态密度只有由－（PA）y－来提供，而在共聚物的价带底和导带顶的能态密度则取决于－（PPP）x－的态密度。     

薄板特征值问题误差分析

在对样条小波认真分析的基础上，建立了样条小波插值，讨论了样条小波插值的有关性质，分析了薄板特征值问题的重要特性，由Lax-Milgram定理得出α（w,u）=λb(w,u)的弱解存在且惟一，在尺度函数有限元空间V^ho及样条小波有限元空间W^ho对板特征值问题进行了误差分析。     

玻璃纤维层合靶板抗弹性能的研究

该文根据复合材料的本构关系和失效准则 ,利用能量守恒关系建立了弹丸垂直侵彻有限厚度玻璃纤维层合板分析模型 ,给出了正交各向异性纤维层合材料弹道性能v5 0 的预测公式 ,并通过试验加以验证 ,计算及试验结果一致性较好     

带约束混料试验的均匀设计

该文考虑了带约束11的混料试验设计，0≤ak≤xk≤bk≤1，0≤xk≤1，x1＋x2＋…＋xs＝1。基于逆变换，作者提供了一种寻找均匀设计的方法。实验点的个数可以预先确定。     

分层流界面波的Hamilton描述

0　引　　言由于海洋密度场变化的非均匀性,便引起了海洋分层流波动,例如内波、界面波和表面波。无论是在海洋内部深处,还是在海岸带区域,这些波动在能量迁移和热量交换方面起着重要的作用,这直接表现在温度场、盐度场和密度场相互间的渗透和影响。显然,应该把这些复杂流动看作一个整体加以分析和处理。近几十年来,人们针对表面波和分层流的Ｈａｍｉｌｔｏｎ结构、对称性和守恒定律等方面进行了广泛、细致的探讨[1-8],有效地揭示了它们演变的某些重要特性和作用机制。本文考虑流体的分层特性,通过设置ｎ层不同密度流体中的界面波动,寻找到一…     

物理各向异性的有限单元法研究

针对物理各向异性由于拉压模量不同而有自己独特的本构关系，阐述了物理各向异性的弹性基本方程，推导了物理各向异性的有效单元法，并阐明了有限单元法的求解过程，最后用算例进行了验证。     

基于误差熵不确定带的空间数据质量评价指标

讨论了利用误差熵不确定带评价空间数据质量，并选择面积作为指标计算量，最后用实例说明了该方法的合理性和科学性。