质子自旋结构函数的QCD求和规则

利用ＱＣＤ求和规则，在忽略奇异海夸克效应近似下，计算了核子同位旋标量轴矢流耦合常数ｇＡ＾ｓ。在极化函数物非微扰部分，本文计算了∫０×１ｄｘｇ１＾（ｐ）（ｘ）的三胶子凝聚修正。在ＱＣＤ修正的组合夸克模型中，分析了质子的自旋结构函数，并得到Ｓ夸克对ｇＡ＾ｓ的贡献。     

中微子结构及其结构函数

与研究光子结构类似,若现时中微子ｖ２ｅ,Ｆ（ｑ１,ｇ,ｇ）的超对称性伴子-中性微子Ｕ０ｅ,Ｂ（ｑ２,ｇ－),从亚夸克海中俘获2对色亚夸克ｂｃｂ－ｃ,一对用于使Ｕ０ｅ,Ｂ（ｑ２,ｇ－)构成ｙ－２／３ｅ,Ｂ（ｑ２,ｂ－ｃ)和反轻子-夸克共振态Ｂ＋２／３ｃ（ｂｃ,ｇ－),一对用于将两者粘合在一起的胶子弦,即相当于胶子弦将ｙ－２／３ｅ,Ｂ（ｑ２,ｂ－ｃ）,Ｂ＋２／３ｃ（ｂｃ,ｇ－）粘合在一起的带电谐振子,将显示强作用的特性.但Ｂ＋２／３ｃ（ｂｃ,ｇ－)是反轻子-夸克共振态(ｌ－－ｑ）,其传播子为比Ｗ±１,Ｚ°更重的ε－ｅ（ｑ－１,ｑ２）物质,又给出了它的弱作用性质．以往分析核子结构函数的一些原理和方法可延用于中微子的情形,从而给出了中微子结构函数．     

双轻子束缚态与夸克—轻子准束缚态

根据粒子物理标准模型，在定态微扰论的框架中，采用两体Ｂｒｅｉｔ势计算了双轻子束缚态谱与带色的夸克－轻子准束缚态谱。利用轻子质量与夸克流质量的经验值，得到了处于基态的束缚态或准束缚态结合能与相应的自旋分裂。     

在QCD真空中夸克和胶子的虚度

QCD非定域的真空凝聚描述了夸克和胶子在非微扰QCD真空态中的分布．物理上这意味着真空中的夸克和胶子有一个非零的均方动量,称之为虚度．夸克的虚度是定域的夸克胶子混合真空凝聚值与定域的夸克真空凝聚值之比．胶子的虚度是用胶子的真空凝聚值和四夸克的真空凝聚值来表述的．通过求解Dyson-Schwinger方程（DSEs）,计算夸克和胶子的真空凝聚值来研究夸克及胶子的虚度．得到的夸克虚度的理论值与QCD求和规则和格点QCD计算等其他理论模型的预言一致．首次计算了胶子的虚度,并给出了胶子虚度随强耦合常数α3（Q^2）的变化关系,其结果是十分有意义的．     

核子-核子相互作用及散射问题研究

本文给出了在近程范围内夸克胶子交换势对核力的贡献,再结合中长程范围单π双π介子交换对核力的影响,计算了核子－核子散射的相移,理论计算与实验结果符合较好。     

研究E^＊-Ω相互作用

手征SU（3）夸克模型和推广手征SU（3）夸克模型的短程相互作用机制完全不同,一种来源于单胶子交换,另一种来源于矢量介子交换．在这两个模型中研究了E^＊-Ω相互作用,对可能形成（E^＊-Ω）ST=01/2束缚态的原因进行了探讨．主要分析了这两个模型不同的短程相互作用机制,分析了手征场相互作用及夸克交换效应的影响．计算结果表明,尽管单胶子交换和矢量介子交换机制不同,但在这两个模型中此系统都会形成深束缚态．其主要原因,一是由于σ手征场提供的强吸引相互作用,二是由于它具有特殊的对称性,使夸克交换效应有利于深束缚态的形成．     

奇异数为-6的双重子结构

在手征SU （3）夸克模型和推广的手征SU （3）夸克模型下,利用共振群方法研究了奇异数为-6的双重子ΩΩ的结构。分析了波函数宽度,夸克交换效应以及标量介子混合角对系统结合能的影响。结果表明,宽度越小越容易形成束缚态,夸克交换效应有利于形成束缚态。标量介子混合角对系统结合能的影响很大,不同的混合角下系统的结合能不同。     

强子气体产生的热光子

在 SPS、RHIC 和 LHC 碰撞能区,利用 SU（2）规范对称性,研究了强子物质中介子相互作用产生的热光子. 计算结果表明,在 SPS 能区,强子气体对热光子谱起到更重要的作用,在 205 MeV 初始温度条件下,强子气体热光子产额比夸克-胶子等离子体的产额高. 在 RHIC 和 LHC 能区,夸克-胶子等离子体的作用随碰撞能量的增加而逐渐变得重要.     

重夸克极限下激发态B介子光锥分布振幅的计算

在重夸克展开的领头阶计算了激发态B介子,包括矢量介子B＊（3 S1）、轴矢量介子B1（1 P1、3 P1混合）及标量B介子（3 P0）的光锥分布振幅.利用运动方程以及重夸克对称性的限制,得到了2粒子和3粒子分布振幅的关系.矢量介子B＊的分布振幅关系与文献[1]中基态赝标量B介子（1 S1）相同;但对于轴矢量介子B1和标量B介子,给出了新的结果.对这些新的振幅关系进行求解,进一步模型无关的确定了B1和标量B介子夸克-反夸克2粒子分布振幅的表达式.与基态B介子情况类似,最低扭度的分布振幅中也有来自多粒子态的贡献.     

建立在威尔圈水平上的两胶子体系的BS方程

在一个有质量组分胶子与无质量规范胶子具有ＳＵｃ（Ｎ）定域规范不变的相互作用的模型中，得到了组分胶子两点格林函数与四点格林函数的Ｆｅｙｍａｎ－Ｓｃｈｗｉｎｇｅｒ表示，继而导出了两组分胶子体系的ＢＳ方程以及相互作用核的表达式，由此便证明了所有动力学信息都包含在处于ＳＵｃ（Ｎ）伴随表示的威尔逊圈中。     

在Dick夸克势模型中重夸克-反夸克系统能谱的计算

使用从超弦理论激发的伸缩子与胶子耦合的有效理论得出的重夸克-反夸克势，研究了重夸克-反夸克系统的自旋平均能级，所得结果与实验上肯定的实验数据符合较好。同时，我们估计的伸缩子质量是大约60MeV，它位于伸缩子质量的许多理论方案预期的范围之内。     

关于核子-核子相互作用势能的计算

从六夸克体系ｐ-ｓ方程出发，导出了2个核子之间的相对运动方程--共振群方程，研究了在近程范围内夸克胶子交换势对核力的贡献，并结合中长程范围单π双π介子交换对核力的影响，从而全面研究了核力的性质，给出核子-核子相互作用的解析表达式.     

自旋S=3/2的轻子激发态

若轻子由3个自旋为1/2的亚夸克组成,则除了存在自旋S=1/2的轻子基态外,在受激情况下,也将出现S=3/2的激发态.两者的质量差与亚夸克构成轻子的对称性质及亚夸克与双夸克的相互作用势密切相关.     

粒子物理学中的杨图及其应用

本文采用箱标记法,提出了粒子物理学中关于杨图的基本规划,将其分别应用于由两个夸克、三个夸克及夸克-反夸克对所组成的粒子系统,得到顾及夸克自旋时,重子系统和介子系绕相应于SU(N)群分解的所有组态,并且对其物理图象作了具体分析。     

重轻介子的一种相对论方程

重味介子在强子谱研究中扮演着特殊的角色,它是含重夸克的最简单的强子体系.借助相对论性势夸克模型计算了各种D介子基态以及S波低激发态的能量,结果表明除了耦合道引起的质量移动外,赝标重味介子与矢量重味介子的质量分裂可归因于重轻夸克间的自旋耦合能.     

CaO—Fe2O3混合层内反应初期铁酸钙生成的动力学研究

从理论上导出了ＣａＯ－Ｆｅ２Ｏ３混合层内反应初期铁酸钙生成的动力学模型：１－ｋ１（１－ｋ２ＢＲｖ）＾２／３－ｋ２（１＋ｋ１ＢＲｖ）＾２／３＝（２ｋ１Ｍｆ／ρｆｒｆ＾２）·ＤｃΔＣｔ。其中ｋ１＝（ρｆ－ρｃｆ）／（ρｆ－ρｃ）,ｋ２＝（ρｃｆ－ρｃ）／（ρｆ－ρｃ）,Ｂ＝１＋Ｍｃρｆｍ／Ｍｆρｃ。经１１６０℃和１１９０℃下的基础实验表明,模型与实验数据吻合很好,同时得到该两温度水平下氧化钙在铁酸一钙     

K介子部分子分布函数的研究

核子和介子中的部分子分布函数是描述其性质的基本物理量,但不同研究小组给出的分布函数并不一致.从最简单的价夸克模型出发,提出了在某一低动量标度(Q~2)下,K介子完全由价夸克组成,胶子和海夸克都是通过量子色动力学(Quantum Chromodynamics,QCD)辐射产生.根据一个考虑了部分子间重组效应的演化方程一Modified DokshitzerGribov-Lipatov-Altarelli-Parisi(MD-DGLAP)方程和相应的实验数据,给出了K介子的初始价夸克分布函数,对高动量标度下的部分子分布进行了预言,并与其他模型进行了比较分析.     

代的结构关系,最简洁的粒子复合模型和重味强子的质量公式

第一代夸克－轻子是组成所有粒子的基元，第二、第三代由二正一反基元组成，夸克和轻子不混合时正好只能形成对称的３代正反基元组成联系于弱电相互作用量子───光子，Ｗ￣±，Ｚ￣０和强相互作用的基态介子。这种结构是最简洁的和对称的，也是和某些已知模型一致的。夸克－轻子如果混合还可以组成其它粒子。根据ｓ－ｃ夸克的对称性，由ｕ，ｄ，ｃ组成的重味强子可以分为ＳＵ（３）的８重态、１０重态，并导出相应的简单的质量公式，由此可以预言若干强子的质量，如或３６７３ＭｅＶ．同时，推广Ｒｏｓｓ模型能得到τ的结构模型，其质量公式和已知的α＿ｓ值及１９９２年ＢＥＰＣ测得的最新质量完全一致。     

最低质量负宇称核子态中的混合角对夸克超精细相互作用的检验

分别用单胶子交换和单π介子交换产生的夸克超精细相互作用,计算了最低质量负宇称核子态中的混合角.结果表明,两种交换之间的差别较大,混合角的实验数据更倾向于支持单胶子交换.     

对超高能宇宙线大气簇射中μ子超出的探讨

近年来,一些大气簇射观测数据表明,超高能大气簇射中产生的μ子数比模型预测的要多,现有的理论模型都不能很好地解释此现象.研究指出了,当超高能宇宙射线与大气粒子发生碰撞时,可能会发生胶子凝聚,此时奇异夸克的产生会大大增强,从而在碎裂产物中产生更多的K介子;大气簇射的能量更多地分配到强子级联过程,有可能解释μ子超出现象.