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191.
刘证 《辽宁科技大学学报》2003,26(6)
针对Lehmer平均值和Stolarsky平均值分别探讨了Gauss型函数方程的求解,并且给出了这些平均值新的特征. 相似文献
192.
193.
对运用表面光电压技术(SPS)对半导体材料光电性质的研究进行了综述,系统阐述了表面光电压谱(SPS)和场诱导表面光电压谱(FISPS)在测定半导体类型、表面态及其能级位置、表面电荷分布、半导体的能带隙等方面所表现出的优越性质.研究了半导体能带隙所表现出的特有性质. 相似文献
194.
通过没有(PS)条件的山路引理和对最佳Sobolev常数及能量泛函的分析,得到了一类具有次线性及临界增长组合非线性项的齐次Neumann问题多重正解的存在性。 相似文献
195.
具有Neumann边界及临界Sobolev指数的半线性抛物方程 总被引:1,自引:1,他引:1
王培林 《厦门大学学报(自然科学版)》2003,42(2):144-147
主要运用能量方法及稳定集和不稳定集的观点,研究一类半线性抛物方程的整体解和局部解的存在性及爆破问题.这里Ω是RN(N≥3)上的光滑有界区域,2 是临界Sobolev指数. 相似文献
196.
基于第一原理赝势能带计算。采用电中性能级和平均键能方法计算了7种不同半导体的Schottky接触势垒高度,结果表明2种方法都可用于计算金属-本征半导体的接触势垒高度。文中用于确定接触势垒高度的“本征半导体基态费米能级EF^S,i”不同于半导体物理中所指的“本征费米能级Ei”.n型半导体接触势垒、p型半导体接触势垒和本征半导体势垒,三者在接触界面附近的费米能级都是“钉扎”于本征半导体基态费米能级EF^S,i,是此三者的接触势垒高度大致相同的原因。 相似文献
197.
20CrMnTi结构钢热变形行为及其数学模型 总被引:15,自引:1,他引:15
利用Gleeble-1500热模拟实验机研究了20CrMnTi结构钢在温度为1223~1243K,变形速率为0.01~5s^-1条件下的热变形行为.通过奥氏体再结晶动力学回归计算了20CrMnTi的形变激活能,以及峰值应力与变形温度、应变速率之间的关系;提出采用加工硬化率-应变(θ-ε)图可以准确地判断该钢发生动态软化的类型,并可以确定动态再结晶开始和结束以及最大软化率时所对应的应变.给出了反映该钢动态再结晶进行过程的动态再结晶状态图,以及动态再结晶开始时间和完全再结晶时间与形变温度的关系图,并回归出了20CrMnTi钢的再结晶动力学方程. 相似文献
198.
在Maggi方程基础上,建立了极坐标系和机器人坐标系.以转弯角速度、腿摆动角速度和滚轮摆动角速度为准速度,推导出溜冰机器人的动力学方程.与Routh方程相结合,给出了通用形式的Lagrange乘子计算方法.采用纽马克法分析了由滚轮纯滚动引入的非完整约束对其动力学性能的影响.算例证明本方法是有效的. 相似文献
199.
Gauss型函数方程和平均值特征 总被引:5,自引:0,他引:5
刘证 《鞍山科技大学学报》2003,26(6):401-405
针对Lehmer平均值和Stolarsky平均值分别探讨了Gauss型函数方程的求解,并且给出了这些平均值新的特征. 相似文献
200.
魏琪 《海南大学学报(自然科学版)》2003,21(2):113-116
湍流是极为普遍的流动现象,湍流统计模式是目前预测复杂湍流的唯一工具.本文讨论了Navier Stokes方程与湍流的关系,分析了湍流统计模式的局限性,认为一个好的湍流统计模式应当包含尽可能多的湍流脉动结构信息. 相似文献