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141.
邓志颖 《云南师范大学学报(自然科学版)》2003,23(Z1):1-6
文章应用Hardy不等式和变分方法讨论如下边值问题的可解性△pu-μ|u|p-2/|x|pu=|u|p*-2u+f(x,u),u∈(W01,p(Ω),其中1<p<N,p*=Np/N-p,Ω是RN(N≥3)中包含原点0的有界光滑区域,μ≥0是一个参变量. 相似文献
142.
通过齐次平衡法及可化为Bernoulli方程的四阶常微分方程,求出了变系数KdV方程的精确解及孤立波解. 相似文献
143.
白敏茹 《湖南大学学报(自然科学版)》2003,30(3):5-7
引入并研究了一类新的广义非线性集值强隐拟变分不等式,通过用投影方法,证明了这类变分不等式的解等价于一类不动点问题的解.基于这类不动点问题,我们构造了一个迭代算法,在没有紧性的条件下,证明了这类变分不等式解的存在性;同时,还证明了由迭代算法所产生的迭代序列收敛于这类变分不等式的解. 相似文献
144.
本文讨论一类带有偏差变元的二阶偏微分方程组解的振动性,将多维问题转化为一维问题,获得了该方程组所有解振动的若干充分条件. 相似文献
145.
时滞分布参数系统变结构控制器的设计 总被引:4,自引:0,他引:4
研究了一类多时滞抛物型分布参数系统的变结构控制问题.通过非奇线性变换建立了系统的滑动模运动方程,设计了系统的无记忆功能的变结构控制器,给出了运动轨线到达滑动模态区的时间的估计. 相似文献
146.
147.
测定液体弛豫过程的热力学参数——弛豫时间(?) ,焓变△H,熵变△S,自由能△F的方法最早由Conway提出,以后又经过了Zaghloul,Kaatze,Steinhoff,Barajas和Hu等人的发展,已经成为一种成熟的方法.这种方法的核心是建立介电常数.ε’(w,t)和ε”(w,t)关于△H,△S,△F以及 (?)的数学模型,然后通过在不同温度下测定的ε’(w,t)和.ε”(w,t)拟合出热力学参数.但是由于拟合时需要的数据组较多,也就是说测定ε’(w,t)和ε”(w,t)的温度范围较大,所以拟合出的参数误差较大.另一方面,由于拟合时计算量大,实验中的测量误差经过累加,也使得拟合误差进一步增加.本文提出了一种计算弛豫过程热力学参数的新方法.这种方法首先是建立微波吸收法计算弛豫过程的热力学的数学模型,然后通过微波吸收的实验数据,用解方程的方法直接解出热力学参数.解出一组热力学参数数据((?),△H,△S,△F)只需两组数据.由于计算量明显减少,实验数据误差对计算结果的影响明显降低.本文提出的方法中由测量及计算引起的最大误差降为8%左右. 相似文献
148.
给出了移动滑态变结构控制器的设计方法。多变量不确定性变结构控制系统,其能达阶段对控制系统参数摄动较为敏感。为此,设计了移动滑态变结构控制器,使得控制系统在一开始就进入到所设计的滑动模态中并将其保持,从而降低了系统的能达时间,提高了系统抗参数摄动的能力。数字仿真表明,该方案有效地克服了系统参数摄动对控制系统的影响,验证了本文理论的正确性。 相似文献
149.
将Petri网理论引入到神经网络模型的研究中,依据生物学神经系统的可塑性,通过适当扩展规范Petri网,建立了人工神经元状态转化的Petri网模型,在此基础上给出了利用遗传算法设计变结构神经Petri网的方法,该方法不仅可以得到满足要求的网络参数,而且能对网络的拓扑结构进行优化,仿真结果验证了该方法的可行性。 相似文献
150.