电磁匀加速黑洞的熵

利用赵峥和戴宪新提出的方法,得到了黑洞的温度和事件视界。利用薄层brick-wall模型,从Klein-Gordon方程得到黑洞在视界面上的熵密度,积分后得到总熵,符合熵与面积成正比的关系。     

动态Kinnersley黑洞的视界

动态Kinnersley黑洞是变加速直线运动的黑洞．此黑洞的视界由零超曲面方程确定，通过对零超曲面方程及其解的研究．讨论了变加速直线运动黑洞视界的几种情况，给出了动态Kinnersley黑洞的内视界、外视界及宇宙视界的位置。     

用brick-wall方法计算黑洞熵的再讨论

在薄层模型brick-wall方法的基础上，进一步研究了黑洞熵的计算，发现黑洞熵来源于其视界面上每一个面元的贡献，熵与视界面积正正比，不但适用于整个黑洞，也适用于黑洞视界的局部，这一思想不但可以用于计算表面各点温度不同的动态黑洞的熵，而且使得人们对黑洞熵与视界面积关系的认识更加深入了一步。     

均匀直线加速观测者Rindler视界的熵

选取超前爱丁顿坐标，采用薄层模型brick-wall方法，计算均匀直线加速观测者Rindler视界单位面积上的熵，可以得到与洞熵面积定理相符的结论，这一结果表明，熵与视界面积成正比的结论，不仅适用于整个视界，也适用于视界面上的局部，推广这一方法，便可以计算界面上各点温度不同的加速黑洞（M≠0）的熵。     

变加速直线运动带电黑洞的非热效应

利用弯曲时空中标量粒子运动的Hamilton-Jacobin方程,研究了变加速直线运动带电黑洞周围时空中的自发辐射.得到了自发辐射的能量条件,它不仅依赖于黑洞的质量、电荷和加速度,还与黑洞视界的变化有关,与黑洞视界附近的四维电磁势有关.     

一般静态球对称黑洞的熵

本文运用ｂｒｉｃｋ－ｗａａｌ模型计算了一般静态球对称黑洞背景下量场的自由能和熵，得到了自由能和熵的一般表达式，且当静态球对称黑洞为Ｓｃｈｗａｒｚｓｃｈｉｌｄ黑洞、Ｒｅｓｓｎｏｒ－Ｎｏｒｄ－ｓｔｒｏｍ黑洞、Ｄｌａｔｏｎ黑洞时，料贩表达式相应的化为Ｓｃｈｗａｒｚｓｃｈｉｌｄ黑洞，Ｒｅｓｓｎｏｒ－Ｎｏｒｄｓｔｒｏｍ黑洞，Ｄｉｌａｔｏｎ黑洞的熵。     

Taub-NUT黑洞的熵

用ｂｒｉｃｋｗａｌ模型计算了ＴａｕｂＮＵＴ黑洞的自由能和熵,并分析了其不存在超辐射效应的原因．通过调整ｂｒｉｃｋｗａｌ的距离,我们得到了满足热力学第二定理的熵的面积形式     

匀加速直线运动动态黑洞的3类特征曲面

讨论了匀加速直线运动态黑洞的３种特征曲面－事件视界，表观视界和类时极限面的一些性质。     

一种研究动态非球对称黑洞熵的普适方法

从统计物理的角度研究动态黑洞的熵是十分困难的.前不久我们在t Hooft砖墙模型的基础上提出薄层模型,解决了动态球对称黑洞熵的计算问题[1-2].最近我们找到了一个用薄层模型计算动态非球对称黑洞熵的有效方法,此方法原则上可用于任何黑洞,不论是动态的还是稳态的,球对称的还是非球对称的.下面我们以变加速直线运动黑洞为例来介绍这一方法.与球对称黑洞不同,加速黑洞视界面上的不同点可能具有不同的温度[3].由于时空的轴对称性以及视界面上各点温度的不同,我们首先计算视界面每一点的熵密度,再对视界面积分得到总熵[4].     

匀加速直线运动黑洞的熵

采用薄膜brick-wall模型,计算了Kinnersley度规表述的匀加速直线运动黑洞的熵.对于加速黑洞,时空具有轴对称性,视界面上各点的温度不是一个常数,首先计算视界面每一点的熵密度,再对视界面积分得到总熵.     

带有电荷、磁荷的一类任意加速黑洞的熵

对带有电荷、磁荷的任意加速黑洞,得到它的局部视界面方程. 由于这种黑洞是动态和非轴对称的,它的熵很难计算.引进一个新的坐标系,使得其中的00在视界面上正好是零.在此新坐标系下利用膜模型计算了该黑洞的熵. 计算结果表明:和稳态黑洞一样,动态黑洞的熵也是正比于它的视界面积.     

用新乌龟坐标计算任意直线加速带电黑洞的熵

利用新乌龟坐标计算了任意直线加速带电黑洞的熵,简化了截断因子,并得到了黑洞熵与黑洞视界面积成正比的结论.而且截断因子与稳态黑洞的相同,都为90β.     

变加速带电黑洞热效应的讨论

给出了变加速直线运动带电黑洞的ＨＭ效应和事件视界以及相应的温度．发现带电黑洞的Ｈａｗｋｉｎｇ温度不仅依赖于时间，而且依赖于极角．利用Ｙｏｒｋ的方法讨论事件视界和Ｋｌｅｉｎ－Ｇｏｒｄｏｎ方程，结果得到进一步约化，物理意义也更为明显．     

离子注入减小条形射线探测器表面漏电的研究

选择高阻N型〈10 0〉单晶硅材料 ,X射线探测器为PIN管结构 .为了减少器件表面缺陷对暗电流的影响 ,在器件P区的两侧使用离子注入形成浅层低浓度N区 ,以减小器件的暗电流 .通过对比实验发现 ,当N区的注量增大时 ,在相同反向偏压条件下 ,器件的暗电流密度随之减小 ,同时击穿电压也相应减小 .为了减小器件的工作电压并进一步减小工作时的暗电流密度 ,还将器件的背面进行厚度减薄、抛光和AuSb/Au合金形成欧姆接触 .对减薄后的器件进行I V特性测量 ,由于工作电压大幅降低 ,器件正常工作时的暗电流密度大幅度减小 .同时在实验中发现温度对暗电流的影响非常大 ,将器件温度降低到 - 15℃时 ,暗电流密度可降低到 1nA·mm- 2 以下 .     

视界邻域的几何与黑洞熵

视界领域的时空具有类似Ｒｉｎｄｌｅｒ度规的几何结构,从这个背景下的场方程出发,利用ｂｒｉｃｋ－ｗａｌｌ方法分别计算了标量场和Ｄｉｒａｃ场的熵,很自然地得到熵与面只与正比的结果,这一结果适用于一大类黑洞,还讨论了极端黑洞熵,指出拓扑熵只有经典意义而不是量子的观点。     

黑洞熵公式的简单推导

　Black hole is treated as 2-D membrane. Starting from the usual state equation of thermal radiation, the black hole entropy is technically computed, and the result that is proportional to the area of horizon is briefly obtained.