双掺铌酸锂晶体的光散射光强阀值效应及其应用

用多波耦合理论分析了铌酸锂晶体中的扇形噪音形成机制,结合单载流子两级系统解释了双掺铌酸锂晶体的光致光散射光强阈值效应,进一步分析了掺杂铌酸锂晶体中信号光和噪音光之间在光放大上的竞争,并理论预言了双掺铌酸锂晶体在进行双光束耦合时存在最佳泵浦光强和最佳光生伏特场。     

几种光折变晶体二波耦合特性研究

从理论上推导并分析了几种４ｍｍ点群的光折变晶体ＢａＴｉＯ３，ＫＴＮ，ＳＢＮ，ＫＮＳＢＮ的二波耦合特性．理论和实验结果都表明前向二波耦合与相向二波耦合有不同能量转移特性．相向二波耦合能量转移方向不仅依赖晶体中光生载流子的电荷符号及入射光与晶体ｃ轴相对取向，而且依赖于晶体电光系数各分量的相对大小．     

Ce：KNSBN晶体光折变效应温度特性实验研究

介绍了Ce:KNSBN光折变晶体温度效应（300—400K）的实验研究,分别给出了两波耦合和四波混频相位共轭的测量结果。     

掺Mn钾钠铌酸锶钡晶体光折变研究

实验中，生长、极化、制备出了掺０．０２％和０．０４％Ｍｎ钾钠铌酸锶钡晶体样品，并对其二波耦合、二波耦合响应时间及自泵浦相位共轭进行了测量．研究发现：掺Ｍｎ可以有效地增加钾钠铌酸锶钡晶体的吸收，在波长６３２．８ｎｍ，０．０２％Ｍｎ晶体样品的二波耦合增益系数大于７ｃｍ－１而０．０４％Ｍｎ晶体样品的二波耦合增益系数大于９ｃｍ－１，０．０４％Ｍｎ晶体样品二波耦合增益时间响应比０．０２％Ｍｎ晶体样品二波耦合增益时间响应快近４倍；０．０４％Ｍｎ晶体样品有很高自泵浦相位共轭反射率，高达７０％．实验研究表明：掺Ｍｎ可以提高钾钠铌酸锶钡晶体在长光波段的光折变性能     

乘法噪声对双模激光竞争效应的影响

讨论了乘法噪声对双模激光模间竞争效应的影响．通过线性稳定性分析,得到一些极有意义的结论：在强耦合区,若无乘法噪声存在时,两模的竞争效应表现为只有一个模能建立起稳定振荡,而另一个模被抑制,但当有乘法噪声存在时,两个模可能同时建立起稳定振荡;在弱耦合区,若无乘法噪声存在时,两模的竞争效应表现为两个模能同时建立起稳定振荡,但当有噪声存在时,两模中可能有一个被抑制．     

掺铑BaTiO_3晶体的二波耦合特性

对ＢａＴｉＯ３：Ｒｈ晶体中的相向和前向二波耦合特性进行了实验观测,并进行了理论分析．结果表明,掺铑ＢａＴｉＯ３晶体相向二波耦合（ＣＴＷＭ）能量转移特性与前向二波耦合（ＦＴＷＭ）能量转移特性存在较大差别．二波耦合的能量转移方向不仅依赖于光生载流子的电荷符号,而且与光折变晶体的电光系数各分量的相对大小有关．ＣＴＷＭ的能量转移方向与电光系数各分量的关系十分密切．     

双掺杂LiNbO3晶体光谱和光折变特性

报道了双掺杂CeFe,CeMn,MnFe生长态LiNbO3(LN)的光谱及光折变效应二波耦合增益特性.研究表明,双掺杂浓度较高时,生长态的LiNbO3晶体的透过率光谱范围较小,光折变效应二波耦合增益较低.几种双掺杂晶体都比单掺Fe晶体的光折变效应二波耦合增益低,表现出较强的抗光折变特性.     

双掺杂LiNbO_3晶体光谱和光折变特性

报道了双掺杂Ce :Fe ,Ce :Mn ,Mn :Fe生长态LiNbO3(LN)的光谱及光折变效应二波耦合增益特性 .研究表明 ,双掺杂浓度较高时 ,生长态的LiNbO3晶体的透过率光谱范围较小 ,光折变效应二波耦合增益较低 .几种双掺杂晶体都比单掺Fe晶体的光折变效应二波耦合增益低 ,表现出较强的抗光折变特性     

几种光折变晶体二波耦合特性研究

从理论上推导并分析了几种４ｍｍ点群的光折变晶体ＢａＴｉＯ３,ＫＴＮ,ＳＢＮ,ＫＮＳＢＮ的二波耦合特性。理论和实验结果都表明前向二波耦合与相向二波耦合有不同能量转移特性。相向二波耦合能量转移方向不仅依赖晶体中光生载流子的电荷符号及入射光与晶体ｃ轴相对取向,而且依赖于晶体电光系数各分量的相对大小。     

极性晶体中极化子的性质

本文研究极性晶体中极化子的性质，采用微扰法导出了极性晶体中极化子的基态能量和有效质量。在计及电子在反冲效应中发射和吸收不同波矢的声子之间的相互作用时，讨论对极化子性质的影响，结果表明．反冲效应中不同波矢的声子之间的相互作用对极化子自陷能的影响随耦合常数的增加而增大。     

LiNbO3:Fe晶体中两光束非同时打开对耦合过程的影响

采用非同时打开的信号光和抽运光在光折变材料LiNbO3:Fe晶体中进行耦合,研究两波耦合增益随时间变化的规律.结果表明:光扇效应对LiNbO3:Fe晶体两波耦合动态过程有显著影响.当入射光光强小于光扇效应的阈值时,信号光和抽运光不同时打开的条件下,两光束耦合过程中,能量增益G随辐照时间变化的曲线与两束光同时打开时基本相同;当入射光强大于光扇效应的阈值时,信号光和抽运光打开的顺序和时间间隔Δt不同时,光束耦合能量增益G随时间变化不同.由于光扇效应对抽运光的能量散耗,最大能量增益G的值随着Δt的增大而减小,而且G达到最大值所用时间随着Δt的增大而延长.     

光折变晶体中与光强有关的二波耦合及能量转移

用一种模型对对称入射的两束相干光在光折变晶体内的耦合即能量转移进行了分析,导出了单边入射二波耦合的信号光放大率的解析表达式。分析了对KNSBN光折变晶体的二波耦合测量结果,求得与光强有关的耦合常数值。此外,给出了信号光放大率及两束光的光强随入射光强、束比、吸收系数、饱和耦合常数及介质厚度变化的曲线。     

3阶非线性效应对飞秒脉冲在掺镁铌酸锂晶体中时域延迟的影响分析

将3阶非线性效应引入至基于电光效应控制的超短脉冲群速度理论模拟研究:当改变输入光强、操作温度、波矢失配、极化周期以及横向直流电场时,2阶和3阶非线性效应的共同作用对超短脉冲在掺镁铌酸锂晶体中传播群速度的影响要明显大于仅考虑2阶非线性效应的作用效果.3阶非线性的引入进一步完善了基于块状晶体电光效应的偏振耦合效应,实现“慢光”方案的理论指导意义.     

Ce:KNSBN晶体中扇形光的时间演化

利用实时数据采集处理系统,实验研究了光扇的时间演化,测量了Ce:KNSBN晶体的光扇写入光强阈值,讨论了光扇效应对两波耦合动态过程的影响.     

掺铑BaTiO3晶体的二波耦合特性

以ＢａＴｉＯ３：Ｒｈ晶体中的相向和前向二波耦合特性进行了实验观测，并进行了理论分析。结果表明，掺铑ＢａｓＴｉＯ３晶体相向二波耦合能量转移特性与前向二波耦合能量转移特性存在较大差别。二波耦合的能量转移方向不仅依赖于光生载流子的电荷符号，而且与光折变晶体的电光系数各分量的相对大小有关。     

动高压下HMX各向异性单晶及界面的热力学本构模型

由于晶体尺度的力-热耦合效应对炸药复合材料中热点形成的重要性,该文考虑热力学一致性条件,建立了HMX含能单晶动高压的热力学本构模型.利用基于位错动力学的晶体塑性理论,描述含能单晶晶内沿特殊取向择优的塑性行为;并将状态方程引入本构模型描述高压下的非线性弹性.对HMX单晶及两不同取向晶粒/界面的结构,进行一维平面应变冲击加载响应的数值模拟.界面效应采用了内聚力界面本构描述.预测得到的单晶试样粒子速率与文献中实验结果吻合很好,并分析了晶体取向、界面性能、两晶粒相对取向对能量耗散分配及对温度分布的影响.     

Kerr效应和虚光场对"两个二能级原子-单模光场"系统光子统计演化特性的影响

研究Kerr介质中,非旋波近似下两个二能级原子与单模光场相互作用的平均光子数的时间演化规律,讨论了Kerr效应和虚光场效应对系统光子统计演化特性的影响.结果表明虚光场的影响使系统出现量子噪声,光场频率ω、Kerr介质常量μ和原子间耦合系数g的增大都将使量子噪声减小;原子间耦合系数g和Kerr介质常量μ的增大使光子统计演化的拉比振荡的振幅变小.     

铁磁和反铁磁晶体中非线性电磁波的传播特性

本文对在铁磁和反铁磁晶体中传播的电磁波的下列非线性贡象作了简要论述：（１）非线性磁化效应引起的静磁波的频率转换，（２）周期皱纹波导中非线性静磁表面波的禁带频移，（３）静磁波激发的光波模耦合，（４）电磁波经反铁磁膜层透射的功率多稳效应．     

表面极化子的基态能量

本文研究极性晶体中表面电子与在面光学声子相互作用的性质，采用微扰法导出表面极化子的基态能量．在计及反冲效应中不同波矢的声子之间的相互作用时，讨论对表面极化子性质的影响，结果表明，反冲效应中不同波矢的声子之间的相互作用对表面极化子的自陷能的影响随耦合常数ａ＿ｓ的增加而加大．     

LiNboO_3:Fe晶体中入射光光强分布对“扇形”光的影响

研究了LiNbO3：Fe晶体中入射光光强分布对“扇形”光的影响．结果证明,其影响很小．由此,可得出结论,LiNbO3：re晶体中的“扇形”光的种子光来源于晶体中的缺陷散射．