一个稳态轴对称非Kerr黑洞时空中的粒子能级与非热辐射

黑洞质量多极矩的存在和裸奇点的出现对视界附近的粒子能级分布产生强烈的影响，在非Keer黑洞视界附近有正、负能级交错区，其粒子能级交错区与稳态Kerr黑洞时空中的情形不同，稳态非Kerr黑洞的非热辐射与质量多极矩有关。     

一类稳态轴对称非Kerr黑洞视界附近的Dirac能级

研究了一类具有质量多极矩的稳态轴对称非Ｋｅｒｒ黑洞视界附近的Ｄｉｒａｃ能级。用计算机绘制了几种能级图形。能级的形态不同于Ｋｅｒｒ黑洞和史瓦西黑洞，显示了这类非Ｋｅｒｒ黑洞的自旋和质量多极矩的影响。     

确定动态球对称与平面对称时空中的Dirac能级分布的一种方法

在球对称动态时空与平面对称动态时空中，用乌龟坐标变换，通过解弯曲时空中的Ｈａｍｉｌｔｏｎ－Ｊａｃｏｂｉ方程，求出了动态球对称与平面对称时空中的Ｄｉｒａｃ能级分布的精确表达式．     

一个非克尔黑洞时空中的粒子能级

讨论了在一个非克尔黑洞时空中的粒子能级分布与描述轴对称源的静态和稳态形变参数的关系问题。     

动态Dilaton-Maxwell黑洞周围时空中Dirac粒子的量子能级

从Dilaton-Maxwell黑洞周围时空中旋量粒子的Dirac方程,经分离变量并退耦后的径向方程和角向方程出发,导出了Dirac粒子的能级方程,得到了粒子的能量分布不仅与粒子的质量、电荷、自旋量子数、角量子数、磁量子数有关,还与黑洞周围时空结构及视界变化率有关,给出了动态Dilaton-Maxwell黑洞自发辐射Dirac粒子的能量条件.     

变加速直线运动荷电黑洞时空中的粒子能级与非热辐射

文章为了精确地求出一个直线加速运动荷电黑洞时空中的粒子能级 ,并在此基础之上 ,对此黑洞视界附近的粒子能级的分布特征进行研究 ,从而搞清楚此黑洞的非热辐射特征。作者采用在直线加速运动荷电黑洞时空中求解Hamilton -Jacobi方程 ,并采用广义的乌龟坐标变换将Havnilton -Jacobi方程变成乌龟坐标下的形式 ,以便求出粒子广义动量的径向分量 ,进一步求出粒子能量 ,有了粒子的能量表达式便可以研究此黑洞视界附近的能级及此黑洞的非热辐射。结果表明 ,粒子能级分布与黑洞荷电产生的电磁四维势有关 ,还与黑洞的蒸发率等因素有关 ,黑洞非热辐射粒子的能量范围与四维电磁势的A0 和A1分量有关 ,还与黑洞的蒸发率 ( rH)有关。因此 ,此黑洞有非热辐射 ,辐射粒子的能量范围与A0 、A1和 rH 有关     

动态球对称黑洞中荷电Dirac粒子的Hawking辐射

研究动态球对称黑洞视界附近荷电Dirac方程的解，得到视界位置和Hawking辐射温度，成功地导出了Hawking热谱公式。     

含整理单极动态黑洞中Dirac粒子的热辐射

从粒子的Dirac方程出发计算了黎西旋系数,并通过构造合适的零标架,引入广义乌龟坐标变换,Dirac方程被退耦,利用Damour-Ruffinni方法,获得了整体单极动态时空中粒子的霍金辐射谱.     

球对称动态黑洞周围时空中标量粒子的能量

利用弯曲时空中标量粒子运动的Hamilton—Jacobin方程，研究球对称动态黑洞周围时空中标量粒子的能量，得到了粒子的能量不仅与粒子的质量有关，还与黑洞的时空结构及黑洞视界的变化有关。给出了带电蒸发黑洞发生自发辐射的能量条件。     

Reissner-Nordstr(o)m黑洞Dirac场的统计熵

利用改进的brick-wall模型,给出了Reissner-Nordstr m黑洞Dirac场的熵.结果表明,当调整截断参数,使4r2+ε'/■m2-Q 2=1/90π时,则熵为SF=7A H/8,或可表示为SF=288π(M+■M2-Q 2).     

球对称动态黑洞Dirac场的量子热效应

用新的方法研究了球对称动态黑洞的热效应 .从Dirac四分量方程出发 ,经广义Tortoise坐标变换 ,直接导出黑洞的事件视界面方程及温度函数 ,并最终获得了Dirac粒子的热谱公式 .     

Schwarzschild黑洞Dirac场的统计熵

利用改进的brick-wall模型,给出了Schwarzschild黑洞Dirac场的熵.结果表明,当调整截断参数,使4r2M＝1/90π时,则熵为SF＝7AH/8,或可表示为SF＝7πM.     

Reissner—Nordstroem黑洞Dirac场的统计熵

利用改进的brick—wall模型，给出了Reissner—Nordstroem黑洞Dirac场的熵．结果表明，当调整截断参数，使4r^2，／√m^2-Q^2=1／90π时，则熵为．Sr=7AH／8，或可表示为．SF=28π/8（M＋√M^2-Q^2）