广义Chebyshev滤波器的交叉耦合模型实现

通过对广义Chebyshev滤波器设计的深入研究，提出了由指标得到传输零点的综合方法，再利用三腔结构确定网络拓扑结构并采取优化算法求解交叉耦合矩阵，最后用Ansoft HFSS建立同轴腔体滤波器模型，仿真结果与理论结果吻合得较好，验证了这种综合方法的有效性．     

一类新的窗函数——卷积窗及其应用

提出了用若干矩形窗的卷积运算构造出一类新的窗函数, 称其为卷积窗; 给出了第1至第8阶卷积窗的时、频域表达式; 研究了卷积窗在高精度谐波分析中的应用. 结果表明: 与具有相同时长的其他著名窗函数相比, 当采样同步误差较小时, 卷积窗具有最小的频谱泄漏效应, 因此特别适合于周期信号的高精度谐波分析和参量估计. 误差分析和数值结果均表明: 当使用p阶卷积窗对大约p个周期的采样信号加窗时, 各阶谐波的频率误差、振幅误差及相位误差均与相对频偏的p次方成正比.     

电磁场中的广义最小作用量原理及其应用

物理现象的一般规律可以用最小作用量原理来描述,也就是说,真实规律对应着作用量的稳定点,例如光学中的Fennat定理和静电学中的Thomson定理。在电动力学中,当作用量处于稳定点时,系统满足Lagrange方程,这个作用量一般定义为Lagranse函数对时间的积分,即此时的最小作用量原理可以表述为:“事物真实运动的轨迹使作用量处于稳定点”。     

无耗媒质反射系数的非线性方程及其新的近似逆散射解

在一维非均匀媒质的逆散射中,Jaggard等人研究了反射系数的非线性方程,并给出了重建介电常数剖面的一个逆散射解^[1]。     

光程、Fermat原理与最小作用量原理之比较

通过左、右手坐标构架的对比提出了基于光程表示的广义折射率形式,从而揭示了为二次形式所掩盖的折射率的符号．进而对Fermat原理进行了推广,由此得到了折射定律的一般表示．在此基础上,通过与de Broglie方法的类比,并结合路径积分方法,对作用量原理与Fermat原理进行了对比．     

基于物理相互作用的预处理方法及其在电磁散射和辐射问题中的应用

提出了一种新颖的基于物理相互作用的预处理方法,用于对电磁辐射和散射问题生成的系数矩阵进行预处理.通过在每个结点求解小型线性方程组,可获得相应预处理矩阵参数.应用得到的预处理矩阵对大型系数矩阵进行预处理,可以明显减少计算所需要的迭代步数.文中给出了将该预处理方法应用于电磁散射和辐射的例子:分别为基于多层多极快速算法(MLFMA)求解三角反射器散射问题的计算,和对缝隙阵天线、基站天线辐射问题的计算.计算结果验证了该预处理方法的有效性.     

含有多个阶梯结构的波导的精确分析

用模式匹配方法分析H面阶梯波导,将每个区域的切向场表示为几个矩阵相乘的形式,即一个关于x的函数矩阵F（x）与一个关于z的函数矩阵H（z）以及一个由本区域的场幅系数构成的列向量的乘积。在边界条件的处理上,通过对F（x）矩阵进行加权积分得到线性方程组。以上表达方式的优点是：（1）易于构造线性方程组;（2）易于选取不同的权函数;（3）易于编程应用到多个阶梯级联的情形。在计算场幅系数时,仅涉及一次矩阵求逆运算,未出现相对收敛现象。数值例子验证方法的正确性和灵活性。     

非互易媒质的本征导磁率和本征波

导出了平面波在非互易媒质中传播时,起本质作用的本征导磁率和基本传输模式本征波,本征导磁率对应本征波中的传输常数。且一切传输模式均可认为最本征波的线性组合,文中还证明了:一般情况下,本征波是椭圆极化.     

具有独立电磁响应的三角形人工电磁媒质

提出了一种同时具有电磁模式响应的人工电磁媒质的综合构成(SC)方法.在介质基板上单面刻蚀的三角形金属开口对环只具有磁响应,即只具有负的磁导率,在介质基板上单面刻蚀的金属线阵列只具有电响应,即只具有负的介电常数,SC方法通过将金属线设计在开口环的中部,将以上两种结构连接起来,从而构成同时具有电磁响应的三角形电磁谐振(TER)单元结构,并通过将TER排成阵列构成新型人工电磁媒质.理论仿真与实验测量结果表明,与传统的金属环加线结构相比,TER单元具有电响应与磁响应的双阻带特性,并且由其构成的双负媒质的左手传输通带带宽比环加线结构的带宽扩展了217%.