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161.
为了研究井眼中钻井实体膨胀时的力学环境,选用35CrMo钢管,将金属塑性加工领域的网格法引入石油管程领域,对实体膨胀管的纵向金属流动规律进行了试验研究,发现膨胀管膨胀过程中存在明显的纵向金属流动不现象,并对造成这一现象的原因进行了分析。同时对膨胀后的管子材料进行了金相分析,金相分析结果证实了网法的分析结果,说明了将网格法引入石油工程领域是可行的。  相似文献   
162.
在现阶段信息技术与课程整合成为了国内、外教育界非常重视的一个研究课题。同时信息技术与课程整合也是信息技术教育应用进入第三个发展阶段后信息技术应用于教学过程的主要模式。但是在实际的整合过程中,还存在着很多不足之处。  相似文献   
163.
二、低压管道输水灌溉技术低压管道输水灌溉简称“管灌”,是用低压管道代替明渠,从地面以下直接送水到田间,被农民形象地称为“田间自来水”.  相似文献   
164.
黄山峰  徐永庆  徐晶晶 《科技信息》2013,(17):349-349,379
随着我国公路建设的迅猛发展,人们对公路质量及行车舒适性的要求越来越高。水泥稳定碎石是一种半刚性基层,具有良好的力学性能和板体性、水稳性、抗冻性且整体性强的特点,被广泛用于修建公路路面基层或底基层;虽然其优点很多,使用范围也比较广泛,但是若对其特点了解不足,施工质量控制不好,就不能充分发扬其长处,甚至会留下工程隐患,造成严重的后果。  相似文献   
165.
激光诞生后,出现了两种正交偏振激光器:Zeeman双频激光和四频环形激光陀螺. 而由两个反射镜构成谐振腔的激光器、即驻波激光器,其内放入双折射元件时的物理效应和应用却成为空白. 综述了过去十几年国内外,特别是研究了正交偏振驻波激光原理和器件方面取得的进展. 首先,导出激光频率分裂的公式,并利用了几乎全部的量子光学现象(各种双折射元件及其物理效应)实现了驻波激光器正交线偏振激光振荡. 这些量子光学现象有:晶体石英双折射效应、方解石双折射效应、应力(光弹)双折射效应、光电双折射效应等. 其次,实验中观察发现了若干激光物理现象,如晶体石英旋光性造成的频率分裂畸变,强模竞争发生时的两频率间隔,频率分裂的越级等. 再次,由于原理的限制,传统的Zeeman双频激光器输出的频差不可能大于3?MHz. 为了解决这一问题,实验室制成了几种原理的正交偏振双频激光器件:可输出40?MHz到几百MHz频差的双折射双频激光器;可输出从1?MHz到几百MHz频差的双折射-Zeeman双频激光器和双双折射双频激光器;输出巨大频差(几个GHz)的LD泵浦YAG双折射双频激光器;纵模间隔约为c/4L(普通激光器为c/2L)的激光器等.  相似文献   
166.
公共体育足球选项课基本技术教学的探讨   总被引:2,自引:0,他引:2  
总结多年足球教学经验,提出新的教学理念,分析了足球基本技术教学的重点,提出了提高足球基本技术教学的具体方案。  相似文献   
167.
自混合干涉效应及其在位移测量应用中的进展   总被引:3,自引:0,他引:3  
对自混合干涉系统的位移测量研究进展进行了综述.首先对自混合干涉的发展概况进行了介绍,然后着重介绍了基于自混合干涉系统的位移测量系统.文中将基于自混合干涉的位移测量技术分为条纹计数法,模跳测量法,合成波长测量法,拍频测量法,光回馈水平差异测量法,分区细分法.条纹计数法最易于实现,系统最简单,但分辨率低,一般为半个光波长.模跳测量法利用跳模原理进行测量,分为开环和闭环模跳测量法两类,所对应的分辨率分别为40和50 nm.合成波长测量法则利用双激光器同时回馈时两激光器光强条纹相位差异实现位移测量,测量速度和范围相对于传统单激光器相位测量法大大提高.拍频测量法利用光回馈引起激光器频率变化的现象对位移进行测量,系统的分辨率为5 nm.光回馈水平差异测量法巧妙运用透镜实现系统不同水平的光回馈,实现系统的分辨率为20 nm.分区细分法则利用双频激光器中两垂直偏振光光强曲线交叉变化的特点,对条纹交叉结果进行分区,能实现分辨率为八分之一光波长.文中同时对各种测量方法的原理进行了介绍,对各自系统的优缺点也进行了评述.  相似文献   
168.
力学中一类Poisson方程边值问题解的性态@练饮棠...  相似文献   
169.
对高职高专院校学生教育管理的思考   总被引:1,自引:0,他引:1  
陈永庆 《科技咨询导报》2007,(5):215-216,218
教育是一个国家,一个民族进步的灵魂;高等职业教育的成败与否直接影响了国家经济的发展与繁荣。在当前形势下,高职高专学校对学生的教育和管理面临着一个新的课题。在不断的教育实践探索中,人们逐渐认识到“以人为本”、实施人性关怀及培养学生健全的人格等方面教育的重要性和紧迫性;并由此引发了适应新时期教育管理的一些问题的探索和思考。  相似文献   
170.
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