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21.
改进激光拉曼光谱仪的样品池为石英玻璃制作的连续流动的气体,样品室,用紫外光束射入样品室来激活气体在垂直于紫外光束和探测激光束的方向来探测被瞬态中间体散射的拉曼散射光;交流(A·C)放电电极对以适当的间隙装在上述样品室上;由激光拉曼光谱仪记录下的拉曼散射光谱频移图上,根据待测物的特征频率,辨认和确定气相反应过程中所产生的瞬态中间体。这为光物理、光化学、等离子体化学等提供可靠的、直接的探测方法。 相似文献
22.
致密砂岩气藏裂缝发育和有效应力高的特征使其易发生应力敏感性损害,钻井完井液侵入或凝析水在近井地带聚集也将影响砂岩应力敏感性,这些因素都会对致密砂岩气藏的经济开发产生影响.考虑裂缝和含水饱和度的影响,选取鄂尔多斯盆地上古生界典型致密砂岩岩样,分别用干岩样、人工造缝岩样和含水饱和度低于束缚水饱和度的岩样进行了致密砂岩基块与裂缝的应力敏感性实验,并从岩石学特征入手,利用毛细管渗流模型和化学压实等理论分析了裂缝和含水饱和度对岩石变形的影响,探讨了致密砂岩应力敏感性损害机理.研究结果表明,致密砂岩应力敏感性损害严重,应力敏感性系数与基块渗透率线性负相关,而与裂缝岩样渗透率的对数线性正相关;水的存在加剧了致密砂岩应力敏感性程度,且含水饱和度越高应力敏感性越强. 相似文献
23.
袁淑芳 《科技情报开发与经济》2004,(10)
介绍了应用Excel2000电子表格软件的数据分析处理功能来编辑计算公式的方法,并通过数据检验给出测量不确定度计算工作表格式,使测量不确定度评定中复杂的计算变得简单,且不容易出错。 相似文献
24.
给出了凸模糊锥的两种定义方法.首先,应用模糊点与模糊集的邻属关系,给出了( β, α) 凸模糊锥的定义.得到了三种有意义的凸模糊锥,即(∈,∈) 凸模糊锥,(∈,∈∨q) 凸模糊锥和(∈,∈∨q) 凸模糊锥.其次,利用合意空间理论,给出了C 凸模糊锥的定义.证明了(∈,∈) 凸模糊锥是C 凸模糊锥,C 凸模糊锥是基于t 范上的凸模糊锥,并且C 凸模糊锥同构于由经典凸锥生成的C 凸模糊锥. 相似文献
25.
(接上期)
4.3移动视频系统中的容错和错误恢复机制
在模拟图像通信中,图像内容是在一个专门的信道上以连续波的形式传输的.例如,在模拟TV中,一路固定的6MHz的信道只适合传输一路调制音视频信号.在信道环境有所下降的情况下,接收到的图像噪声会明显增多.在信道性能大大下降的情况下,图像失真严重,甚至消失,但图像的消失在时间上只是局部的,因为模拟信号的传输是无记忆的.而在数字图像通信中,资源的使用在很大程度上是不同的.通常内容被分成较小的单元,如像素块,然后进行压缩编码,最后发送到固定或可变容量的信道上.对于固定容量信道,如具有56kb/s调制解调器的普通老式电话业务(POTS)线路,综合业务数字网(ISDN)线路或无线局域网等,为了能够获得最好的图像质量,一定要选取与信道特性相匹配的压缩方案和比特速率.然而,即使信道的容量超过所需比特率,信道误码也会严重降低整个系统的性能.由于大部分数字图像压缩方法是有记忆的,信道误码的影响比在模拟方式时更加严重.这种作用的结果不再是局部的,可能在时域和空域上会产生扩散. 相似文献
26.
27.
28.
为了能够较好地处理函数式程序设计语言中的I/O问题,通过采用Monad方法将I/O加入到函数式程序设计语言中,来保持函数式程序设计语言的优点,本文探讨了在函数式I/O系统中加入赋值操作与其引用透明性的问题。 相似文献
29.
目的制备脑组织特异性表达胰岛素样生长因子-1(Insulin-Like Growth Factors 1,IGF-1)转基因小鼠。方法采用精子为载体法进行基因转导,出生后小鼠PCR检测,建立转基因小鼠系,用Western blot和免疫荧光法分别检测转基因小鼠海马齿状回亚粒状区(subgranular zone,SGZ)IGF-1表达量和报告基因EGFP阳性细胞数。结果获得3只阳性小鼠,2只外源基因能稳定遗传,并建立了转基因小鼠系,转基因鼠SGZ区域IGF-1表达量显著高于正常鼠,EGFP也在此区域表达。结论成功制备IGF-1转基因小鼠。 相似文献
30.
利用对流水槽模拟分析了均匀下垫面自由对流边界层的水平温度场结构特征.根据几何相似、运动相似和动力相似等要求设置初始条件和边界条件实施模拟.对流水槽的尺度为1.5 m×1.5 m×0.6 m,先加入具有一定温度层结的去离子水,然后底部加热形成对流,模拟对流边界层的发生和发展.利用快速响应的温度传感器测量温度廓线和不同高度上的温度起伏;利用准直光闪烁原理获得光学湍流场.根据温度廓线和光学湍流场的结果得到对流边界层厚度和稳定度等参数.根据不同高度的水平脉动温度,利用AR谱方法分析水平温度谱峰值频率所对应的尺度,该尺度对应于对流边界层的准二维对流热泡的水平尺度.统计分析结果表明,自由对流边界层大涡的水平尺度在边界层的下部随高度的增加而增加,约在0.65倍边界层厚度处达到最大,然后随高度的增加又逐渐减小.物理模拟与数值模拟和野外观测结果符合一致.根据对流热泡的这种特征,提出了一个自由对流边界层的热泡模型. 相似文献