力学量算符之间的关系

众所周知,当微观系统所处的状态一是算符F的本征态时,力学量F具有确定值,而当吵不是算符F的本征态时,力学量F一般不具有确定值。若我们同时观测状态中的一组不同的力学量F、G、...,将会得到什么结果呢？本文主要讨论这个问题。1算符之间的对易关系1．1算符的基本运算关系算符之和：算符P与G之和F＋G定义为任意函数。一般。算符之积：算符F和G的积陀定义为一般说来,算符之积对函数的作用有先后次序问题,不能颠倒,即为方便起见,引人量子插号若称算符F与G是不对易的（不能交换位置）。若称F与G是对易的,即2．2算符的基本对易关…     

本征函数展开绝热消去方法的新应用

本文运用K.Kaneko本征函数展开的绝热消去的思想方法,建立了x方向为乘法高斯白噪音驱动,y方向为加法高斯白噪音驱动的消去快变量框架。对耦合朗之万方程:在选择基矢时,把b(x)部分合并到含x偏导的那部分方程中去,并把所得到的一般性方程应用于哈肯模型,发现在加法噪音和乘法噪音下,不仅分岔点发生移动,而且分岔曲线在处截止。     

角动量算符本征值问题的抽象算符方法

从抽象的角动量算符的对易于关系出发，利用相应的上升算符和下降算符，直接求解J^2和Jz的本征值和共同本征矢，在坐标基中得到轨道角动量算符L^2和Lz的共同本征函数．     

无界手征介质中广义矢量波函数

根据手征介质的本构关系，推出手征介质中电磁场满足的广义本征方程．利用普通介质中的矢量波函数，构造出无界域手征介质中的广义矢量波函数，并给出了3种常用坐标系中广义矢量波函数的正交关系．     

磁空间群PIm3(∪)PI23的CG系数的计算

利用本征函数法求磁空间群PIm3(∪)PI23的CG系数,并以磁空间群的一个对称点M点为例来具体说明此方法的应用.     

采用解析模态分解和小波变换的损伤识别方法

针对希尔伯特-黄变换(HHT)在信号处理中存在的模态混叠现象,引入解析模态分解定理(AMD)提取时变结构响应的一阶本征函数,并构建一阶本征函数能量比指标识别结构的损伤位置.从损伤位置处的响应信号出发,引入连续小波变换和时间窗思想,提出一阶本征函数小波能量变化率指标来预测结构的损伤演化过程.通过一个刚度突变和线性变化的三层剪切型结构数值算例,对一阶本征函数能量比和一阶本征函数小波能量变化率指标进行验证.结果表明:所提出的指标能够有效识别结构的损伤位置和损伤时间.     

哈特曼势的超对称性和形不变性

证明了在球极坐标下,哈特曼势在维度r和维度θ都具有超对称性和形不变性,从而求得此势的能量本征值和能量本征函数。     

空间群Fm3m(∪)Fm3(∪)F23母分系数的计算

利用陈氏本征函数法计算了空间群链Fm3m(∪)Fm3(∪)F23的母分系数.C-G(克莱布施-高登)系数是群不可约表示基组成高阶不可约表示基底的变换系数,而母分系数是由两个子群链不可约表示基底组成大群不可约表示基的变换系数.最后的计算结果表明,用陈金全教授的本征函数法所求得的母分系数确实满足正交归一性,从而证明了本征函数法对于求母分系数同样适用 .     

谈一维无限深势阱内粒子动量几率分布

通过对自由粒子系统和一维无限深势阱中粒子系统各种性质的比较,论证计算一维无限深势阱内粒子的动量分布的两种方法中,泡利方法是正确的,郎道方法是不对的,用改进后的朗有得出泡利正确结果。从而消除矛盾。     

多重调和算子△~p本征值的估计

设Ω是Rm（m≥2）中的一个有界区域,其边界足够光滑。研究任意阶调和算子△p的本征值问题,给出了算子△p本征值的一个下界估计,该下界估计仅与区域Ω的体积有关。