关于介质表面磁化电流和极化电荷分布的一点讨论

文章从不同角度对两个类似的电磁问题进行求解,在有介质存在的情况下求解电场和磁场分布时,介质界面上的磁化电流和极化面电荷的贡献不能忽略。     

有限长均匀介质圆柱体内的电场和电势

根据场方程和相应的边界条件,建立了边值问题,利用数学物理方法中的拉普拉斯变换和贝塞耳函数得到边值问题的解,最后求解了有限长均质圆柱体的内场和电春与理想情形ｌ〉〉Ｒ下完全一致。     

均匀带电半球面底面上的电场与电势

根据均匀带电球面内电势处处相等的特点和电势叠加原理两种方法求解了均匀带电半球面底面上的电势分布;运用电场强度公式计算出均匀带电半圆环轴线一点电场强度,并利用此结果结合Taylor展开得到均匀带电半球面底面上一点电场强度的级数解.     

ε→∞时介质球的电势

从求解拉昔拉斯方程入子,利用极限条件和边界条件推出了介质球在点电荷电场中产生的电势分布规律,并由此推出了当介质球的电容率ε→∞时,介质球在电场中为等电势体.     

介质球在均匀电场中极化的初等分析法

本文将均匀介质球置于均匀电场中的极化过程分为若干阶段，根据唯一性定理从边值条件出发，用初等方法得出了介质球的极化电荷面密度及电极分布。     

带电球面及附近电场的分布

对带电球面及附近电场的不连续分布 ,给出一个“量”的概念 ,以便于对界面上电场跃变的理解有所帮助     

带电圆环电场的普遍分布

对逞电圆环在全空间的电场分布,先用椭圆积分计算电势,再经梯度运算求民场的普遍表达式,而将圆环平面内、中心轴线上的场作为特例方便地予以讨论。     

利用Matlab软件数值模拟均匀带电椭圆形环在中心轴线上的电势及电场分布

在直角坐标系中分别表示出了均匀带电椭圆形环在中心轴线上任意位置处的电势及电场。并利用数值模拟显示了在中心轴线上的电势分布和电场分布,图象显示在中心位置处电势最大随着离中心点距离的增大电势越来越小且电势是以中心点为对称点,在无穷远处电势为零;电场也是以中心点为对称点并在中心点处电场强度为零,远离中心点时电场强度逐渐增加达到最大值时电场强度随着离中心点距离的增加再逐渐减小,在无穷远处电场强度变为零,电场强度以中心点为对称点且方向相反。     

自然电场分布规律及其分析

通常在介绍用自然电场法确定地下水流向时,只提到“8”字形,而实际工作中发现自然电位的平面分布不仅有“8”字形,还有玫瑰花形。本文用数学物理方法,结合水文地质原理,对这两种类型的理论和实测曲线作了进一步的分析,指出玫瑰花形是由地下水沿多方向流动产生的过滤电场的迭加所致,为解释多轴向的自然电位曲线提供了理论依据。图7,参3。     

非同心介质球壳内外的电场分布

利用分离变量法得到处在均匀外电场中非同心介质球壳内外电场表达式,数值结果显示尽管非同心球壳最内层介质中的电场不同于同心球壳的匀强场而是非匀强场,且在轴线上沿外场方向场强增大,但也非常接近均匀电场.     

孤立带电导体凹凸形尖端表面电荷与电场分布

从电荷分布的微观解释和导体表面电场的特性出发,对孤立带电导体凹凸形尖端处表面电荷与电场分布进行了定性分析;根据此带电导体的等势面与电力线正交的特性,给出了此带电导体尖端处的表面电荷与表面电场间的定量关系式,并进行了讨论.     

电场场量在真空和介质中表述的转化

处于静电场中的介质要被极化,极化产生的束缚电荷要产生束缚电场,该电场叠加到原来的电场中,构成静电平衡时的总电场.本文讨论了电场场量在真空中和在介质中表述的转化,说明当把场量中的介电常数0ε从换为ε时,其中已考虑了束缚电荷对场量的贡献,对场量无需作进一步处理即得到介质中场量的表述.     

用叠加原理求解无限长均匀带电圆柱面产生的场强

根据叠加原理。求出了均匀带电圆柱面在空间任一点产生的场强。并指出带电圆柱面表面的电场强度有跃变．     

二维网格状电荷分布空间电场特性研究

运用有限差分法的基本理论,分析了二维网格状电荷分布空间电场的变化规律,得出解析表达式,用MATLAB编程数值模拟方法,模拟二维网格状电荷分布空间电场的变化特性。     

中性导体在均匀磁场中旋转时电荷分布的简易推论

从缓慢运动 (υ c)介质的麦克斯韦方程组出发 ,直接导出中性导体在均匀磁场中轴对称旋转时 ,电荷分布的相关公式 ,并用求解泊松方程和拉普拉斯方程验证了这些公式的正确性 ,且具有普遍性意义     

点电流源在双层导电介质中的电势及其应用条件

本文从求解拉普拉斯方程入手,利用极限条件和边界条件推出了半无穷大空间中的双层导电介质在点源电流场中产生的电势分布规律,推出了几种特殊情况下的电势分布规律．导出了点电流源在双层导电介质中产生的电势及电势的条件．     

外电场作用下R-R分布的荷电颗粒的凝聚

静电除尘器中入口飞灰颗粒群的粒径分布一般符合R-R分布。该文采用分段数值模拟的方法,将控制方程在计算域内按照质量和荷电量离散,研究外电场作用下初始粒径分布符合R-R分布,同一粒径的颗粒荷电量符合Boltzmann平衡电荷分布的荷电颗粒的凝聚。结果表明:荷电颗粒群经历外电场作用下的凝聚过程后,其粒径分布仍然保持R-R分布状态,只是平均粒径加大,粒径分布更加集中;同一粒径的颗粒荷电量仍然保持Boltzmann平衡电荷分布。静电除尘器各电场间增加凝聚场以降低燃煤锅炉可吸入颗粒物污染是可行的。     

外电场作用下R-R分布的荷电颗粒的凝聚

静电除尘器中入口飞灰颗粒群的粒径分布一般符合R-R分布。该文采用分段数值模拟的方法,将控制方程在计算域内按照质量和荷电量离散,研究外电场作用下初始粒径分布符合R-R分布,同一粒径的颗粒荷电量符合Bo ltz-m ann平衡电荷分布的荷电颗粒的凝聚。结果表明:荷电颗粒群经历外电场作用下的凝聚过程后,其粒径分布仍然保持R-R分布状态,只是平均粒径加大,粒径分布更加集中;同一粒径的颗粒荷电量仍然保持Bo ltzm ann平衡电荷分布。静电除尘器各电场间增加凝聚场以降低燃煤锅炉可吸入颗粒物污染是可行的。     

基于源电荷模式的改进型地闪先导在有耗大地情况下电场分布特征

基于源电荷先导模式建立了适用于有耗大地情况下先导电场的计算模型,并利用人工引雷观测数据对模型进行了验证。运用新模型通过对有耗大地情况下地闪先导电场影响因素的模拟分析,结果表明当先导通道电荷密度分别呈线性、均匀和指数分布形式时,其模拟的地闪先导电场幅值都随着先导通道高度的增大而趋于稳定,对先导电场起有效作用的是先导通道贴近地面的一定高度内电荷分布且与离通道的距离有关;先导电荷的传播速度对先导电场波形的半峰值宽度有显著影响,而大地相对介电常数同时影响着先导电场波形的幅值和半峰值宽度,且随着相对介电常数值的增大影响逐渐减小,当相对介电常数为20时与理想情况仅仅相差5%。     

外电场下热脉冲法测量聚丙烯薄膜中空间电荷

在传统热脉冲法基础上改进测量回路,实现热脉冲法在外加电场下对固体薄膜电介质中空间电荷分布的测量,在此基础上,提出了数据校正的简便方法.以商用电容器聚丙烯薄膜为例,介绍在外加电场下测量聚丙烯薄膜内部空间电荷分布随时间的变化,展示了空间电荷在聚丙烯薄膜中动态的变化趋势.通过比较不同温度情况下聚丙烯薄膜内部电场分布,分析影响空间电荷积累的两个主要因素：温度、时间,说明在外加电场下热脉冲法测量聚丙烯薄膜内部空间电荷分布简明快速有效.