一类混合型拟线性双曲抛物型方程的非线性边界问题

本讨论了以下两个问题：1．提出形式为α[a(v)αv(x,t)/αx]/αt＝0，αu(x,t)/αt－b(u)α^eu(x,t)/αt^2＝0的混合主程的非线性边界条件问题并将证明已知系数a(v),b(u）和解函数v(x,t),u(x,t)有其它们的各阶偏导数的iiiayдep和ГyДep型定（Aпpиopbbй aceHκa）。     

n阶非线性两点奇异边值问题单调正解的存在性

利用锥拉伸与压缩不动点定理,讨论n阶奇异边值问题{x(n)(t)+λα(t)f(t,x(t))=0,t∈(a,b),x(a)=x″(a)=…=x(n-1)(a)=0,x′(b)=0非减正解的存在性,其中λ>0是常数,α∈C((a,b),R+), f∈C([a,b]×(0,∞),R+),R+是正实数集,α(t)可以在t=a,b 处奇异,f(t,s)可以在s=0处奇异.     

二阶拟线性退缩抛物方程的第三边值问题

本文在Q_Υ={(x,t),-1相似文献   

时间模上一阶初值问题的拟线性方法

应用拟线性方法和上下解方法获得一致收敛于初值问题x^△（t）=f(t,x) g(t,x),x(α)=x0,t∈T^k,T=[α，b]的唯一解的单调序列．     

一类二阶非线性微分方程的振动性

利用一个基本不等式，研究了一类既非超线性又非次线性的二阶微分方程x″(t) α（t)|x(t)|^βsgn x(t) b(t)|x(t)|^γsgn x(t)=0的振动性，其中α(t),b(t)允许变量，0＜β＜1，γ＞1。     

极端曲线共轭点两种定义的比较

在变分学最简单问题中,极端曲线共轭点有两种不同的定义,一种是从几何概念出发,另一种则是从分析概念出发。这两个定义并不完全等价,一般说来,几何定义要求更强一些,而分析定义则弱一些,但在一定的条件下,二者仍然是等价的。引理一:设有二阶微分方程 (1)x=f(t,x,x,) 其中的f对于一切(t,x)及|x-a_0|≤a为C_1类函数。则在t_0的某个邻域内及对于|α-α_0|≤b,该方程存在合初始条件x|_(t-t_0)=x_0的解族x=x(t,α),其中参数α的意义是     

一类二阶广义Sturm-Liouville积分边值问题的可解性

设f:[0,1]×R2→R满足Caratheodory条件,a,b,e∈L1[0,1],利用Leray Schauder原理,获得了边值问题:xn=f(t,x(t),x′(t))+e(t),t∈(0,1),αx(0)-βx′(0)=∫01 a(t)dt,γx(1)+δx′(1)=∫01 b(t)x(t)dt,解的存在性.     

一类三阶非线性中立型时滞微分方程的振动性

主要研究三阶非线性中立型时滞微分方程[a(t)((b(t)(x(t)+p(t)x(σ(t)))’)α)’]’+q(t)f(x(τ(t)))=0,t≥t0,的振动性,其中α是两个正奇数的商且α≥1,给出了弱振动准则,所得结果改进和推广了现有的若干结论.     

具有特征值的两点边值问题的正解

研究测度链T上边值问题[q(t)xΔ(t)]Δ+λf(t,xσ(t))=0,t∈[a,σ(b)]∩T,αx(a)-βxΔ(a)=0,γx(σ(b))+δxΔ(σ(b))=0,其中f:[a,σ(b)]×[0,∞)→[0,∞)是连续的,对f赋予一定的条件,通过应用锥上的不动点定理,得到在λ某个区间上边值问题正解的存在性定理。文中把原有的方程二阶部分从xΔΔ(t)推广到[q(t)xΔ(t)]Δ,这里要求q(t)在[a,σ(b)]上有界,恒正。     

超声速绕流问题的一个解法

作者在另一篇论文中会研究过形如的拟线性双曲型方程组,在那里曾讨论了在第一象限中由t=x及t=0所围成的区域中的一个边界问题,其边界条件为在t=x时成立而当t=0时成立当时得到的结果是这样的定理:如λ_1,λ_2,a,b,α,β,ψ均为其变元的C~2函数,又α(g) β(g)     

定积分的换元法

在不定积分中,其中之一的积分方法:设y=f(x),x=φ(t)及f′(t)都是连续的,x=φ(t)的反函数t=φ~(-a)(x)存在且可导,并且∫f[φ(t)]·φ′(t)dt=F(t)+C,则∫f(x)dx=F[φ~(-a)(x)]+C。在定积分中的换元法则是:对于定积分integral from n=a to b(f(x)dx),其中f(x)在区间[a,b]上连续,如果函数x=0φ(t)满足下列条件(1)φ(t)在区间[α,β]上有定义′是单值的′单调的,且有连续导数φ′(t)。(2)当t在区间[α,β]上变化时,x=φ(t)的值在区间[a,b]上变化,在这些条件下,则有公式integral from n=a to b(f(x)dx)=integral from n=α to β(f[φ(t)·φ′(t)dt)     

分数阶非线性微分方程初值问题的上下解方法

利用上下解方法,考虑一类分数阶非线性微分方程初值问题{x~a(t)=f(t,x(t)),t∈[a,b],a0,x(a)=x_0的可解性,基于Schauder不动点定理,得到了如果存在一对上下解,则在上下解之间必存在一个解其中:f:[a,b]×R→R是一个连续函数;x~(a)(t)表示x在t上的一致α阶导数,α∈[0,1].     

一类二阶广义Sturm-Liouville积分边值问题的可解性

设f：[0,1]×R满足Caratheodory条件a,b,e∈L^1[0,1],利用Leray Schauder原理,获得了边值问题：x″=f（t,x（t）,x′（t）＋e（t）,t∈（0,1）,αx（0）-βx′（0）=∫0^1α（t）x（t）dt,γx（1）＋δx′（1）=∫0^1b（t）x（t）dt,解的存在性。     

超对称谐振子

对称性是指系统的物理量在某一对称变换下具有不变性。因此,对称性与守恒量有着密切联系。物理学中的对称性,事实上意味着某种不可观测量。如果人们原来认为是不可观测的量,后来被实践证明可以观测了,则相应的对称性也就破坏了。根据粒子的统计性质,可分为玻色子和费米子两大类。如果玻色子和费米子之间存在对称性,粒子物理世界将是怎样一个图象呢?因此,物理学家大胆地引入了超对称性。在超对称条件下,具有不同内部自旋的粒子(标量介子、矢量介子、自旋1/2费米子等)结合到一个多重态中去。即可用超对称变换(超规范变换)将费米子与玻色子互相交换。这样,在超对称物理中,费米子和玻色子互为超对称伙伴。作者仿照Bose谐振子的形式:H_B=(ω_B/2){α~+,α},并考虑到费米子具有不同的统计规律,构造了Feremi谐子:H_F=(ω_F/2){b~+,b).利用超对称性,进一步构造了超对称谐振子的哈顿量:H=H_B+H_F.为了讨论方便,令ω_B=ω_F=ω,则:H=ω(α~+α+b~+b)。通过对比,找到了超对称谐振子的湮灭、产生算符的具体形式:其中是归化系数。     

一类带滞量的微分方程解的表达式

讨论了方程αnx^(n)(t) αn-1x^(n-1)(t)… α0x(t) b.x(t-μ）＝f(t)的解的一些表达式，其中f(x)是k次多项式，获得了更一般的结果。     

Banach空间中常微分方程解的存在唯一性定理的注

把B anach空间常微分方程解的存在唯一性定理中解x(t)的变量t的范围t∈[t0-,αt0 α],α=min1/K,b/M扩大成t∈t0-b/M,t0 b/M,并对改进条件后的定理进行了严格证明.     

α-可逆环的一点注记(英文)

设α是环R的自同态。称环R为右α-可逆环,如果对任意的a,b∈R若ab=0,则bα(a)=0.本文讨论了α-可逆环,α-刚性环,可逆环和弱α-Skew Armendariz环的关系。设R是可逆环和右α-可逆环,证明了:(1)R是弱α-Skew Armendariz环;(2)对任意的正整数n, R[x] /(xn)是弱α-Skew Armendariz环;(3)若αt=1R,则R[x;α]是弱Armendariz环.     

相互作用场的量子化规则

使用场方程和量子运动方程的一致性条件,证明了相互作用场系统不同场间的量子化规则:不同费米场互相反对易而不能对易;不同玻色场互相对易而不能反对易;费米场与玻色场必须对易而不能反对易。     

一类微分方程解的存在性

研究了空气动力学中反映物体在空气阻力下物体运动规律的一类形如a2x’’(t)+a1x’(t)+a0x(t)+b1x(t-λ1)+b2x(t-λ2)=δ的方程,通过讨论其中参数的关系,得到了在不同情况下解的存在性。     

非Abel规范场中BRS变换的一种推广

本文引进了对下标c反对易的内空间小C数张量若。b,以替反对易的C数考。设乡b(x)=古ebC:(x),将QFD中的BRS变换。A,·二一生D,.b少(x)_一直D,·‘eb(x) g推广为。一:一In:卜,卜。、:,__、U八,万不一—上2尸一gc一‘一、不) g而且,设鬼场按照 占Co=占C.,口月(D,.bCb)二合‘b“““