玻色子表面δ相互作用研究sdgIBM1核谱

用ｓｄｇＩＢＭ１的组态混合波函数和玻色子表面δ相互作用研究三玻色子核的能谱，理论计算结果令人满意，能拟合比ｓｄｇＩＢＭ１多得多的能级，误差还更小，说明ｇ玻色子起着重要的作用，进一步证明这种模型是成功的。     

玻色子表面相互作用与核谱 二

我们用玻色子表面与力作为玻色子之间的有效相互作用力，并用ｓｄ玻色子组态混合波函数研究了一些四玻色子核的低伏能谱。理论计算的结果和实验的符合程度令人满意，表明这种模型是合理的，成功的。     

玻色子亲态比系数的公式（Ⅱ）─—四玻色子亲态比系数的显示式

本文推导出四个全同玻色子的亲态比系数的显示式，这种公式在相互作用玻色子模型中用玻色子有效相互作用计算核谱时很有用     

玻色子亲态比系数的公式（II）：四玻色子亲态比系数的显示式

本文推导出四个全同玻色子的亲态比系数的显示式。这种分式在相互作用玻色子模型中用玻色子有效相互作用计算核谱时很有用。     

玻色子亲态比系数的公式(Ⅰ)——三玻色子亲态比系数的显示式

本文推导出三个全同玻色子的亲态比系数的显示式,这些公式在相互作用玻色子模型中用玻色子有效相互作用计算核谱时很有用.     

微观sdg相互作用玻色子模型理论方案

提出了一种研究sdg相互作用玻色子模型的微观基础的理论方案.它是以壳模型组态及核子-核子有效相互作用为出发点,以玻色子展开和MJS代换为基础的SdIBM微观研究方案的推广.运用该方案计算了~(72)Ge核的能谱,计算结果与实验相符.     

微观sdg相互作用玻色子模型中的电磁跃迁

在微观ｓｄｇ相互作用玻色子模型的框架内阐述了研究原子核电磁跃迁性质的玻色方法和费米子方法，计算了＾６０Ｎｉ核并结合计算结果对两种方法作了仔细讨论。     

中子—质子相互作用玻色子模型中的对称态与玻色子算符定义

对于一个中子-质子相互作用玻色子模型体系,存在两种对称态近似,它们与中子玻色子和质子玻色子算符的定义有关,借助于一个简单的模型计算,我们把对称态能谱与中子-质子相互作用玻色子模型的精确结果作了比较。     

^104—110Pd核的集体激发

以Ｄｙｓｏｎ玻色子展开理论为基础建立的相互作用玻色子模型微观理论方案，已推广到有ｇ玻色子自由度的情况，本文用它研究＾１０４－１１０Ｐｄ同位链，对应的ｓｄｇ模型哈密顿量是从壳模型输入量算出，其中的系数与从唯象符合给出的数据作了比较，上述哈密顿是也用来计算了本征谱，理论值与实验资料符合得很好。     

镱同位素的能谱和电磁跃迁

采用玻色子展开技术研究了比铪更轻的镱核,计算了其6个同位素的能谱和3个核的电磁跃迁概率B(E2).大量的实验数据可以用几个可调参数来拟合,其理论值和实验值的均方根差最大为514keV,最小为60keV.电磁跃迁概率对波函数的依赖关系比能谱对波函数的依赖关系更密切,对理论的检验也更严格.研究结果表明:B(E2)理论值和实验值的最大相对误差只有10%;可将玻色子展开技术应用于更大范围的核谱,且能够反映跃迁概率随能级复杂变化的情况.     

SO（8）模型在复合粒子表象中的玻色子表示

求出了ＳＯ（８）模型哈密顿量在复合粒子表象中的玻色子近似解析表示，并与玻色子展开方法和Ｄｙｓｏｎ玻色子射方法求出的结果进行了比较。     

在一量子模型中的微观熵

对一玻色粒子-玻色场相互作用的量子系统定义了星么正变换.这一变换将可逆的刘维方程变换为不可逆的动力学方程.对这一动力学方程可在微观层次直接定义熵函数.     

最小左右对称模型中单个Z′玻色子的产生

左右对称模型中的一般特征是左右手的费米子项通过一个新的中性规范玻色子Z′来联结．研究了在左右镜像模型和左右对称模型中新的规范玻色子Z′通过e^-γ凝聚的产生过程,并讨论了在TeV能级的直线对撞机上探测该新粒子的可能性．结果表明,该过程的产生截面范围为16．23fb～206．2fb,并且左右镜像模型中的产生截面大于左右对称模型中的产生截面．在未来的高能直线对撞机上该新粒子的信号可以通过其轻子衰变道Z′→ l^＋l^-来探测．     

Has the Higgs boson been discovered?

The standard model of particle physics describes the strong and electroweak interactions of fermions (spin-1/2), gauge bosons (spin-1) and a final vital ingredient--the spin-0 Higgs boson, which gives masses to the other particles. But the Higgs boson has yet to be discovered, and its own mass is not specified by the theory. There is some evidence (although statistically not very significant) for its detection at a mass of about 115 GeV/c2, from electron-positron interactions at LEP (the Large Electron Positron collider). Indirect methods can also be used to constrain the mass of the Higgs boson, because it affects other observable quantities (for example, the mass of the W boson and some measurable properties of the Z boson). An indirect determination of the Higgs boson mass from the most recent measurements of such quantities yields a value compatible with 115 GeV/c2, but with some important caveats arising from inconsistencies in the present data.     

On extra neutral and charged Higgs bosons at the LHC

The properties of 125 GeV new particle, which was discovered in 2012 at the Large Hadron Collider (LHC), are found to be consistent with those of the Higgs boson in the standard model (SM). Hereafter the new particle is dubbed as SM-like Higgs boson. However there is still spacious room for physics beyond the SM (BSM) due to the limited energy and luminosity of the LHC. With more data, experiments will scrutinize whether the new particle is indeed the SM one or not. At the same time, one believes that discovery of the SM-like Higgs boson is just the start of the new era of particle physics. The predominant topic is whether there are other new Higgs bosons as speculated in various BSM models. In this short review, we will describe the current status of Higgs physics at the LHC and several BSM models which contain more Higgs sectors. In literatures, there are numerous studies on extended Higgs sector and a comprehensive review is beyond the scope of this review. Instead, we will present two latest studies on Higgs physics: (1) how to detect the charged Higgs boson and measure \(\tan \beta \) after including the top polarization information, and (2) how to discover the extra neutral Higgs boson via the pair production of SM-like Higgs boson.