用叠代法求解二维介质大地电磁感应的有限差分正演问题

本文给出一种用有限差分法(FD)计算二维(2D)介质大地电磁感应的方法。该方法在计算区域的两侧及上部用了J. T. Weaver等人多次改进后的边条件。为了使用叠代法求解离散化得到的高阶线性方程组以节省消去法所必需的内存和计算时间,提出了地球表面边条件的一种高精度差分格式。本文的方法可以计算信号周期为10~(-1)——10~3秒的电磁感应响应。     

强耦合大气运动的孤立波

在大气运动基本方程的基础上,考虑南北风场平流效应引起的非线性耦合作为外源,在耦合项非线性逐渐增强的情况下.得到强耦合组合 KdV 方程,并求得其孤立波解及存在条件.     

轴对称多导体涡流场的积分微分方程有限元法

研究积分微分方程有限元法解轴对称多导体的涡流场问题，采用伽辽金准则离散。以变压器的箔式绕组作为一类涡流场的实例，分析计算绕组中的电流密茺分布、漏磁场分布以及交流电阻和电抗。同时，初步分析突然短路时绕组中电磁力分布及其随突发短路能力的特点。计算值与试验值相符。     

非光滑最优化的二阶最优性条件

考虑标准非线性规划问题,在各函数一阶导数Lipschitz连续的假设下,给出了广义二阶GCQ下的二阶必要条件;较弱CQ假设下弧立局部最优解的充分条件。     

[(PbCl_2)_(0.55)(PbO)_(0.45)]_(1-x)(KCl)_x系的混合晶界效应

本文通过混合晶界效应模型,对[(PbCl_2)_(0.55)(PbO)_(0.45)]_(1-x)(KCL)_x体系中当O.05≤x≤0.22时为x≤0.03(主相为3PbCl_2·2PbO)和x≈0.25(主相为Pb(OH)Cl型物相)两个高导电相的混合相,且电导率低下的现象进行了说明,并通过解析阻抗谱做了验证.     

无逆带电的交流电晕放电式消电

由于交流电晕电流正、负半波特性的不对称性，在采用交流电晕放电式消电法时，会出现逆带电及消电不完全的现象。通过串联电容，使交流电晕正流正、负半波特性对称，亦即使电晕电流中直流分量为零，从而实现无逆带电的交流电晕放电式消电。     

关于电磁波在导体表面反射系数的讨论

关于电磁波在导体表面反射系数的讨论张效轩（陕西师范大学物理学系，西安７１００６２；作者，男，５９岁，副教授）推导电磁波在界面上的反、折射系数，要借助于以下边值关系：ｎ→×（Ｅ２→－Ｅ１→）＝０，（１）ｎ→×（Ｈ２→－Ｈ１→）＝α→，（２）式中α→为界...     

非均匀带电球面的电位分布及其应用

非均匀带电球面的电位分布及其应用马宇晓（榆林高等专科学校物理学系，陕西榆林７１９０００；作者，女，３９岁，副教授）在静电问题中，经常会遇到带电球面电荷面密度为极角θ余弦的函数的情况，因此，分析非均匀带电球面的电位及场强分布，对研究电荷分布有重要意义．...     

先锋孤立子生成的理论平均波阻：II.数值研究

基于ｆＫｄＶ方程系数的正则特性，以二维两层流的先锋孤立子生成问题为算例，胜数值方法对本文部分（Ｉ）中的理论平均波阻，能量劈分及能量劈分比进行检验。从理论与数值结果的比较知，理论与数值结果符合得很好。这表明本文部分（Ｉ）中的理论平均波阻，能量劈分及能量劈分比可用于先锋孤立子生成参数的预报，也表明本文部分（Ｉ）中的理论可推广应用于二维非线性强迫系统。     

新海森伯格方程族的对称和李代数

在本文中新海森伯格方程族的强对称算子和两族对称被构造出来并且这两族对称构成一个无穷维李代数．