标量场模型和相干态凝聚

在文[1]、[2]中,我们曾用量子语言讨论了Higgs场的真空自发破缺和Higgs机制,得出了和经典语言相同的结果.本文仍讨论如下拉氏量其中m~2>0,g~2>0,但在以下三方面加以改进:     

Nambu模型的动力学对称性破缺

对称性破缺是近代量子场论和粒子物理中的重要课题.当拉氏量中存在非零的场期待值时,经典势低于零的情形称为(在树图近似下的)对称性自发破缺;而仅当计入量子辐射修正才会发生破缺的情形则称为动力学对称性破缺(以下简记为DSB).1973年Coleman和Weinberg发展了用圈图展开计算有效势的方法来讨论DSB.得到了一系列引入注目的结果. 历史上最早的DSB模型之一是Nambu-Jona-Lasinio模型,其拉氏密度如下:     

《图解量子力学》介绍——兼谈科学和文化手段

我们国家正处于改革的阵痛中,各方面工作千头万绪,困难着实不少。有时候容易使人产生一种急功近利的情绪,对长远起作用的东西不够注意。我很同意《方法》杂志1988年第4期上编辑部关于“学会运用文化手段”的短文:要“齐家治国平天下”,单靠经济手段不行,单靠行政手段也不行,还得学会运用文化手段。譬如《自然杂志》,坚持办了10多年,很不容易。     

CPT不变性和时间箭头

本文讨论时间箭头和CPT 不变性的联系.我们证明,在自发辐射过程中,由CPT 不变性自然排除了电动力学中的对称势,选择了推迟势所表征的时间箭头.本文还对这一看法的含义作了讨论.     

胶体耦合下Josephson结阵相干辐射的功率特性

在文[1]的基础上,我们继续用Anderson的赝自旋表示,从微观角度研究计及结的耗散过程的Josephson结阵辐射的功率特性,并把我们的计算结果与"RSJ"模型作了比较.     

实时间格林函数与有限温度场论(英文)

本文提出了一种以实时间格林函数为基础的有限温度场论方法,与虚时间有限温度场论相比,这个方法有二个方便之处:①由于温度格林函数中保留了实时间,因而原则上能处理有限温度下系统的时间响应过程;②容易写出温度格林函数,因而容易得到不同温度下的元激发(准粒子)能谱。通过对许多有对称性自发破缺的模型的讨论表明,由这一方法的最低级近似给出的恢复对称性的临界温度,与用虚时间有限温度场论微扰论算到单圈修正得到的结果一致。这个方法的高级近似有待进一步研究。有限温度场论实时间格林函数方法同样适用于玻色场和费米场,由于对玻色和费米两种不同的场有某些不同的处理,本文通过具体模型分别叙述了玻色场和费米场的有限温度实时间格林函数方法。选作例子的玻色场模型是1维空间实φ~4理论,运用广义Bogliubov变换。变分原理和格林函数方法,从而得到声子激发能谱和系统相变的临界温度T_c。费米场的例子是3 1维时空的Numbu—Jona—Lasinio模型和1 1维时空的Gross—Neveu模型,本文讨论了这两个模型在有限温度下的动力学对称性破缺问题。     

对量子力学的一种新解释:测量与信息

量子力学建立于1925年.1964年,著名物理学家费恩曼(1918-1988)在康奈尔大学演讲时说:"曾经有一个时期报纸上说只有12个人懂相对论.     

在二态体系和受力谐振子相干态中的几何相

在讨论二态体系中几何相的导出时，特别重视Ｂａｒｇｍａｎｎ不变量，并与受力谐振子相干态中的几何相作了比较。