SUq(1,1)相干态

利用玻色产生、湮灭算符实现了SUq(1,1)代数,并找到了SUq(1,1)代数的生成元的本征态,进一步证明了这些本征态是相干态.     

SUq(1,1)相干态

利用玻色产生、湮灭算符实现了ＳＵ_ｑ（１，１）代数，并找到了ＳＵ_ｑ（１，１）代数的生成元的本征态，进一步证明了这些本征态是相干态。     

XXZ模型的Bethe Ansatz解与量子群的最高权态

一维Heisenberg开链的XXZ模型有量子群SUq(2)的对称性,本文证明能量本征值方程的Bethe Ansatz解是SUq(2)的最高权态,并说明Bethe Ansatz解中的impulsion k可取得使e~(ik)=q。     

磁场下Y（SL（2））代数的自旋实现及本征态

运用Yangian代数理论，给出了含时外磁场下两个自旋1／2粒子的耦合系统中Y（SL（2））代数的自旋实现，并通过构造变换算子的方法，求出了此自旋耦合系统的本征态。     

q变形玻色湮没算符三次幂的本征态及其性质

本文构行了ｑ变形玻色湮没算符三次幂ａ＾３ｑ的三个正交归一本征态，研究了它们的数学结构和量子统计性质，发现这些本征态均具有非经典效应，它们组成一个以经典ｑ变形光场态作基矢的完备表象。     

q变形玻色湮没算符高次幂的本征态及其性质

本文构造了ｑ变形玻色湮没算符高次幂（Ｎ≥３）的Ｎ个正文归一本征态。研究了它们的数学结构和量子统计性质，发现这Ｎ个本征态均具有。     

费米原子与玻色分子混合体系的相干态理论研究

以碱性费米金属原子气及其构成的玻色分子的混合体系为研究对象,利用量子方法研究此混合体系的相干态理论。研究结果表明,在绝对零度下,混合体系处在SU(2)SU(1,1)相干态,利用平均场近似以及李代数的方法计算体系的本征值,与玻戈留玻夫变换所得结果一致,它的优点在于不仅可以计算本征值而且可以给出态函数。     

两粒子相对坐标与玻色湮灭算符之和的共同本征态及其纠缠性分析

基于两粒子相对坐标毛x1-x2与玻色湮灭算符之和a1+a2对易,借助IWOP技术构造了其共同本征态|β,x),发现该态既具有相干态的某些特征,又是一类纠缠态.通过对|β,x)作shmidit分解和单边积分,证明了其纠缠性以及与理想EPR纠缠态的关系--|β,x)沿着β1轴叠加即可生成理想的EPR纠缠态.     

扩张代数AsB的Frobenius态射和固定点代数

考虑AsB的箭图 (Q*, I*) 的自同构由带关系箭图(Q, I)的自同构和带关系箭图 (Q′, I′) 的自同构决定情况, 证明了 AsB的Frobenius态射由 A 的Frobenius态射和 B 的Frobenius态射决定; 代数 AsB 的固定点代数同构于相应的代数 A 的固定点代数与 B 的固定点代数的张量积.     

扩张代数AsB的Frobenius态射和固定点代数

考虑AsB的箭图 (Q*, I*) 的自同构由带关系箭图(Q, I)的自同构和带关系箭图 (Q′, I′) 的自同构决定情况, 证明了 AsB的Frobenius态射由 A 的Frobenius态射和 B 的Frobenius态射决定; 代数 AsB 的固定点代数同构于相应的代数 A 的固定点代数与 B 的固定点代数的张量积.     

Von Neumann代数中的Kakutani定理

本文定义了Ｖｏｎ Ｎｅｕｍａｎｎ代数态空间上的Ｋａｋｕｔａｎｉ内积。证明了这个内积具有半可乘性并可用它来度量态的奇异程度。此外，又证明了每个超有限Ｖｏｎ Ｎｅｕｍａｎｎ代数存在不可数多个两两正交的态。     

扩张代数A_sB的Frobenius态射和固定点代数

考虑AsB的箭图(Q*,I*)的自同构由带关系箭图(Q,I)的自同构和带关系箭图(Q′,I′)的自同构决定情况,证明了AsB的Frobenius态射由A的Frobenius态射和B的Frobenius态射决定;代数AsB的固定点代数同构于相应的代数A的固定点代数与B的固定点代数的张量积.     

拓扑效应代数

在一些经典效应代数上引入了拓扑结构,使其成为拓扑效应代数,证明了两个拓扑效应代数的直和仍是拓扑效应代数, 拓扑效应代数的模糊集系统仍是拓扑效应代数。 给出了拓扑效应代数上连续映射的定义, 并研究了拓扑效应代数上态射(单调态射、同构)的连续性, 证明了从一个拓扑效应代数到另一个拓扑效应代数的全体连续映射之集仍是拓扑效应代数。     

核类似铜酸盐超导模型的代数结构及能谱分析

Iachello提出核类似的铜酸盐超导模型具有su(3)代数结构,其平均场近似下的哈密顿量可以写成su(3)生成元的线性组合.利用代数对角化方法,可得到超出su(3)子代数u(1)u(2)和so(3)范围的约化哈密顿量的本征值,并分析得到模型中相干态项对能谱的影响.     

gl(2|1)超代数的齐次微分实现和玻色-费米实现

研究了gl(2/1)超代数在齐次多项式空间上的参数齐次微分实现及其相应的玻色－费米实现。该参数与关联电子Hubbard模型的Hubbard作用参数U相关联。     

(a)-1和(a)+-1对偶、奇相干态作用的量子统计性质

偶、奇相干态是光场的两个具有完全不同量子统计性质的非经典态、在湮灭算符a^的作用下可实现它们之间的相互转化，本文讨论偶、奇、相干态的量子统计性质玻色湮灭算符的逆算法a^-1和玻色产生算符的逆算符a^ -1作用下的变化。     

量子群SUq(2)作为“动力系统的对称代数”

最近,Saleur 和 Pasquier 证明,量子群 SUq(2) 可以作为具有特殊边界项的自旋1/2Heisen-bergXXZ 模型的“动力学对称代数”出现,本文证明。他们的结论对于规范变换后的系统仍然成立.特别地,本文的结果表明,存在着无穷多个相对于量子群 SUq(2) 不变的对易算符,所论模型的 Hamll-tonian 量仅仅是其中之一.此外,还明显构造了量子群 SUq(2) 生成元的一类更为普遍的实现.     

新型激发k玻色子q相干态的反聚束效应

量子群和量子代数由于在原子核物理学和量子光学等许多领域中有着广泛的应用前景,而引起了数学和物理学工作者的重视.产生新量子态并研究它的非经典特性是量子光学热点问题之一,最近,一种在某些典型的量子态上重复作用逆玻色湮没算符构造新型激发态的方法受到了关注.把这种新方法推广应用到具有量子群结构的k玻色子q相干态上,构造了新型激发k玻色子q相干态(aq-1)m|z,k,j〉q,并在k=3,4,5,6时对其反聚束效应进行研究,数值计算了光子增加数m对反聚束效应的影响.结果表明:随着m的增加,反聚束效应出现的区间明显增宽、强度增大;对于给定的q,当m足够大时,在0≤x≤100的广阔区间里,不论k为何值,q光场的二阶相关函数都恒等于同一个饱和值,即g(2)(0)≡q;这些都明显不同于旧型激发k玻色子q相干态(aq+)m|z,k,j〉q的情况.     

对模压缩算符和双模压缩态的新形式表示及其性质

在质心坐标系下引入了双粒子坐标本征态和动量本征态，得到双模压缩算符和双模压缩态在坐标表象和动量表象中的新形式表示，证明了双模压缩态也是准粒子空间的双模相干态，它可以对应两类不同的位移宗量，导出了双模压缩态与质心系下坐标本征态和动量本征态之间的转换关系，并讨论了双模压缩态的若干性质。     

双模压缩算符和双模压缩态的新形式表示及其性质

在质心坐标系下引入了双粒子坐标本征态和动量本征态，得到双模压缩算符和双模压缩态在坐标表象和动量表象中的新形式表示．证明了双模压缩态也是准粒子空间的双模相干态，它可以对应两类不同的位移宗量．导出了双模压缩态与质心系下坐标本征态和动量本征态之间的转换关系，并讨论了双模压缩态的若干性质．