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41.
现代燃气轮机燃烧室参数持续提高,燃料种类不断丰富,燃烧技术深入开发,这对燃机燃烧过程数值模拟方法的发展提出了更高的要求。火焰面方法兼具准确性和计算效率高的特点,是燃气轮机燃烧室成熟数值模拟方法的主要选择之一。该文针对燃气轮机燃烧室未来多工况、高参数、低污染的发展趋势,从火焰面方法在自适应湍流燃烧模型中的应用、进度变量的优化选择、湍流燃烧耦合模型以及火焰面方法在污染物预测中的应用等4个方面,回顾了火焰面方法的相关模型及适用范围,分析了该方法在燃气轮机燃烧室中的应用及面临的挑战。在此基础上,对火焰面方法在未来燃气轮机燃烧室模拟中的发展方向提出了针对性建议。 相似文献
42.
43.
随着我国的经济发展,城市的现代化建设水平不断提升,高层建筑越来越向大型化、功能化的综合化方向发展,一旦发生火灾事故,高层建筑的可燃物多,逃生困难,楼梯间和管道的烟囱和风力的影响,对火的燃烧有助燃作用,火势蔓延加剧,造成人员与物质的双重重大损失。从研究数据来看,高层建筑的火灾事故很大部分是由于烟气排放不通畅,导致窒息而死或者跳楼摔死的悲剧,所以如何做好高层建筑的防火防烟排烟设计工作,完善高层建筑的安全设计是高层建筑中的重要问题。 相似文献
44.
考虑到大气中不同的组成成分,在射电天文观测中,特别是在低地平高度角观测中,一般把中性大气折射延迟分为“干”、“湿”两部分,并分别构成映射函数解算天顶延迟.中性大气折射的误差按其物理性质来划分可以包括3个因素:大气物理模型与真实大气的偏差;在确定的大气物理模型下映射函数的模型误差;观测站地面气象参数的测量误差及其随时间的漂移.气象条件通常包括地面总气压p_0,湿分压e_0,温度T_0,垂直温度梯度β,对流层顶高度等H_t.理论计算表明,最近由作者提出的UNSW931映射函数与所选用的大气物理规范下“真实”映射函数的偏差可以忽略.本文将主要讨论第3种因素的影响.就UNSW931模型而言,由气象参数的测量误差以及气象条件的变化所引起大气延迟的附加改正△_τ_D_i可以写为.式中△D_i(i=1,2,3,4)是气象参数p的误差△_p引起的△D_i的改变,τ~z为天项方向的大气延迟.τ~z的典型值为2.4m左右.气象参数p的误差△_p在5°地平高度最大可产生相当于150ps的延迟误差,远大于VLBI记录群延迟约30ps的随机噪声误差.这一误差将影响到对VLBI台站坐标和VLBI基线的估算. 相似文献
45.
设S是一个正则*-半群,C*(S)是S的最小自共轭全子半群.在S上定义关系ρ:aρbu,v∈C*(S)s.t.u*u=aa*,uu*=bb*,v*v=b*b,vv*=a*a,b=uav.用G表示S/ρ的置换群,P(G)表示G非空子集的集合.τ是S到P(G)的映射满足条件:(1)s1,s2∈S,(s1τ)(s2τ)(s1s2)τ;(2)s∈S,{g-1∈G:g∈sτ}s*τ;(3)1τ-1=C*(S).则T={(s,g)∈S×G:g∈sτ}是S的一个C*-酉覆盖.称正则*-半群S的一个子集H是允许的,如果关于任意a,b∈H,u,v∈C*(S),有a*b,ab*∈C*(S)和ua,bv∈H.用C(S)表示S的所有允许子集(注意到C(S)是逆半群).设S是一个正则*-半群,G是一个群.如果θ:g→θg是G到C(S)的一个准同态满足∪g∈Gθg=S,则T={(s,g)∈S×G:s∈θg}是S的一个C*-酉覆盖且T/σG.反之,S的每一个C*-酉覆盖都可以如此构造. 相似文献
47.
本文提出一种构造方法,它可以构造任意多维的、在实数域内具有任意多个局部极小值的多项式函数,为全域最优化方法的研究提供一类新的试验涵数。 相似文献
48.
49.
面对世界范围内日趋严重的能源危机、气候、环保等问题,能源低碳转型已经成为大势所趋。锂离子电池是“双碳”愿景下电化学储能领域的重要方向,在新能源汽车和智能电子设备领域都发挥了不可忽视的作用。但科技的发展和日益增长的社会生活生产需求对现有锂离子电池的能量密度提出了更高的要求。富锂正极材料具有成本低、工作电压高、比容量高(>250 mA·h·g-1)等优点,在下一代锂离子电池正极中极具潜力,但初始库仑效率(ICE)低、容量衰减和电压衰减等问题仍制约着富锂正极材料的商业化进程。本文综述了近年来国内外针对富锂正极材料结构、反应机理和改性方法等方面的研究进展,总结富锂正极材料的研究热点与挑战,并对未来发展方向提出了展望。 相似文献
50.
为了突破有限元法在微观尺度下界面接触特性分析中的局限性,采用分子动力学方法研究纳米级粗糙峰的法向接触行为。利用大规模原子/分子并行模拟器(LAMMPS)建立3种不同半径的Cu单粗糙峰与金刚石刚性平面法向接触的分子动力学模型,从原子尺度模拟纳米级粗糙峰法向接触动态过程,分析法向接触力、实际接触面积、接触应力等参量的动态变化特性。结果表明:粗糙峰半径一定时,法向接触力、接触应力、实际接触面积与接触变形率正相关;接触变形率一定时,法向接触力、接触应力、实际接触面积均随粗糙峰半径的增大而递增;不同于宏观接触行为,由于原子间相互作用力,纳米级粗糙峰在法向初始接触阶段出现负的法向接触力以及非零的实际接触面积;粗糙峰的接触变形过程伴随着原子位错以及应力集中。 相似文献