矢引力子场度规场引力理论中荷电球体的外部解

本文讨论了矢引力子场度规场引力理论[1](以下简称VGM)中荷电球体的外部解,发现在静止与旋转的情形下,和爱因斯坦广义相对论(以下简称GR)不同的仅仅是,将GR中的引力恒量G换成G=C(1-GM/r).     

关于《矢引力子场度规场引力理论》的一些问题的讨论

本文分析了电磁现象和引力现象有关的实验资料,又在此基础上分析了《矢引力子场度规场引力理论》的一些基本问题,进而指出《矢引力子场》的真实性是值得怀疑的,特别分析了《矢引力子场》对Einstein场方程的修正是缺乏根据的,最后论述了目前较完善的引力理论仍然是Einstein的引力理论。     

两种de Sitter引力的引力规范场方程

利用文献[1]提供的de Sitter-Poincaré(DSP) 引力和de Sitter-Lorentz(DSL)引力的作用量,分别求得该两种不同引力的引力规范场方程.并对场方程中出现的de Sitter效应作了讨论.     

规范强引力的场方程

就有挠和无挠两种情况,分别求得了轻子和强子的引力与强引力的含引力规范场的场方程。     

氢原子间范德华引力的计算

自从1930年伦敦发表了关于氢原子的范德华引力计算,到现在已经三十年了,但利用伦敦公式: △E_2=(-12/(R/α_0)~6)(e~2/α_0)∑(f_(1n1)f_(1n2))/((1-(1/n_1~2))(1-(1/n_2~2))(2-(1/n_1~2)-(1/n_2~2))) (1)仅能求出偶极项△E_2=6.47e~2(α_0~5/R~6)。利挪一琼斯根据下列公式对氢原子的范德华引力进行了计算: △E_2=-1/(2|E_0|)∫ψ_1~2(1)V~2φ_1~2(2)dt_1dt_2-12e~2/α_0(R/α_0)~6∑f_(1n′)f_(1n″)((1/n′~2) (-1/n″~2))/2(1-(1/n′~2))(1-(1/n″~2))(2-(1/n′~2)-(1/n″~2)) (2)所得结果与伦敦相近。马琴拿利用了一种近似的方法,得到二级摄动的能量表示公式     

在Kerr场中的引力排斥

Kerr场中的引力排斥问题被考察了。我们证明了,对于在赤道平面中沿径向运功的质点,引力场原则上可以存在一种环式的结构:在不同的环区域内,运动质点可以经受引力吸引或引力排斥。但对于纯横向运动来说,则不可能出现引力排斥,一如在Schwarzschild场中那样。     

奇异积分integral from n=L ((f(τ))/((τ-t)~(n+α))dτ(t∈1,0<α≤1))的主值

本文定义了奇异积分integral from n=L ((f(τ)/((τ-t)~(n+α))dτ(t∈τ 0<α<1))的Hadamard主值。基于上述定义,给出了主值存在的条件及计算公式。其次,推广了留数定理和对数留数定理,并应用留数定理计算积分。     

ISO（3,1／N）超引力中引力规范场的量子化

在可采用无量纲耦合与路径积分方法假定下,计算ISO(3,1|N)超引力的引力规范场和超对称规范场的量子化结果,给出了Feynmn图及传播子,并指明该理论是可重整的。     

标量—张量场引力理论

本文对C·H·Brans—R·H·Dicke的标量一张量场引力理论做了进一步探索,并提出了不同于C·H·Brans—R·H·Dicke理论的标量—张量场引力理论,在球对称场的情况下,获得了场方程的严密解,利用这个解能予言广义相对论中的实验验证。     

N=2,D=10手征超引力的Freund-Rubin—非线性δ型解

本文结合Freund-Rubin紧致化方案和非线性6模型,给出N=2,D=10手征超引力的一个新解,真空结构为M_4~((1))×M_4~((2))×H_2,其中M_4~((1))是Ads空间,M_4~((2))是紧致的Einstein空间,H_2是非紧致的2维空间,这种解可望得到零质量的玻色子。     

关于树基数的不等式

本文利用构造性方法,得到关于树基数的以下几个不等式1 2τ_(n-1)-2≤τ_n≤3τ_(n-1)-2,n≥2;2 2~(n-4)≤τ_n≤3~(n-4),n≥5;3 sum from i=7 to n-1τ_i≤τ_n≤2sum from i=7 to n-1τ_1,n≥10。其中τ_n表示具有n个顶点的树的基数。     

场和超引力的对称性

证明规范场和物质场的超对称、内对称 ,导出超引力的超对称     

引力理论和引力速度测量

引力是最早被认识的物理相互作用,它由Newton经典理论和Einstein的广义相对论描述。相对论包括狭义的( SR)和广义的( GR),其中空间和时间是一体化的,而GR也被称为几何动力学。在Newton理论中引力速度是无限大,而在Einstein理论中引力速度是光速。 GR认为引力与电磁力不同,是弯曲时空的纯几何效应。 GR还预言存在引力波,但即使经历了近百年的实验和寻找,它仍然只是物理学家头脑中的想象。本文认为空间、时间是物理学中的独立概念,所谓空时(或时空)在自然界并不存在,没有实在性。所谓空时(或时空)无法测量,故无科学意义。所谓“时间弯曲”更是无意义的不通的表述。在引力理论中,Newton平方反比定律( ISL)非常重要,而且极为精确。 Newton理论中引力首先是力,抓住了事物的本质。很久以前许多著名科学家就知道引力传播速度比光速大很多( vG ?c ),他们是I. Newton,P. Laplace, R. L?mmel,M. Born,A. Eddington,T. Flandern等;他们普遍认为引力如以有限速度(光速c )传播,绕日运动的行星由于扭矩作用将不稳定。1805年Laplace根据月球运动分析认为引力速度vG ≥7×106 c。人们考虑了不同的引力理论模型,例如把引力当作平坦时空中的力作用,从而研究得出引力速度大于2×1010 c———Flandern根据双星轨道计算得出此值。上述多个结果均与所谓引力波无关。电磁学中也有类似现象,当计算电荷产生的静电场,或天线近区的静态场,结合实验竟发现Coulomb场传播速度可为超光速, vs =(1.01~10) c。由于Coulomb场也是ISL,其结果与引力传播相似。虫洞和曲相推进完全是GR理论的产物,建基于时空一体化和弯曲时空的理念。虽然人人都知道SR断言“不可能有超光速运动”,但GR在实际上却否定了这一说法,表明相对论内部有不自洽性。但这些研究都断言需要有能量为负的奇异物质,证明加强对负能量研究是重要的。本文最后把引力传播、静态Coulomb场传播、量子纠缠态( QES)传播三者作比较,它们都存在超光速现象。虽然我们无法指出造成这些现象的原因,但却能找出现象的规律,并为自然界的奇妙感到惊奇。     

矢引力子场度规场引力理论的几何化

本文以Riemann—Cartan空间为物理时空,引入挠空间的反对称张量Y_(μν)。,并构造了相应的Lagrangian,由此导出无源场方程组,此方程组与无源矢引力子场度规场理论的方程相同。计及电磁场的Lagarangian后,得到了以电磁场为源的场方程,并由此导出静态荷电球对称物质的外部解,进而采用V复延法,推得适于描写旋转荷电球体的外部介类Kerr-Newman度规,最后简要地讨论了该理论中相应的Birkhoff定理。     

高导数引力理论旋转物质场的引力场

将线性高导数引力场方程分解为3个附方程，利用这睦二阶方程的解求得稳定旋转物质场的高导数引力场度规，研究物质场的旋转对引力场的影响，旋转物质场的引力度规场不同于静态物质场的引力场度规，其差异联系着物质场的转动角动量，但旋转物质场激发的引力势与静态物质场的引力势相同。     

引力微子场在德西特厚膜上的局域化性质研究

本文中,我们考虑了五维引力微子场在德西特厚膜上的局域化性质.在引入五维引力微子场与背景标量场的汤川耦合的基础上,通过取规范条件Ψz=0,得到了手征引力微子场的卡鲁扎-克莱因(KK)模式所满足的耦合方程.我们发现对于引力微子场,只有右(左)手零膜可以局域化在膜上.对于有质量的KK模式,其质量谱依赖于膜上参数的取值,耦合函数的形式以及耦合常数的取值.对于给定的膜上参数,耦合函数和耦合常数,左右手引力微子场有质量的KK模式的质量谱是完全一致的.同时,引力微子场的KK模式的质量谱与一般费米场的KK模式的质量谱完全相同,但是手征性相反.这一差别为在膜上区分两者提供了重要依据.     

关于亚纯函数唯一性的一个定理

本文证明了定理:设f(z)和g(z)是两个非整函数的亚纯函数,如果0,∞是f(z)和g(z)的两个CM分担值,1是f_((z))~((n))和g_((z))~((n))的一个CM分担值,且 那么f_((z))~((n))·g_((z))~((n))≡1或者f(z)≡g(z) (n∈/N)     

一种内对称引力规范相互作用的量子理论

在文[1]的基础上提出:引力可能存在一种内对称U(1)_2规范场。这种规范场是可量子化的,并给出了弗曼图与传播子。引力相互作用是通过这种规范场实现的。引力度规范场可能包含着不可量子化的内因。     

静态球对称黑洞引力自旋场的辐出度

利用静态球对称黑洞引力自旋场的统计熵,导出静态球对称黑洞引力自旋场的辐出度,得到了黑洞的辐出度与黑洞视界温度的四次方成正比的结论.发现Stefan—Boltzmann系数不同于平直时空的值,并且在不同时空度规中该系数有不同的值.     

高价奇异积分的Hadamard主值与高阶奇异积分方程

一、高阶奇异积分的 Hadamard 主值设 L 是复平面上的曲线,考虑积分integral from n=L((f(τ))/(τ—t)~(α+1))dτ(t∈L,α≥0),(1)当α=0时,对(1)引进 Cauchy 主值,建立了解析函数的边值问题与奇异积分方程理论,它不仅内容丰富,而且在工程技术中得到广泛的应用。当α>0时,积分(1)在 Cauchy 主值意义下一般是不存在的.虽然有些作者对α的特