类锂原子体系1s^22P态的精细结构

用全实加关联（FCPC）方法研究核电荷Z＝3－15的类锂原子体系1s^22p态的精细结构，取得了与这产验数据符合得非常好的计算结果，定量地揭示了相对论效应和QED修正随核电核增大的变化规律。     

Co~(24+)离子1s~22s-1s~2np跃迁的全能域理论研究

用全实加关联方法计算了Co24+离子1s22s和1s2np(n≤9)态的非相对论能量.得到的1s22s和1s22p态的结果与Yan等人的高精度计算结果符合的很好.在计算相对论效应和质量极化效应对体系能量的一级修正的基础上,通过引入价电子的有效核电荷,在类氢近似下,估算了对能量的高阶相对论修正和量子电动力学修正,计算了该离子1s22s-1s2np的跃迁能,波长和在3种规范下的振子强度.得到与现有实验数据符合得很好的结果.与量子亏损理论结合,将对该离子能量和振子强度的理论预言准确地外推到包括连续态的整个能域.     

关于K_(19)-{ν_1ν_2,ν_2ν_3,ν_3ν_4}的20-邻点可区别的全染色

图的染色问题具有重要的实际意义和理论意义.图的染色的基本问题就是确定各种染色法的色数.Burris等~([1])提出了点可区别的正常边染色之后,张忠辅等~([2])提出了邻强边染色(邻点可区别的边染色).随后张忠辅等~([3])又提出了邻点可区别的全染色,并对圈、完全图、完全二部图、扇、轮、树和奇数阶完全图删去一条边所得到的图的邻点可区别全染色进行了讨论,确定了这些图的邻点可区别的全色数.文献~([4])又给出了路、圈、完全图、完全二部图、星、扇和轮的Mycielski图的邻点可区别的全色数.     

关于圈的广义Mycielski图的全染色

设G是一个图,f是从V(G)∪E(G)到集合C的一个映射,若f满足相邻点染色不同,相邻边染色不同,任意一个点与其相关联的边染色不同,则称f是图G的全染色.文章研究了圈的广义Mycielski的全染色并证明它满足全染色猜想.     

点不交的m个C3]的并的点可区别全染色

利用μ(G)的定义确定了点不交的m个C₃(m≥2)的并的点可区别全色数的下界, 并借助矩阵给出了点不交的m个C₃(m≥2)的并的点可区别全染色方法, 进而确定了它的点可区别全色数.     

三星的最优的一般点可区别全染色

设G为简单图.所谓G的k-一般全染色f是指从V(G)∪E(G)到{1,2,…,k}的一个映射.设f为G的一个一般全染色,x为G的一个顶点,令C(x)={f(xu)xu∈E}∪{f(x)},称之为顶点x在f下的色集合.设f是G的一个一般全染色,若对图G的任意两个不同的顶点u,v,有C(u)≠C(v),则f称为图G的一般点可区别全染色(GVDTC).本文给出了三星的最优的一般点可区别全染色.     

2K2∨K1冠图的一般点可区别全染色

借助星的一般点可区别全染色, 讨论2K₂∨K₁冠图的一般点可区别全染色. 在星的一般点可区别全染色下, 采用将星悬挂边的颜色由小到大依次排列, 最终扩展为2K₂∨K₁冠图的一般点可区别全染色的方法, 确定冠图依赖于悬挂边数目的一般点可区别全色数.     

类锂Zn~(27+)离子的能量和量子数亏损

用全实加关联(FCPC)方法计算了类锂Zn27+离子1s2np态的非相对论能量和波函数。给出了类锂Zn27+离子1s2np组态(n≤9)的电离势、激发能和跃迁能。依据单通道量子亏损理论,确定了1s2np Rydberg系列的量子数亏损。用这些作为能量的缓变函数的量子亏损,可以实现对任意高激发态(n≥10)的能量的可靠预言。     

关于若干倍图的关联邻点可区别全染色

对简单图G(V,E),f是从V(G)∪E(G)到{1,2,…,k}的映射,k是自然数,若f满足:(1)uv∈E(G),u≠v,f(u)≠f(v);(2)uv,uw∈E(G),v≠w,f(uv)≠f(uw);(3)uv∈E(G),C(u)≠C(v);其中C(u)={f(u)}∪{f(uv)uv∈E(G)}.则称f是G的一个关联邻点可区别全染色,所需的最少颜色数称为图G的关联邻点可区别全色数.给出了路、圈、星、扇、轮倍图的关联邻点可区别全色数.     

类锂原子体系的激发态结构

用全实加关联（ＦＣＰＣ）方法计算了类锂体系（从ＬｉⅠ到ＮｅⅧ）激发态１ｓ＾２ｎｌ（ｌ＝０,１,２,３;６≤ｎ≤９）的能量及其精细结构（ｌ〉０）。相对论修正和质量极化效应应用一级微扰论加计算。量子电动力学（ＱＥＤ）效应也予以估算。所得结果与已有的实验数据符合得很好。结合量子亏损理论,得到这些类锂体系各里德伯（Ｒｙｄｂｅｒｇ）序列的量子数亏损,从而可准确地预言它们的任意激发态（ｎ≥１０）的能量。