关于Kn-{vn-5vn-4,vn-3vn-2,vn-1vn}（n≥14,n≡0（mod2））的点可区别边色数

给出了图KKn-{vn-5vn-4,vn-3vn-2,vn-1vn}（n≥14,n≡0（mod2））的点可区别边色数,其中Kn为n阶完全图。     

若干补倍图的点可区别全染色

一个图的正常全染色被称为点可区别的即对任意两个不同点所染色颜色与该点相关联元素所染颜色构成的色集合不同。其中所用的最少颜色数称为点可区别全色数。给出了若干补倍图的点可区别全色数。     

Cr21+离子1s22s-1s2np的跃迁能和偶极振子强度

用全实加关联方法计算了类锂Cr^21＋离子1s^2 2s-1s^2 np（2≤n≤9）的跃迁能和1s^2 np（n≤9）态的精细结构．依据单通道量子亏损理论,确定了Rydberg系列1s^2 np的量子数亏损．用这些作为能量的缓变函数的量子亏损,可以实现对任意高激发态（n≥10）的能量的可靠预言．用在计算能量过程中确定的波函数,计算了Cr^21＋离子1s^2 2s-1s^2 np（2≤n≤9）跃迁的振子强度．将这些分立态振子强度与单通道量子亏损理论相结合,得到该离子从基态到电离阈附近高激发束缚态间的偶极跃迁振子强度以及束缚态-连续态跃迁的振子强度密度,从而将Cr^21＋离子的这一重要光谱特性的理论预言外推到整个能域．     

凸体的lp范数

将凸体的l范数推广到Lp空间,引入lp范数并证明在Lowner椭球(包含凸体的最小椭球)是球的所有凸体中,八面体具有最大的lp范数.同时还给出了lp范数的Blaschke-Sanatlaó型不等式.     

图K_(2n)\E(K_(1,5)))(n=10,11)的点可区别边染色

讨论了图K2n\E(K1,5))(n=10,11)的点可区别边染色,得到图K2n\E(K1,5))(n=10,11)的点可区别边色数为χvd′(K2n\E(K1,5)))=2n.     

锂原子高角动量激发态的能级结构

用全实加关联 (FCPC)方法计算锂原子的高角动量激发态 1s2 nl (l =4,5 )的能量及其精细结构 .非相对论能量用Rayleigh Ritz变分法确定 ;相对论修正和质量极化效应用微扰论计算 ;在能级精细结构的计算中不仅考虑了自旋 轨道相互作用还计及自旋 其他轨道相互作用     

图mP2∪mCt（3≤t≤10）的点可区别正常边染色

图G的正常边染色称为是点可区别的,如果对G的任意两个不同的顶点u,v,与u关联的边的颜色构成的集合异于与v关联的边的颜色构成的集合.对图G进行点可区别正常边染色所需要的最少颜色数称为是G的点可区别正常边色数,记为χ′s(G).通过将路和圈填装到完全图,我们给出了mP2∪mCt的点可区别正常边色数的一个刻画,并利用递归染色的方式,得到了χ′s(mP2∪mCt)(3≤t≤10).     

Ti+19离子的能量和振子强度

用全实加关联方法计算类锂Ti^ 19离子1s^22p～1s^2nd(3≤n≤9)的跃迁能、振子强度和1s^2np与1s^2nd(n≤9)态的精细结构劈裂．得到的3种规范下振子强度的计算结果符合的很好,与已有的实验数据也相符合．确定了这2个Rydberg系列的量子数亏损．将上述分立态振子强度的计算结果与单通道量子亏损理论相结合,计算在电离阈附近(|E|≤I／2)束缚态一束缚态跃迁振子强度与束缚态-连续态跃迁的振子强度密度,实现了具有较大核电荷数的Ti^ 19离子量子跃迁特性的全能域理论预言．     

Be等电子序列高激发态结构(J=0,1,2,偶宇称)

本文应用本征通道量子亏损理论(EQDT)系统地研究了J=0,1,2,偶宇称Be等电子序列(BeI—SiⅪ)的高激发态结构.得到了描述高激发态结构的EQDT基本参量(μ,U_(i))以及它们随有效核电荷数增大的变化规律.以这些参量作为输入,获得了类Be体系2sns,2snd和2pnp(双激发态)组态的全部Rydberg能级及混合系数.计算结果表明,在高激发态,我们的理论结果与实验值相对误差在10~(-5)左右.     

类锂原子体系1s~22p态的精细结构

用全实加关联 (FCPC)方法研究核电荷Z =3～ 15的类锂原子体系 1s2 2p态的精细结构 .取得了与实验数据符合得非常好的计算结果 .定量地揭示了相对论效应和QED修正随核电核增大的变化规律 .