无逆带电的交流电晕放电式消电

由于交流电晕电流正、负半波特性的不对称性，在采用交流电晕放电式消电法时，会出现逆带电及消电不完全的现象。通过串联电容，使交流电晕正流正、负半波特性对称，亦即使电晕电流中直流分量为零，从而实现无逆带电的交流电晕放电式消电。     

关于电磁波在导体表面反射系数的讨论

关于电磁波在导体表面反射系数的讨论张效轩（陕西师范大学物理学系，西安７１００６２；作者，男，５９岁，副教授）推导电磁波在界面上的反、折射系数，要借助于以下边值关系：ｎ→×（Ｅ２→－Ｅ１→）＝０，（１）ｎ→×（Ｈ２→－Ｈ１→）＝α→，（２）式中α→为界...     

非均匀带电球面的电位分布及其应用

非均匀带电球面的电位分布及其应用马宇晓（榆林高等专科学校物理学系，陕西榆林７１９０００；作者，女，３９岁，副教授）在静电问题中，经常会遇到带电球面电荷面密度为极角θ余弦的函数的情况，因此，分析非均匀带电球面的电位及场强分布，对研究电荷分布有重要意义．...     

无逆带电的交流电晕放电式消电

由于交流电晕电流正、负半波特性的不对称性,在采用交流电晕放电式消电法时.会出现逆带电及消电不完全的现象.通过串联电容,使交流电晕电流正、负半波特性对称,亦即使电晕电流中直流分量为零,从而实现无逆带电的交流电晕放电式消电.     

导体静电问题的一类特殊解法

以正交曲线坐标表系中的一个坐标面必与另外两个坐标面决定的曲线正交为基础,巧妙设置孤立带电导体或导体组,建立起满足边界条件的等势面方程,应用已知等势面族方程求电势公式,求解了一类特殊的导体静电问题。     

表面为椭球面或双叶双曲面带电导体的电位分布

本文通过对等位面方程的讨论，利用保角变换，得到了表面为椭球面或双叶双曲面的带电导体的电位分布表达式，这种方法可为有关复杂边值问题的求解提供一个行之有效的方法。     

尖端导体表面附近的静电场的研究

根据数学物理理论,对尖端导体表面附近的静电场进行研究。得出尖端导体表面附近的电势分布和等势线方程。利用场强与电势的关系,导出尖端导体表面附近的电场强度的数学表达式,并求出尖端导体表面的面电荷密度,进而又利用电场强度与等势线的关系,导出尖端附近的电力线方程。     

三种淡水幼鱼对带电网片的反应

初步研究了鲢、鳙和草鱼三种幼鱼对带电网片的反应，结果表明，在带电网片作用下，三种幼鱼的活动性明显增强，集群性显著减弱，在水槽内的分布重心均有移向网片附近的倾向。带电网片对鱼的视觉诱引力和普通网片基本相同，但对鱼触诱引力因电场的驱赶作用而消失，带电网片对鱼有明显的阻拦作用，其作用大小与鱼的种类有关。     

高TC超导体的涡旋相结构与超声衰减关系研究

根据Fisher的超导涡旋玻璃相理论,提出了高温超导体混合态超声衰减的涡旋形态模型．论述了高温超导体混合态复杂的相结构,给出了各向异性高温超导体的混合态相图．概括出超声衰减两种类型：钟型(衰减较缓慢)与λ型(衰减较迅速),并且揭示相应的相结构及其特点．同时指出：在温度比超导临界温度低的情况下Pankert超声波与涡旋线相互钉扎机制较为适用,在温度较超导临界温度高的情况,涡旋线相变模型较为适用．     

硝基甲烷正、负带电离子氢转移反应位垒的计算研究

采用DFT（UB3LYP）方法，在6—311＋＋G^＊＊基组水平上，计算研究了硝基甲烷2种带电结构[CH3NO2]^＋和[CH3NO2]^-分子内H原子向O原子转移后的O-N键的解离机理和反应位垒．结果表明，[CH3NO2]^＋发生氢转移后，O-N键的断裂是2步反应，第一步是分子内的H原子转移到O原子上，生成中间体[CH2N（OH）O]^＋，反应位垒为106．5kJ／mol；第二步是中间体中O-N键断裂，这步的反应位垒为105．5kJ／mol，理论计算得出的产物带电状态与实验一致．[CH3NO2]^-中H原子向O原子转移及O-N键断裂反应一步完成，生成一氢键复合物（H-Complex），该反应位垒为176．2kJ／mol，H—Complex进一步解离成CH2NO自由基和OH^-，或是OH自由基和[CH2NO]^-．