排序方式: 共有75条查询结果,搜索用时 0 毫秒
31.
首先,给出了完全图K_p和星S_q的合成的点可区别正常边色数的一个上界:当p≥2,q≥4时,上界是pq+1.再利用正多边形的对称性以及组合分析的方法来构造染色,分别得到了当p=2,q≥4;p≥3,q=4;p是偶数且p≥4,q=5;pq是奇数且p≥3,q≥5时,完全图K_p和星S_q的合成的点可区别正常边色数. 相似文献
32.
对简单图G(V,E),f是从V(G)∪E(G)到{1,2,...,k}的映射,k是自然数,若f满足(1)uv∈E(G),u≠v,f(u)≠f(v);(2)uv,uw∈E(G),v≠w,f(uv)≠f(uw);(3)uv∈E(G),C(u)≠C(v);其中C(u)={f(u)}∪{f(uv)|uv∈E(G)};则称f是G的一个关联邻点可区别全染色.给出了一类3-正则重圈图Re(n,m)(m≥2,n≥3且n≡0(mod2))的关联邻点可区别全色数. 相似文献
33.
讨论了若干满足某些条件的两个图的强积图以及合成图的邻点可区别一般边色数的若干结论, 并在此基础上得到了PnC2m+1, C2nFm, C2nW2m+1, PnFm, PnW2m+1, C2n+1C2m+1, Pn[C2m+1], C2m+1[Pn], C3[C2m+1], C2m+1[C3] 等图类的一般邻点可区别边色数。 相似文献
34.
几类弱积图的邻点可区别一般边染色 总被引:1,自引:0,他引:1
讨论了弱积图邻点可区别一般边染色,给出了P2n×Km,C2n×C2m,C2n+1×C2m+1,C2n+1×Km的邻点可区别一般边色数,得到了当G和H都无孤立边且色数均至少为3时,G×H邻点可区别一般边色数至少为3的结论. 相似文献
35.
本文应用本征通道量子亏损理论(EQDT),系统地研究了BeⅠ等电子序列(BeⅠ-MgK)的高激发态结构。得到了描述高激发态结构的EQDT参量(μα,Ui)以及它们随核电荷数增大的变化规律。以这些参量作为输入,获得了类Be体系2snp.2pns,2pnd组态的全部Rydberg能级及混合系数。结果表明:理论值与实验值在高激发能区趋于一致,相对误差在10-5左右。 相似文献
36.
利用全实加关联(FCPC)方法计算了类锂离子(Z=11~20)激发态1s25p的能级及精细结构劈裂, 在此基础上计算了1s22s~1s25p的跃迁能和振子强度. 相对论和质量极化效应对能量的修正用微扰论计算, 还估算了来自量子电动力学效应的修正. 所得到的理论结果与现有的实验数据符合得很好. 相似文献
37.
用全实加关联方法计算了类锂离子(Z=11~20)激发态1s2nf(n=6,7,8)的能级和精细结构劈裂,并计算了偶极跃迁1 s23d-1s2nf(n=6,7,8)的跃迁能和振子强度.非相对论能量用Rayleigh-Ritz变分法确定,相对论修正和质量极化效应用微扰论计算,还估算了来自量子电动力学效应的修正. 相似文献
38.
设G是一个简单图,f为G的一个E-全染色.对任意点x∈V(G),用C(x)表示在f下点x的色以及与x关联边颜色所构成的集合.若u,v∈V(G),u≠v,有C(u)≠C(v),则f称为图G的点可区别E-全染色,简称VDET染色.图G的VDET染色所用颜色数目的最小值称为图G的点可区别E-全色数(简称为VDET色数),记为χevt(G).利用分析法和反证法,讨论并给出完全二部图K3,n(3≤n≤17)的点可区别E-全色数. 相似文献
39.
利用全实加关联的方法计算类锂体系(Z=11-20)1s^2 3s-1s^2np(4≤n≤9)偶极跃迁振子强度,分析所得的结果的物理规律,并与现有的实验数据比较,结果符合得很好,实现了对具有较大核电荷数的类锂体系任意高激发态的能量的理论预言. 相似文献
40.
用全实加关联方法计算了Co24+离子1s22s和1s2np(n≤9)态的非相对论能量.得到的1s22s和1s22p态的结果与Yan等人的高精度计算结果符合的很好.在计算相对论效应和质量极化效应对体系能量的一级修正的基础上,通过引入价电子的有效核电荷,在类氢近似下,估算了对能量的高阶相对论修正和量子电动力学修正,计算了该离子1s22s-1s2np的跃迁能,波长和在3种规范下的振子强度.得到与现有实验数据符合得很好的结果.与量子亏损理论结合,将对该离子能量和振子强度的理论预言准确地外推到包括连续态的整个能域. 相似文献