利用标准生成焓由相图提取活度

本文在前述近似公式的基础上，进一步推导了其精确表达式，并利用新公式计算了InSb二元系的活度，与实验值吻合很好，证实了公式的可靠性。     

粘弹性效应对高分子混合物相分离动力学的影响

采用双流模型考察了粘弹性效应对二元高分子复杂流体相分离动力学的影响。发现高分子混合物的两组分粘弹性相同时，相分离形态与简单二元流体类型，即非临界组成时少数相呈分散相，临界组成时呈双连续相，散射函数呈单峰；但相区域增长指数比简单二元流体混合物的增长指数小得多。另一方面，对于高分子混合物的两组分存在粘弹性反差的情况，非临界组成时出现相反转，并导致相区域的增长指数变大，临界组 成时出现一种持久的海绵状结构，相区域增长指数反而下降。同时由于网络结构的出现导致散射函数出现双峰和肩形峰，表明有两种特征尺寸，此时用全程圆平均的散射函数来求增长指数将失去意义，应双峰分开处理或采用界面轮廓线统计的方法来计算增长指数。     

R－（Cu，Ni）二元和三元体系相图及相形成规律

根据Ｒ－（Ｃｕ，Ｎｉ）二元和三元体系的相图及其所存在的金属化合物，探讨了这些体系的相形成规律。     

超高速碰撞成坑特性分子动力学模拟

基于开源分子动力学程序LAMMPS,对直径为4.86 nm的球形铝弹丸以10 km/s超高速撞击半无限厚铝靶进行模拟.弹坑形成的物理过程与超高速碰撞宏观现象相似,弹坑深度与宏观经验公式计算结果基本一致,获得了弹丸头部相对于碰撞点的位移随时间的变化规律;分析了靶板中冲击波传播特性,碰撞初期冲击波阵面传播速度达到12 km/s,随后冲击波传播速度逐渐减小,接近于弹性波速;弹坑周围观测区发生熔化相变,熔化时间持续0.07 ps,熔化层厚度为2.9 nm;弹坑周围观测区冷却速率达到1015 K/s量级,抑制了原子重结晶,最终呈现为固相非晶结构.      

两相UASB反应器相分离

以蔗糖为基质 ,采用连续进水的方式 ,研究两相 UASB反应器的相分离 .结果表明 ,控制酸化相 p H值为 5 .5 0～ 6.0 0 ,可得到满意的相分离效果 .运行 80 d后 ,酸化相颗粒污泥直径为 2～ 8mm ,污泥浓度为 73.61kg.m-3,COD去除 的产气率 74 0 .0 m L .g-1,COD容积负荷为 116.0 6kg.(m3.d) -1;产甲烷相颗粒污泥直径为 1～ 3mm,污泥浓度为 5 3.73kg.m-3,COD去除 的产气率 614 .4 m L .g-1,COD的容积负荷为 19.91kg.(m3.d) -1.两相 UASB反应器的 COD总去除率达 93.3%,COD容积负荷为 2 0 .82 kg.(m3.d) -1.     

图灵斑图动力学的数学机制

给出图灵斑图动力学数学机制的描述,即常微系统的稳定常数平衡态在加入扩散后发生稳定性反转,在其附近会产生图灵斑图.然后用具体的例子实现这一过程,给出产生图灵斑图所需的参数条件.     

可激发系统及其对应时空斑图综述

可激发介质的时空动力学研究一直是非线性研究领域的热点.由于其在很多实际系统中广泛存在,相关的研究结果有着重要的应用价值.当外界刺激或扰动低于激发阈值时,可激发系统会很快回到稳定态;当外界刺激超过阈值时,系统将远离定态,做弛豫振荡.在可激发系统的研究中,大部分集中在可激发系统产生的螺旋波斑图方面.螺旋波斑图是一种普遍存在于自然界中的时空斑图,物理、化学、生物体系中都存在这种动力学形式(大都是可激发系统).在实际系统中螺旋波的产生和破碎大都是有害的.比如,螺旋波是产生心动过速的主要原因,螺旋波的破碎对应着心颤(房颤、室颤)等严重的生理疾病.开展对螺旋波的动力学特征、产生和控制的方法研究非常有意义.本文对以上几个问题进行总结归纳,希望对研究者有所帮助.     

一类免碰撞编队集群模型

在本文中,研究了Cucker-Samle模型的编队问题。基于图论和李雅普诺夫函数,通过引入一类耦合作用力保证了多智能体之间在形成集群的过程中避免碰撞。在一维的情况下,证明了最终集群形成免碰撞编队。最后,数值模拟验证了理论结果的正确性。     

物理缔合高分子溶液的相分离及凝胶化

利用格子自洽场理论模型研究物理缔合高分子溶液的相分离及凝胶化行为. 给出了相分离和凝胶化点随高分子浓度和相互作用参数的变化规律及高分子链聚合度对相分离及凝胶化的影响. 结果表明, 凝胶网络的形成影响了系统的相分离.     

Pattern formation in Rayleigh-Bénard convection: Numerical simulation with a coupled-map-lattice model

The various patterns formed in Rayleigh-Bénard convection under different conditions are numerically simulated with a coupled-map-lattice model. In the case of a lower aspect ratio (L/d=5), the simulations vividly depicted the main features of the transition process from a laminar state to a soft turbulence and then to a hard turbulence. In this case, the cellular structure in a horizontal section is also reproduced. In the case of a larger aspect ratio (L/d=30), the simulations successfully reproduced the spiral-defect chaos and target chaos in the initial stage of the pattern evolution which were recently found in experiments. In this case, for a fluid ofPr=1, it is verified in simulations that both the ideal straight rolls and spiral-defect chaos are stable attractors in the same parameter regime, and that the initial condition is a decisive factor for which one of the two is formed. In the same case, for a fluid ofPr=4, the target patterns are dominant instead of the spirals, the sizes and distributions of the target are also notably dependent on the initial condition.