Ni(mpz)_4X_2(X=C1、Br、Ⅰ)型化合物中Ni~(2+)离子的光磁性质的理论研究

本文利用d2,8-D4h完全强场能量矩阵的特征值、特征矢及相应的全组态混合EPR理论，对Ni（mpz）4X2（X=C1、Br、Ⅰ）型化合物中Ni2+离子的吸收光谱、零场分裂、顺磁g因子及颁磁磁化率、磁化强度等进行了统一的计算，理论结果与实验一致，从而对Ni（mpz）4X2（X=C1、Br、Ⅰ）的光、磁性质作出了完整的、合理的解释。     

利用微机对“Ni(M)_4X_2型化合物光磁性质”的数值计算

本文根据统一晶场理论模型，设计了计算Ni（M）4X2（M=Pz、mpz，X=Cl、Br、I）型化合物能量矩阵的特征值、特征关以及计算其ZFS和EPR参量的计算机程序，并总结出了利用该程序对Ni（M）4X2（M=Pz、mpz，X=Cl、Br、I）型化合物的光谱、ZFS和EPR参量，并总结出了利用该程序对Ni（M）4X2（M=pz、mpz，X=Cl、Br、I）型化合物进行参量拟合的一般规律，其计算结果与实验值一致．     

Ni(PZ)_4Cl_2型化合物的光谱及EPR参量

本文利用d8（D1h）全组态混合统一晶场理论对Ni（PZ）4Cl2型化合物的吸收光谱、基态ZFS、EPR参量进行了统一的计算和理论分析，理论结果与实验一致。从而对其光、磁性质作出完整、合理、统一的解择。     

畸变晶场迭加模型,二氯四吡唑镍（II）物理性质研究

本文利用ｄ＾８（Ｄ４ｈ＾＊）对称性与ｄ＾８（Ｄ２ｈ＾＊）对称性线性迭加ｄ＾８［（１－Ｃ２）Ｄ４ｈ＾＊＋Ｃ２Ｄ２ｈ＾＊］作为Ｎｉ＾２＋离子的环境晶场，借助于强场完全能量矩阵和全组态混合ＥＰＲ理论对Ｎｉ（ｐＺ）４Ｃｌ２型络合物的吸收光谱、肖特基热容量和顺磁磁化率进行了统一计算和理论分析，理论结果与实验观测值符合甚好。从而对Ｎｉ（ｐＺ）４Ｃｌ２的光、热、磁等物理性质作出了完整、合理的解释。     

Ni（mpz）4I2型化合物的光谱及EPR参量

本文利用d^8(D4^*)全组态混合EPR理论，对Ni(mpz)4I2型化合物的吸收光谱、基态零场分裂参量D以及顺磁g因子进行了统一的理论计算，理论结果与实验值基本一致。分析表明，Ni(mpz)4I2中Ni^2 离子的环境配位构型明显偏离D4点群对称。     

单晶Ni(Pyrazole)_4X_2(X=C1,Br)的光谱研究

本文利用d8（D2h*）全组态强场近似理论，对单晶Ni（pyrazole）4X2（X=C1，Br）型化合物的光谱进行了理论计算，计算结果与实验符合较好。     

Ni(Pz)_4Cl_2型化合物的低温热容量及顺磁性质的理论研究

本文利d~8（D_(4b)）全组态混合统一晶场理论计算出来的ZFS及EPR参量，对Ni（Pz）_4Cl_2型化合物在低温下的热容量、磁化率进行了统一的理论计算，理论计算结果与实验完全一致。     

KNiF3晶体的局部结构、吸收光谱和顺磁g因子的统一解释

利用完全对角化方法和强场耦合方案,采用半自洽场（semi-SCF）自由Ni^2＋的d轨道模型和Ni^2＋-6X-（X=F,Cl,Br,I）络合物的μ-κ-α模型研究,建立了含有过渡族金属离子的晶体的局域结构与吸收光谱和顺磁g因子之间的定量关系,对KNiF3晶体的局域结构、吸收光谱和顺磁g因子作出了统一解释,预测了KNiF3晶体的光谱精细结构和零场分裂（ZFS）参量D.所得理论计算结果与实验值符合.     

通过磁现象与电现象的对称性探讨磁单极

本文以物理定律具有对称性的观点,讨论了磁现象和电现象的对称性与磁单极的关系。在进一步研究磁现象和电现象的对称性时,发现电场可以是涡旋场,也可以是有势场,磁场却只有涡旋场而没有静磁场,即出现了磁现象与电现象的不完全对称性。如果我们承认狄拉克的磁单极假设,那么磁荷的静磁场就是有势场,则磁流的电场与电流的磁场就是相似的,实现了电磁现象的完全对称性和麦克斯韦理论的完全对称性。     

Ni(pz)_4Cl_2型络合物性质理论研究中的计算方法

利用d8[(1-C2 )D 4h+C2 D 2h]全组态混合统一晶场理论模型 ,介绍了Ni(pz) 4 Cl2 型络合物的吸收光谱 ,基态ZFS、EPR参量 ,低温下的肖特基 (Schottky)热容量和顺磁磁化率的计算方法以及微机处理过程 ,总结出了利用微机对其拟合的一般规律     

Ni(puH)_2(ClO_4)_2·3H_2O中Ni~(2+)的晶位对称与谱分析

针对Mikulski等人合成的Ni（puH）2（ClO4）2·3H2O配合物，利用配位场的方法进行了理论计算，确定了该配合物的空间构型为C2v，得出了各吸收谱的理论归属与相应的晶场参数，在C2v对称下，求得了该配合物的磁矩（μcef＝3．04）与实验测定一致（误差为3．4％），从而说明了确定的该配合物的空间对称是正确的。     

用光谱和零场分裂确定晶体K2ZnF4:Ni2+的局部结构参数

采用半自洽场(semi-SCF)d-轨道模型和点电荷-偶极子模型,利用完全对角化方法,由K2ZnF4:Ni2 的d-d跃迁光谱和零场分裂D,确定了晶体K2ZnF4:Ni2 在常温(290 K)和低温(4.2 K)下的局部结构参数,并预测了顺磁g因子的大小.建立了局部结构参数与光谱、零场分裂之间的定量关系,并统一解释了K2ZnF4:Ni2 晶体的光谱和零场分裂的实验值,所得理论结果与实验值符合得很好.     

Ni1．125Co0．375[Fe（CN）6]·6．8H2O的磁性研究

合成了多金属普鲁士蓝类化合物Ni1.125Co0．375[Fe（CN）6]·6．8H2O,室温穆斯堡尔谱和红外光谱研究表明金属离子通过氰根成键即Fe^Ⅲ（s=1／2）-CN-（Co^Ⅱ／Ni^Ⅱ）（96％）和Fe^Ⅲ（s=5／2）-NC-（Co^Ⅱ／Ni^Ⅱ）（4％）。超导量子干涉仪（SQUID）场冷却表明：在16K时化合物从顺磁向铁磁转变,拟合获得顺磁居里点为16．508K,说明此化合物是铁磁相互作用,当外场达到0．2T时,零场冷却和场冷却下的磁化率随温度变化曲线几乎重合,为磁畴动力学行为引起的。     

N-(3-羧基水杨醛)-N'-(5-氯水杨醛)缩乙二胺Cu2 Ni异三核配合物的合成、表征与磁性

利用不对称双Schiff碱配体N-（3-羧基水杨醛）-N’-（5-氯水杨醛）缩乙二胺（H3L）及其Cu（Ⅱ）单核配合物HCuL（L3H,L的脱氢阴离子,氧化数为3）合成了Cu—Ni异金属三核配合物（CuL）Ni（CuL）,并通过IR谱、电子光谱、元素分析、热重分析等方法对其进行了表征和性质研究,其组成为Cu2NiC34H27O95N4Cl2;在5-300K温度范围,测定了该异金属三核配合物的变温磁化率,并拟合了测定结果,表明该三核配合物的Cu—Ni金属离子间为反铁磁偶合,磁偶合因子J=-88．7cm^-1,g=2．23．     

N-（3-羧基水杨醛）-N’-（5-氯水杨醛）缩乙二胺Cu2Ni异三核配合物的合成、表征与磁性

利用不对称双Schiff碱配体N-（3-羧基水杨醛）-N’-（5-氯水杨醛）缩乙二胺（H3L）及其Cu（Ⅱ）单核配合物HCuL（L3H,L的脱氢阴离子,氧化数为3）合成了Cu—Ni异金属三核配合物（CuL）Ni（CuL）,并通过IR谱、电子光谱、元素分析、热重分析等方法对其进行了表征和性质研究,其组成为Cu2NiC34H27O95N4Cl2;在5-300K温度范围,测定了该异金属三核配合物的变温磁化率,并拟合了测定结果,表明该三核配合物的Cu—Ni金属离子间为反铁磁偶合,磁偶合因子J=-88．7cm^-1,g=2．23．     

Synthesis, Characterization and Calorimetry of Ni（C4H8N2O3）2Cl2

A coordination complex was synthesized from NiCl2 and dipeptide glycylglycine（GG）. It was characterized by element analysis, NMR and TG methods, and then was determined to be Ni（C4HsN2O3）2Cl2. Using an isoperibolic reaction calorimeter, the standard molar enthalpy of formation of Ni（GG）2Cl2（solid） has been determined to be -（1 674.66±2.02） kJ · mol^-1 at 298.15 K.     

Ni(mpz)_4I_2型化合物的光谱及EPR参量

本文利用d~8(D_4~*)全组态混合EPR理论,对Ni(mpz)。I:型化合物的吸收光谱、基态零场分裂参量D略及顺磁g因子进行了统一的理论计算,理论结果与实验值基本一致。分析表明,Ni(mpz)。12中Ni抖离子的环境配位构型明显偏离D。点群对称。     

立方磁晶各向异性对面内场下硬磁畴的影响

实验研究了立方磁晶各向异性对面内场作用下非压缩状态的三类硬磁畴（普通硬磁泡（OHB）、第Ⅰ类哑铃畴（ID）和第Ⅱ类哑铃畴（IID））畴壁中垂直布洛赫线（VBL）的影响,发现对应于垂直布洛赫线消失的临界面内场的数值变化与磁畴消失场的数值变化规律相反,且该临界面内场的变化呈六重对称性。此外,发现立方磁晶各向异性对垂直布洛赫线消失的临界面内场的影响很小。     

介质中的电磁能量密度及其损耗

以电磁场理论为基础,从场与介质相互作用的角度详细分析了介质中电（磁）场能量密度的物理意义,将介质中的电磁能量密度分解为电（磁）场能量密度和介质的极（磁）化能量密度.极（磁）化能量密度决定于极（磁）化强度和外场强度.在交变电（磁）场中产生电磁能量损耗的物理机制是,由于非线性介质中的各种阻尼作用,电（磁）偶极矩跟不上外场的变化而出现弛豫损耗,电磁能量被损耗转换为热能.利用极（磁）化能量密度公式导出在简谐交变外场中电磁能量损耗的平均功率密度表达式,该损耗功率密度与介质的相对介电常数（磁导率）的虚部、外场频率和场强的平方成正比.电磁能量密度时变值分解为场能时变值、极（磁）化能时变值和电磁损耗时变值.     

CdGd2(WO4)4单晶的磁性研究

磁化曲线σ-H和电子自旋共振谱（ESR）表明钨酸钆镉（CdGd2（WO4）4，简称CGW）单晶具有磁各向异性．当外磁场等于零或者较小时，难磁化方向的磁化强度为负值，利用各向异性场对此进行了解释，并由ESR谱计算出了各向异性场．